Bomba de calor y ciclo de refrigeración

Termodinámica
La clásica máquina térmica de Carnot
Sucursales Clásico Estadístico Químico Termodinámica cuántica Equilibrio  / No equilibrio
Leyes Cero Primero Segundo Tercero
Sistemas Sistema cerrado Sistema abierto Sistema aislado Estado Ecuación de estado Gas ideal Gas real Estado de la materia Fase (materia) Equilibrio Controlar el volumen Instrumentos Procesos Isobárico Isocórico Isotermal Adiabático Isentrópico Isentálpico Cuasistático Politrópico Expansión libre Reversibilidad Irreversibilidad Endorreversibilidad Ciclos Motores térmicos Bombas de calor Eficiencia térmica
Propiedades del sistema Nota: Variables conjugadas en cursiva Diagramas de propiedades Intensive and extensive properties Process functions Work Heat Functions of state Temperature / Entropy (introduction) Pressure / Volume Chemical potential / Particle number Vapor quality Reduced properties
Material properties Property databases Specific heat capacity  ${\displaystyle c=}$ ${\displaystyle T}$ ${\displaystyle \partial S}$ ${\displaystyle N}$ ${\displaystyle \partial T}$ Compressibility  ${\displaystyle \beta =-}$ ${\displaystyle 1}$ ${\displaystyle \partial V}$ ${\displaystyle V}$ ${\displaystyle \partial p}$ Thermal expansion  ${\displaystyle \alpha =}$ ${\displaystyle 1}$ ${\displaystyle \partial V}$ ${\displaystyle V}$ ${\displaystyle \partial T}$
Equations Carnot's theorem Clausius theorem Fundamental relation Ideal gas law Maxwell relations Onsager reciprocal relations Bridgman's equations Table of thermodynamic equations
Potentials Free energy Free entropy Internal energy ${\displaystyle U(S,V)}$ Enthalpy ${\displaystyle H(S,p)=U+pV}$ Helmholtz free energy ${\displaystyle A(T,V)=U-TS}$ Gibbs free energy ${\displaystyle G(T,p)=H-TS}$
History Culture History General Entropy Gas laws "Perpetual motion" machines Philosophy Entropy and time Entropy and life Brownian ratchet Maxwell's demon Heat death paradox Loschmidt's paradox Synergetics Theories Caloric theory Vis viva ("living force") Mechanical equivalent of heat Motive power Key publications An Inquiry Concerning the Source ... Friction On the Equilibrium of Heterogeneous Substances Reflections on the Motive Power of Fire Timelines Thermodynamics Heat engines Art Education Maxwell's thermodynamic surface Entropy as energy dispersal
Scientists Bernoulli Boltzmann Bridgman Carathéodory Carnot Clapeyron Clausius de Donder Duhem Gibbs von Helmholtz Joule Kelvin Lewis Massieu Maxwell von Mayer Nernst Onsager Planck Rankine Smeaton Stahl Tait Thompson van der Waals Waterston
Other Nucleation Self-assembly Self-organization Order and disorder
Category
v t e

Los ciclos termodinámicos de bomba de calor o ciclos de refrigeración son los modelos conceptuales y matemáticos para los sistemas de bomba de calor , aire acondicionado y refrigeración . Una bomba de calor es un sistema mecánico que transmite calor desde una ubicación (la "fuente") a una temperatura determinada a otra ubicación (el "sumidero" o "disipador de calor") a una temperatura más alta. ^[1] Por lo tanto, una bomba de calor puede considerarse un "calentador" si el objetivo es calentar el disipador de calor (como cuando se calienta el interior de una casa en un día frío), o un "refrigerador" o "enfriador" si el objetivo es enfriar la fuente de calor (como en el funcionamiento normal de un congelador). Los principios de funcionamiento en ambos casos son los mismos; ^[2] se utiliza energía para mover el calor de un lugar más frío a un lugar más cálido.

