Función de ventana

En el procesamiento de señales y las estadísticas , una función de ventana (también conocida como función de apodización o función de estrechamiento ^[1] ) es una función matemática que tiene un valor cero fuera de un intervalo elegido . Normalmente, las funciones de ventana son simétricas alrededor de la mitad del intervalo, se acercan a un máximo en la mitad y se estrechan a partir de la mitad. Matemáticamente, cuando otra función o forma de onda/secuencia de datos se "multiplica" por una función de ventana, el producto también tiene un valor cero fuera del intervalo: todo lo que queda es la parte donde se superponen, la "vista a través de la ventana". De manera equivalente, y en la práctica real, primero se aísla el segmento de datos dentro de la ventana y luego solo esos datos se multiplican por los valores de la función de ventana. Por lo tanto, el estrechamiento, no la segmentación, es el propósito principal de las funciones de ventana.

Las razones para examinar segmentos de una función más larga incluyen la detección de eventos transitorios y el promedio temporal de los espectros de frecuencia. La duración de los segmentos se determina en cada aplicación según requisitos como la resolución temporal y de frecuencia. Pero ese método también cambia el contenido de frecuencia de la señal mediante un efecto llamado fuga espectral . Las funciones de ventana nos permiten distribuir la fuga espectral de diferentes maneras, según las necesidades de la aplicación particular. Hay muchas opciones detalladas en este artículo, pero muchas de las diferencias son tan sutiles que resultan insignificantes en la práctica.

En aplicaciones típicas, las funciones de ventana utilizadas son curvas no negativas, suaves y "con forma de campana". ^[2] También se pueden utilizar funciones rectangulares, triangulares y de otro tipo. Una definición más general de las funciones de ventana no exige que sean idénticamente cero fuera de un intervalo, siempre que el producto de la ventana multiplicado por su argumento sea integrable al cuadrado y, más específicamente, que la función tienda a cero con la suficiente rapidez. ^[3]

Las funciones de ventana se utilizan en el análisis /modificación/ resíntesis espectral , ^[4] el diseño de filtros de respuesta de impulso finito , la fusión de conjuntos de datos multidimensionales y de múltiples escalas, ^{[5] [6]} así como en la formación de haces y el diseño de antenas .

La transformada de Fourier de la función cos( ωt ) es cero, excepto en la frecuencia ± ω . Sin embargo, muchas otras funciones y formas de onda no tienen transformadas de forma cerrada convenientes. Alternativamente, uno podría estar interesado en su contenido espectral solo durante un cierto período de tiempo.

En cualquier caso, la transformada de Fourier (o una transformada similar) se puede aplicar a uno o más intervalos finitos de la forma de onda. En general, la transformada se aplica al producto de la forma de onda y una función de ventana. Cualquier ventana (incluidas las rectangulares) afecta la estimación espectral calculada mediante este método.

Las ventanas se utilizan a veces en el diseño de filtros digitales , en particular para convertir una respuesta de impulso "ideal" de duración infinita, como una función sinc , en un diseño de filtro de respuesta de impulso finito (FIR). Esto se denomina método de ventana . ^{[7] [8] [9]}

Las funciones de ventana se utilizan a veces en el campo del análisis estadístico para restringir el conjunto de datos que se analizan a un rango cercano a un punto determinado, con un factor de ponderación que disminuye el efecto de los puntos más alejados de la parte de la curva que se está ajustando. En el campo del análisis bayesiano y el ajuste de curvas , esto se suele denominar kernel .

Al analizar una señal transitoria en el análisis modal , como un impulso, una respuesta a un choque, una ráfaga sinusoidal, una ráfaga de chirrido o una ráfaga de ruido, donde la distribución de energía en función del tiempo es extremadamente desigual, la ventana rectangular puede ser la más apropiada. Por ejemplo, cuando la mayor parte de la energía se encuentra al principio de la grabación, una ventana no rectangular atenúa la mayor parte de la energía, degradando la relación señal-ruido. ^[10]

Se podría desear medir el contenido armónico de una nota musical de un instrumento en particular o la distorsión armónica de un amplificador a una frecuencia dada. Volviendo a la Figura 2 , podemos observar que no hay fugas en un conjunto discreto de frecuencias relacionadas armónicamente muestreadas por la transformada de Fourier discreta (DFT). (Los nulos espectrales son en realidad cruces por cero, que no se pueden mostrar en una escala logarítmica como esta). Esta propiedad es exclusiva de la ventana rectangular y debe configurarse adecuadamente para la frecuencia de la señal, como se describió anteriormente.

Cuando la longitud de un conjunto de datos que se va a transformar es mayor que la necesaria para proporcionar la resolución de frecuencia deseada, una práctica común es subdividirlo en conjuntos más pequeños y dividirlos en ventanas individuales. Para mitigar la "pérdida" en los bordes de la ventana, los conjuntos individuales pueden superponerse en el tiempo. Consulte el método de Welch de análisis espectral de potencia y la transformada de coseno discreta modificada .

Las ventanas bidimensionales se utilizan comúnmente en el procesamiento de imágenes para reducir las altas frecuencias no deseadas en la transformada de Fourier de la imagen. ^[11] Se pueden construir a partir de ventanas unidimensionales en cualquiera de dos formas. ^[12] La forma separable, es trivial de calcular. La forma radial , , que involucra el radio , es isótropa , independiente de la orientación de los ejes de coordenadas. Solo la función gaussiana es separable e isótropa. ^[13] Las formas separables de todas las demás funciones de ventana tienen esquinas que dependen de la elección de los ejes de coordenadas. La isotropía/ anisotropía de una función de ventana bidimensional es compartida por su transformada de Fourier bidimensional. La diferencia entre las formas separables y radiales es similar al resultado de la difracción de aperturas rectangulares versus circulares, que se pueden visualizar en términos del producto de dos funciones sinc versus una función de Airy , respectivamente.${\displaystyle W(m,n)=w(m)w(n)}$${\displaystyle W(m,n)=w(r)}$${\displaystyle r={\sqrt {(mM/2)^{2}+(nN/2)^{2}}}}$

Convenciones :

• $Estilo de visualización w_{0}(x)}$es una función de fase cero (simétrica respecto a ), ^[14] continua para donde es un entero positivo (par o impar). ^[15]${\displaystyle x=0}$${\displaystyle x\en [-N/2,N/2],}$${\estilo de visualización N}$
• La secuencia es simétrica , de longitud${\displaystyle \{w[n]=w_{0}(nN/2),\cuadrado 0\leq n\leq N\}}$${\estilo de visualización N+1.}$
• ${\displaystyle \{w[n],\cuadrado 0\leq n\leq N-1\}}$es DFT-simétrico , de longitud ^[A]${\estilo de visualización N.}$

• El parámetro B que se muestra en cada gráfico espectral es la métrica del ancho de banda equivalente de ruido de la función , en unidades de contenedores DFT . ^{[16] : p.56 eq.(16)}
  • Consulte Fuga espectral §§  Señales de tiempo discreto y Algunas métricas de ventana y Frecuencia normalizada para comprender el uso de "contenedores" para el eje x en estos gráficos.

El muestreo disperso de una transformada de Fourier de tiempo discreto (DTFT), como las DFT de la figura 2, solo revela la fuga hacia los compartimentos de la DFT desde una sinusoide cuya frecuencia también es un compartimento entero de la DFT. Los lóbulos laterales no visibles revelan la fuga que se espera de las sinusoides en otras frecuencias. ^[a] Por lo tanto, al elegir una función de ventana, suele ser importante muestrear la DTFT de forma más densa (como hacemos a lo largo de esta sección) y elegir una ventana que suprima los lóbulos laterales a un nivel aceptable.