Según la segunda ley de la termodinámica , el calor no puede fluir espontáneamente de un lugar más frío a un área más caliente; se requiere trabajo para lograrlo. ^[3] Un acondicionador de aire requiere trabajo para enfriar un espacio habitable, moviendo calor desde el interior que se enfría (la fuente de calor) al exterior (el disipador de calor). De manera similar, un refrigerador mueve calor desde el interior de la nevera fría (la fuente de calor) al aire más cálido a temperatura ambiente de la cocina (el disipador de calor). El principio de funcionamiento de un motor térmico ideal fue descrito matemáticamente utilizando el ciclo de Carnot por Sadi Carnot en 1824. Un refrigerador ideal o una bomba de calor pueden considerarse como un motor térmico ideal que funciona en un ciclo de Carnot inverso. ^[4]

Los ciclos de bomba de calor y los ciclos de refrigeración se pueden clasificar como ciclos de compresión de vapor , absorción de vapor , ciclo de gas o ciclo Stirling .

El ciclo de compresión de vapor se utiliza en muchas aplicaciones de refrigeración, aire acondicionado y otras aplicaciones de enfriamiento, y también en bombas de calor para aplicaciones de calefacción. Hay dos intercambiadores de calor, uno es el condensador , que está más caliente y libera calor, y el otro es el evaporador, que está más frío y acepta calor. Para aplicaciones que necesitan operar tanto en modo de calefacción como de enfriamiento, se utiliza una válvula de inversión para cambiar las funciones de estos dos intercambiadores de calor. ^{[ cita requerida ]}

Al comienzo del ciclo termodinámico, el refrigerante entra en el compresor como vapor a baja presión y baja temperatura. En las bombas de calor, este refrigerante suele ser el refrigerante R32 o el refrigerante R290. Luego, la presión aumenta y el refrigerante sale como un gas sobrecalentado a mayor temperatura y presión. Este gas presurizado caliente pasa a continuación por el condensador , donde libera calor al entorno a medida que se enfría y se condensa por completo. El líquido de alta presión más frío pasa a continuación por la válvula de expansión (válvula de mariposa), que reduce la presión de forma abrupta, lo que hace que la temperatura baje drásticamente. ^[7] La ​​mezcla fría de baja presión de líquido y vapor pasa a continuación por el evaporador, donde se vaporiza por completo a medida que acepta calor del entorno antes de regresar al compresor como un gas de baja presión y baja temperatura para iniciar el ciclo de nuevo. ^[8]

Algunas aplicaciones más sencillas con temperaturas de funcionamiento fijas, como un frigorífico doméstico , pueden utilizar un compresor de velocidad fija y una válvula de expansión de apertura fija. Las aplicaciones que necesitan funcionar con un coeficiente de rendimiento elevado en condiciones muy variadas, como es el caso de las bombas de calor , donde las temperaturas externas y la demanda de calor interna varían considerablemente a lo largo de las estaciones, suelen utilizar un compresor inversor de velocidad variable y una válvula de expansión ajustable para controlar las presiones del ciclo con mayor precisión. ^{[ cita requerida ]}

El análisis anterior se basa en el ciclo de refrigeración por compresión de vapor ideal y no tiene en cuenta los efectos del mundo real, como la caída de presión por fricción en el sistema, la ligera irreversibilidad termodinámica durante la compresión del vapor refrigerante o el comportamiento no ideal del gas (si lo hay). ^[4]

En los primeros años del siglo XX, el ciclo de absorción de vapor mediante sistemas de agua-amoníaco era popular y se utilizaba ampliamente, pero, tras el desarrollo del ciclo de compresión de vapor, perdió gran parte de su importancia debido a su bajo coeficiente de rendimiento (aproximadamente una quinta parte del del ciclo de compresión de vapor). Hoy en día, el ciclo de absorción de vapor se utiliza solo donde el calor está más fácilmente disponible que la electricidad, como el calor residual industrial , la energía solar térmica mediante colectores solares o la refrigeración fuera de la red en vehículos recreativos .