La ventana rectangular (a veces conocida como ventana de vagón de carga , ventana uniforme o ventana de Dirichlet o, de manera engañosa, como "sin ventana" en algunos programas ^[18] ) es la ventana más simple, equivalente a reemplazar todos los valores consecutivos de una secuencia de datos excepto N por ceros, lo que hace que la forma de onda se encienda y apague repentinamente:

${\displaystyle w[n]=1.}$

Otras ventanas están diseñadas para moderar estos cambios repentinos, reducir la pérdida por festoneado y mejorar el rango dinámico (descrito en § Análisis espectral).

La ventana rectangular es la ventana B -spline ^{de primer} orden , así como la ventana de potencia de seno de potencia ^{0 .}

La ventana rectangular proporciona la estimación del error cuadrático medio mínimo de la transformada de Fourier de tiempo discreto , a costa de otras cuestiones analizadas.

Las ventanas B -spline se pueden obtener como convoluciones k -fold de la ventana rectangular. Incluyen la ventana rectangular en sí ( k  = 1), la ventana § triangular ( k  = 2) y la ventana § Parzen ( k  = 4). ^{[19] Las definiciones alternativas muestrean las} funciones base B -spline normalizadas apropiadas en lugar de convolucionar ventanas de tiempo discreto. Una función base B -spline de k - ^ésimo orden es una función polinómica por partes de grado k −1 que se obtiene por autoconvolución k-fold de la función rectangular .

Las ventanas triangulares están dadas por:

${\displaystyle w[n]=1-\left|{\frac {n-{\frac {N}{2}}}{\frac {L}{2}}}\right|,\quad 0\leq n\leq N}$

donde L puede ser N , ^[20] N  + 1, ^{[16] [21] [22]} o N  + 2. ^[23] La primera también se conoce como ventana de Bartlett o ventana de Fejér . Las tres definiciones convergen en  N grande .

La ventana triangular es la ventana B -spline ^{de segundo} orden . La forma L  =  N puede verse como la convolución de dos ventanas rectangulares de ancho N / 2 . La transformada de Fourier del resultado son los valores al cuadrado de la transformada de la ventana rectangular de ancho medio.

Definiendo L ≜ N + 1 , la ventana Parzen, también conocida como ventana de la Vallée Poussin , ^[16] es la ventana B -spline ^{de cuarto} orden dada por:

${\displaystyle w_{0}(n)\triangleq \left\{{\begin{array}{ll}1-6\left({\frac {n}{L/2}}\right)^{2}\left(1-{\frac {|n|}{L/2}}\right),&0\leq |n|\leq {\frac {L}{4}}\\2\left(1-{\frac {|n|}{L/2}}\right)^{3}&{\frac {L}{4}}<|n|\leq {\frac {L}{2}}\\\end{array}}\right\}}$

${\displaystyle w[n]=\ w_{0}\left(n-{\tfrac {N}{2}}\right),\ 0\leq n\leq N}$

La ventana de Welch consta de una única sección parabólica :

${\displaystyle w[n]=1-\left({\frac {n-{\frac {N}{2}}}{\frac {N}{2}}}\right)^{2},\quad 0\leq n\leq N.}$^[23]

El polinomio cuadrático definitorio alcanza un valor de cero en las muestras justo fuera del alcance de la ventana.

${\displaystyle w[n]=\sin \left({\frac {\pi n}{N}}\right)=\cos \left({\frac {\pi n}{N}}-{\frac {\pi }{2}}\right),\quad 0\leq n\leq N.}$

La función correspondiente es un coseno sin el desfase π /2. Por lo tanto, la ventana seno ^[24] a veces también se denomina ventana coseno . ^[16] Como representa la mitad de un ciclo de una función sinusoidal, también se la conoce como ventana seno-medio ^[25] o ventana senoseno-medio ^[26] .${\displaystyle w_{0}(n)\,}$

La autocorrelación de una ventana seno produce una función conocida como ventana de Bohman. ^[27]

Estas funciones de ventana tienen la forma: ^[28]

${\displaystyle w[n]=\sin ^{\alpha }\left({\frac {\pi n}{N}}\right)=\cos ^{\alpha }\left({\frac {\pi n}{N}}-{\frac {\pi }{2}}\right),\quad 0\leq n\leq N.}$

La ventana rectangular ( α  = 0 ), la ventana senoidal ( α  = 1 ) y la ventana de Hann ( α  = 2 ) son miembros de esta familia.