El ciclo de absorción es similar al ciclo de compresión, pero depende de la presión parcial del vapor de refrigerante. En el sistema de absorción, el compresor se reemplaza por un absorbedor y un generador. El absorbedor disuelve el refrigerante en un líquido adecuado (solución diluida) y, por lo tanto, la solución diluida se convierte en una solución fuerte. En el generador, al agregar calor, la temperatura aumenta y, con ella, la presión parcial del vapor de refrigerante se libera de la solución fuerte. Sin embargo, el generador requiere una fuente de calor, que consumiría energía a menos que se use calor residual. En un refrigerador de absorción, se utiliza una combinación adecuada de refrigerante y absorbente. Las combinaciones más comunes son amoníaco (refrigerante) y agua (absorbente), y agua (refrigerante) y bromuro de litio (absorbente).

Los sistemas de refrigeración por absorción pueden funcionar mediante la combustión de combustibles fósiles (por ejemplo, carbón , petróleo , gas natural , etc.) o energía renovable (por ejemplo, recuperación de calor residual , combustión de biomasa o energía solar ).

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Cuando el fluido de trabajo es un gas que se comprime y se expande pero no cambia de fase, el ciclo de refrigeración se denomina ciclo de gas . El aire es el fluido de trabajo más frecuente. Como en un ciclo de gas no se prevé condensación ni evaporación, los componentes correspondientes al condensador y al evaporador en un ciclo de compresión de vapor son los intercambiadores de calor de gas a gas caliente y frío .

Para determinadas temperaturas extremas, un ciclo de gas puede ser menos eficiente que un ciclo de compresión de vapor porque el ciclo de gas funciona según el ciclo Brayton inverso en lugar del ciclo Rankine inverso. Como tal, el fluido de trabajo nunca recibe ni rechaza calor a temperatura constante. En el ciclo de gas, el efecto de refrigeración es igual al producto del calor específico del gas y el aumento de temperatura del gas en el lado de baja temperatura. Por lo tanto, para la misma carga de enfriamiento, las máquinas de ciclo de refrigeración de gas requieren un caudal másico mayor, lo que a su vez aumenta su tamaño.

Debido a su menor eficiencia y mayor volumen, los enfriadores de ciclo de aire no se suelen aplicar en la refrigeración terrestre. Sin embargo, la máquina de ciclo de aire es muy común en los aviones de pasajeros propulsados ​​por turbinas de gas , ya que el aire comprimido está fácilmente disponible en las secciones del compresor de los motores. Las unidades de refrigeración y ventilación de estos aviones a reacción también sirven para calentar y presurizar la cabina del avión .

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El motor térmico de ciclo Stirling ^[9] puede funcionar en sentido inverso, utilizando una entrada de energía mecánica para impulsar la transferencia de calor en una dirección inversa (es decir, una bomba de calor o un refrigerador). Existen varias configuraciones de diseño para tales dispositivos que pueden construirse. Varias de estas configuraciones requieren sellos rotatorios o deslizantes, lo que puede introducir compensaciones difíciles entre pérdidas por fricción y fugas de refrigerante.

El ciclo de Carnot , que tiene un equivalente cuántico, ^[10] es reversible por lo que los cuatro procesos que lo componen, dos isotérmicos y dos isentrópicos, también pueden invertirse. Cuando un ciclo de Carnot transcurre en sentido inverso, se denomina ciclo de Carnot inverso . Un refrigerador o una bomba de calor que actúa según el ciclo de Carnot inverso se denomina refrigerador de Carnot o bomba de calor de Carnot, respectivamente. En la primera etapa de este ciclo, el refrigerante absorbe calor isotérmicamente de una fuente de baja temperatura, T _L , en la cantidad Q _L . A continuación, el refrigerante se comprime isentrópicamente (adiabáticamente, sin transferencia de calor) y su temperatura aumenta hasta la de la fuente de alta temperatura, T _H . Luego, a esta alta temperatura, el refrigerante rechaza calor isotérmicamente en la cantidad Q _H < 0 (negativo según la convención de signos para el calor perdido por el sistema). También durante esta etapa, el refrigerante cambia de un vapor saturado a un líquido saturado en el condensador. Por último, el refrigerante se expande isentrópicamente hasta que su temperatura cae a la de la fuente de baja temperatura, T _L . ^[2]

Una bomba de calor de absorción-compresión (ACHP) es un dispositivo que integra un compresor eléctrico en una bomba de calor de absorción . En algunos casos, esto se obtiene combinando una bomba de calor de compresión de vapor y una bomba de calor de absorción . También se conoce como bomba de calor híbrida ^[11], que sin embargo es un campo más amplio. Gracias a esta integración, el dispositivo puede obtener efectos de enfriamiento y calentamiento utilizando fuentes de energía térmica y eléctrica . ^{[12] [13]} Este tipo de sistemas se acopla bien con sistemas de cogeneración donde se producen tanto calor como electricidad. Dependiendo de la configuración, el sistema puede maximizar la producción de calor y enfriamiento a partir de una cantidad dada de combustible, o puede mejorar la temperatura (y por lo tanto la calidad) del calor residual de otros procesos. ^[14] Este segundo uso es el más estudiado y se ha aplicado a varias aplicaciones industriales. ^[15]

El mérito de un refrigerador o una bomba de calor viene dado por un parámetro llamado coeficiente de rendimiento (COP). La ecuación es:

${\displaystyle {\rm {COP}}={\frac {|Q|}{W_{net,in}}}}$

dónde

• ${\displaystyle Q}$es el calor útil emitido o absorbido por el sistema considerado.
• ${\displaystyle W_{net,in}}$es el trabajo neto realizado en el sistema considerado en un ciclo.

El COP detallado de un refrigerador viene dado por la siguiente ecuación:

${\displaystyle {\rm {COP_{R}}}={\frac {\text{Desired Output}}{\text{Required Input}}}={\frac {\text{Cooling Effect}}{\text{Work Input}}}={\frac {Q_{L}}{W_{\text{net,in}}}}}$

El COP de una bomba de calor (a veces denominado coeficiente de amplificación COA) se da mediante las siguientes ecuaciones, donde la primera ley de la termodinámica : y se utilizó en uno de los últimos pasos:${\displaystyle W_{net,in}+Q_{L}+Q_{H}=\Delta _{cycle}U=0}$${\displaystyle |Q_{H}|=-Q_{H}}$

${\displaystyle {\rm {COP_{HP}}}={\frac {\text{Desired Output}}{\text{Required Input}}}={\frac {\text{Heating Effect}}{\text{Work Input}}}={\frac {|Q_{H}|}{W_{\text{net,in}}}}={\frac {W_{net,in}+Q_{L}}{W_{\text{net,in}}}}=1+{\frac {Q_{L}}{W_{\text{net,in}}}}}$

Tanto el COP de un refrigerador como el de una bomba de calor pueden ser mayores que uno. Combinando estas dos ecuaciones se obtiene:

${\displaystyle {\rm {COP_{HP}}}=1+{\rm {COP_{R}}}}$ para valores fijos de Q _H y Q _L .

Esto implica que el COP _HP será mayor que uno porque el COP _R será una cantidad positiva. En el peor de los casos, la bomba de calor suministrará tanta energía como consume, lo que la hace actuar como un calentador de resistencia. Sin embargo, en la realidad, como en la calefacción doméstica, parte de Q _H se pierde al aire exterior a través de las tuberías, el aislamiento, etc., lo que hace que el COP _HP caiga por debajo de la unidad cuando la temperatura del aire exterior es demasiado baja. ^[2]

Para los refrigeradores y bombas de calor de Carnot, el COP se puede expresar en términos de temperaturas:

${\displaystyle {\rm {COP_{R,Carnot}}}={\frac {T_{L}}{T_{H}-T_{L}}}={\frac {1}{(T_{H}/T_{L})-1}}}$

${\displaystyle {\rm {COP_{HP,Carnot}}}={\frac {T_{H}}{T_{H}-T_{L}}}={\frac {1}{1-(T_{L}/T_{H})}}}$

Éstos son los límites superiores para el COP de cualquier sistema que opere entre T _L y T _H .

Notas

• Turns, Stephen (2006). Termodinámica: conceptos y aplicaciones. Cambridge University Press. pág. 756. ISBN 0-521-85042-8.
• Dincer, Ibrahim (2003). Sistemas de refrigeración y aplicaciones . John Wiley and Sons. pág. 598. ISBN 0-471-62351-2.
• Whitman, Bill (2008). Tecnología de refrigeración y aire acondicionado . Delmar.

• "El ciclo básico de refrigeración"