Para valores enteros pares de α, estas funciones también se pueden expresar en forma de suma de cosenos:

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)-a_{3}\cos \left({\frac {6\pi n}{N}}\right)+a_{4}\cos \left({\frac {8\pi n}{N}}\right)-...}$

${\displaystyle {\begin{array}{l|llll}\hline \alpha &a_{0}&a_{1}&a_{2}&a_{3}&a_{4}\\\hline 0&1\\2&0.5&0.5\\4&0.375&0.5&0.125\\6&0.3125&0.46875&0.1875&0.03125\\8&0.2734375&0.4375&0.21875&0.0625&7.8125\times 10^{-3}\\\hline \end{array}}}$

Esta familia también se conoce como ventanas de coseno generalizadas .

${\displaystyle w[n]=\sum _{k=0}^{K}(-1)^{k}a_{k}\;\cos \left({\frac {2\pi kn}{N}}\right),\quad 0\leq n\leq N.}$

( Ec.1 )

En la mayoría de los casos, incluidos los ejemplos siguientes, todos los coeficientes a _k  ≥ 0. Estas ventanas tienen solo 2 K + 1 coeficientes DFT de N  puntos distintos de cero .

Las ventanas de suma de cosenos habituales para el caso K  = 1 tienen la forma:

${\displaystyle w[n]=a_{0}-\underbrace {(1-a_{0})} _{a_{1}}\cdot \cos \left({\tfrac {2\pi n}{N}}\right),\quad 0\leq n\leq N,}$

que se confunde fácilmente (y a menudo) con su versión de fase cero:

${\displaystyle {\begin{aligned}w_{0}(n)\ &=w\left[n+{\tfrac {N}{2}}\right]\\&=a_{0}+a_{1}\cdot \cos \left({\tfrac {2\pi n}{N}}\right),\quad -{\tfrac {N}{2}}\leq n\leq {\tfrac {N}{2}}.\end{aligned}}}$

La configuración produce una ventana de Hann:${\displaystyle a_{0}=0.5}$

${\displaystyle w[n]=0.5\;\left[1-\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)\right]=\sin ^{2}\left({\frac {\pi n}{N}}\right),}$^[29]

Se le llama así por Julius von Hann y, a veces, se le denomina erróneamente Hanning , probablemente debido a sus similitudes lingüísticas y formulaicas con la ventana de Hamming. También se la conoce como coseno elevado , porque la versión de fase cero es un lóbulo de una función de coseno elevado.${\displaystyle w_{0}(n),}$

Esta función pertenece a las familias de suma de cosenos y potencia de senos. A diferencia de la ventana de Hamming, los puntos finales de la ventana de Hann apenas tocan el cero. Los lóbulos laterales resultantes disminuyen a unos 18 dB por octava. ^[30]

Si se establece en aproximadamente 0,54, o más precisamente 25/46, se produce la ventana de Hamming , propuesta por Richard W. Hamming . Esa elección coloca un cruce por cero en la frecuencia 5 π /( N  − 1), que cancela el primer lóbulo lateral de la ventana de Hann, lo que le da una altura de aproximadamente una quinta parte de la de la ventana de Hann. ^{[16] [31] [32]} La ventana de Hamming a menudo se denomina blip de Hamming cuando se utiliza para dar forma a los pulsos . ^{[33] [34] [35]}${\displaystyle a_{0}}$

La aproximación de los coeficientes a dos decimales reduce sustancialmente el nivel de lóbulos laterales, ^[16] a una condición casi de ondulación equitativa. ^[32] En el sentido de ondulación equitativa, los valores óptimos para los coeficientes son a ₀  = 0,53836 y a ₁  = 0,46164. ^{[32] [36]}

Las ventanas de Blackman se definen como:

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)}$

${\displaystyle a_{0}={\frac {1-\alpha }{2}};\quad a_{1}={\frac {1}{2}};\quad a_{2}={\frac {\alpha }{2}}.}$

Por convención común, el término no calificado ventana de Blackman se refiere a la "propuesta no muy seria" de Blackman de α  = 0,16 ( a ₀  = 0,42, a ₁  = 0,5, a ₂  = 0,08), que se aproxima mucho al Blackman exacto , ^[37] con a ₀  = 7938/18608 ≈ 0,42659, a ₁  = 9240/18608 ≈ 0,49656 y a ₂  = 1430/18608 ≈ 0,076849. ^[38] Estos valores exactos colocan ceros en el tercer y cuarto lóbulos laterales, ^[16] pero dan como resultado una discontinuidad en los bordes y una caída de 6 dB/oct. Los coeficientes truncados no anulan también los lóbulos laterales, pero tienen una caída mejorada de 18 dB/oct. ^{[16] [39]}

La forma continua de la ventana de Nuttall y su primera derivada son continuas en todas partes, como la función de Hann . Es decir, la función tiende a 0 en x  = ± N /2, a diferencia de las ventanas de Blackman–Nuttall, Blackman–Harris y Hamming. La ventana de Blackman ( α  = 0,16 ) también es continua con derivada continua en el borde, pero la "ventana de Blackman exacta" no lo es.${\displaystyle w_{0}(x),}$

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)-a_{3}\cos \left({\frac {6\pi n}{N}}\right)}$

${\displaystyle a_{0}=0.355768;\quad a_{1}=0.487396;\quad a_{2}=0.144232;\quad a_{3}=0.012604.}$

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)-a_{3}\cos \left({\frac {6\pi n}{N}}\right)}$

${\displaystyle a_{0}=0.3635819;\quad a_{1}=0.4891775;\quad a_{2}=0.1365995;\quad a_{3}=0.0106411.}$

Una generalización de la familia Hamming, producida mediante la adición de más funciones sinc desplazadas, destinadas a minimizar los niveles de lóbulos laterales ^{[40] [41]}

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)-a_{3}\cos \left({\frac {6\pi n}{N}}\right)}$

${\displaystyle a_{0}=0.35875;\quad a_{1}=0.48829;\quad a_{2}=0.14128;\quad a_{3}=0.01168.}$

Una ventana de parte superior plana es una ventana con valores parcialmente negativos que tiene una pérdida mínima de festoneado en el dominio de frecuencia. Esa propiedad es deseable para la medición de amplitudes de componentes de frecuencia sinusoidal. ^{[17] [42]} Sin embargo, su amplio ancho de banda da como resultado un ancho de banda de ruido alto y una selección de frecuencia más amplia, lo que, según la aplicación, podría ser un inconveniente.

Las ventanas de parte superior plana se pueden diseñar utilizando métodos de diseño de filtro de paso bajo, ^[42] o pueden ser de la variedad habitual de suma de coseno:

${\displaystyle {\begin{aligned}w[n]=a_{0}&{}-a_{1}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)+a_{2}\cos \left({\frac {4\pi n}{N}}\right)\\&{}-a_{3}\cos \left({\frac {6\pi n}{N}}\right)+a_{4}\cos \left({\frac {8\pi n}{N}}\right).\end{aligned}}}$

La variante de Matlab tiene estos coeficientes:

${\displaystyle a_{0}=0.21557895;\quad a_{1}=0.41663158;\quad a_{2}=0.277263158;\quad a_{3}=0.083578947;\quad a_{4}=0.006947368.}$

Existen otras variaciones, como lóbulos laterales que disminuyen a costa de valores más altos cerca del lóbulo principal. ^[17]

Las ventanas de Rife-Vincent ^[43] se escalan habitualmente para un valor promedio unitario, en lugar de un valor pico unitario. Los valores de coeficientes a continuación, aplicados a la ecuación 1 , reflejan esa costumbre.

Clase I, Orden 1 ( K = 1): Funcionalmente equivalente a la ventana de Hann.${\displaystyle a_{0}=1;\quad a_{1}=1}$

Clase I, Orden 2 ( K = 2):${\displaystyle a_{0}=1;\quad a_{1}={\tfrac {4}{3}};\quad a_{2}={\tfrac {1}{3}}}$

La clase I se define minimizando la amplitud del lóbulo lateral de orden superior. Se presentan en tablas los coeficientes para órdenes de hasta K=4. ^[44]

La clase II minimiza el ancho del lóbulo principal para un lóbulo lateral máximo dado.

La clase III es un compromiso para el cual el orden K  = 2 se asemeja a la ventana de Blackman §. ^{[44] [45]}

La transformada de Fourier de una función gaussiana también es una función gaussiana. Dado que el soporte de una función gaussiana se extiende hasta el infinito, debe truncarse en los extremos de la ventana o bien enventanarse con otra ventana de extremo cero. ^[46]

Dado que el logaritmo de una gaussiana produce una parábola , esto se puede utilizar para una interpolación cuadrática casi exacta en la estimación de frecuencia . ^{[47] [46] [48]}

${\displaystyle w[n]=\exp \left(-{\frac {1}{2}}\left({\frac {n-N/2}{\sigma N/2}}\right)^{2}\right),\quad 0\leq n\leq N.}$

${\displaystyle \sigma \leq \;0.5\,}$

La desviación estándar de la función gaussiana es σ  ·  N /2 períodos de muestreo.

La ventana gaussiana confinada produce el ancho de frecuencia cuadrático medio más pequeño posible σ _ω para un ancho temporal dado ( N + 1) σ _t . ^[49] Estas ventanas optimizan los productos de ancho de banda de tiempo-frecuencia RMS. Se calculan como los vectores propios mínimos de una matriz dependiente de parámetros. La familia de ventanas gaussianas confinadas contiene la ventana § Sinus y la ventana § Gaussiana en los casos límite de σ _t grande y pequeño , respectivamente.

Definiendo L ≜ N + 1 , una ventana gaussiana confinada de ancho temporal L × σ _t se aproxima bien mediante: ^[49]

${\displaystyle w[n]=G(n)-{\frac {G(-{\tfrac {1}{2}})[G(n+L)+G(n-L)]}{G(-{\tfrac {1}{2}}+L)+G(-{\tfrac {1}{2}}-L)}}}$

donde es una función gaussiana:${\displaystyle G}$

${\displaystyle G(x)=\exp \left(-\left({\cfrac {x-{\frac {N}{2}}}{2L\sigma _{t}}}\right)^{2}\right)}$

La desviación estándar de la ventana aproximada es asintóticamente igual (es decir, valores grandes de N ) a L × σ _t para σ _t < 0,14 . ^[49]

Una versión más generalizada de la ventana gaussiana es la ventana normal generalizada. ^[50] Manteniendo la notación de la ventana gaussiana anterior, podemos representar esta ventana como

${\displaystyle w[n,p]=\exp \left(-\left({\frac {n-N/2}{\sigma N/2}}\right)^{p}\right)}$

para cualquier par . En , esta es una ventana gaussiana y como se acerca a , esto se aproxima a una ventana rectangular. La transformada de Fourier de esta ventana no existe en una forma cerrada para un general . Sin embargo, demuestra los otros beneficios de ser suave, ancho de banda ajustable. Al igual que la ventana de Tukey §, esta ventana ofrece naturalmente una "parte superior plana" para controlar la atenuación de amplitud de una serie de tiempo (en la que no tenemos un control con la ventana gaussiana). En esencia, ofrece un buen compromiso (controlable), en términos de fuga espectral, resolución de frecuencia y atenuación de amplitud, entre la ventana gaussiana y la ventana rectangular. Véase también ^[51] para un estudio sobre la representación tiempo-frecuencia de esta ventana (o función).${\displaystyle p}$${\displaystyle p=2}$${\displaystyle p}$${\displaystyle \infty }$${\displaystyle p}$

La ventana de Tukey, también conocida como ventana cónica de coseno , puede considerarse como un lóbulo coseno de ancho Nα /2 (que abarca Nα /2 + 1 observaciones) que está convolucionado con una ventana rectangular de ancho N (1 − α /2) .

${\displaystyle \left.{\begin{array}{lll}w[n]={\frac {1}{2}}\left[1-\cos \left({\frac {2\pi n}{\alpha N}}\right)\right],\quad &0\leq n<{\frac {\alpha N}{2}}\\w[n]=1,\quad &{\frac {\alpha N}{2}}\leq n\leq {\frac {N}{2}}\\w[N-n]=w[n],\quad &0\leq n\leq {\frac {N}{2}}\end{array}}\right\}}$ ^{[52] [B] [C]}

En α  = 0 se vuelve rectangular, y en α  = 1 se convierte en una ventana de Hann.

La llamada ventana de "conicidad de Planck" es una función de protuberancia que se ha utilizado ampliamente ^[53] en la teoría de particiones de la unidad en variedades . Es suave (una función) en todas partes, pero es exactamente cero fuera de una región compacta, exactamente uno en un intervalo dentro de esa región y varía de manera suave y monótona entre esos límites. Su uso como función de ventana en el procesamiento de señales se sugirió por primera vez en el contexto de la astronomía de ondas gravitacionales , inspirada en la distribución de Planck . ^[54] Se define como una función por partes :${\displaystyle C^{\infty }}$

${\displaystyle \left.{\begin{array}{lll}w[0]=0,\\w[n]=\left(1+\exp \left({\frac {\varepsilon N}{n}}-{\frac {\varepsilon N}{\varepsilon N-n}}\right)\right)^{-1},\quad &1\leq n<\varepsilon N\\w[n]=1,\quad &\varepsilon N\leq n\leq {\frac {N}{2}}\\w[N-n]=w[n],\quad &0\leq n\leq {\frac {N}{2}}\end{array}}\right\}}$

La cantidad de estrechamiento está controlada por el parámetro ε , y los valores más pequeños producen transiciones más nítidas.

La DPSS (secuencia esferoidal prolada discreta) o ventana de Slepian maximiza la concentración de energía en el lóbulo principal , ^[55] y se utiliza en el análisis espectral multiconicidad , que promedia el ruido en el espectro y reduce la pérdida de información en los bordes de la ventana.

El lóbulo principal termina en un intervalo de frecuencia dado por el parámetro α . ^[56]

Las ventanas Kaiser que aparecen a continuación se crean mediante una aproximación simple a las ventanas DPSS:

La ventana de Kaiser, o Kaiser-Bessel, es una aproximación simple de la ventana DPSS utilizando funciones de Bessel , descubierta por James Kaiser . ^{[57] [58]}

${\displaystyle w[n]={\frac {I_{0}\left(\pi \alpha {\sqrt {1-\left({\frac {2n}{N}}-1\right)^{2}}}\right)}{I_{0}(\pi \alpha )}},\quad 0\leq n\leq N}$ ^{[D] [16] : pág. 73}

${\displaystyle w_{0}(n)={\frac {I_{0}\left(\pi \alpha {\sqrt {1-\left({\frac {2n}{N}}\right)^{2}}}\right)}{I_{0}(\pi \alpha )}},\quad -N/2\leq n\leq N/2}$

donde es la función de Bessel modificada de orden 0 ^del primer tipo. El parámetro variable determina el equilibrio entre el ancho del lóbulo principal y los niveles del lóbulo lateral del patrón de fuga espectral. El ancho del lóbulo principal, entre los nulos, se da en unidades de contenedores DFT, ^[65] y un valor típico de es 3.${\displaystyle I_{0}}$${\displaystyle \alpha }$${\displaystyle 2{\sqrt {1+\alpha ^{2}}},}$${\displaystyle \alpha }$

Minimiza la norma de Chebyshev de los lóbulos laterales para un ancho de lóbulo principal dado. ^[66]

La función de ventana de Dolph-Chebyshev de fase cero se define generalmente en términos de su transformada de Fourier discreta de valor real , : ^[67]${\displaystyle w_{0}[n]}$${\displaystyle W_{0}[k]}$

${\displaystyle W_{0}(k)={\frac {T_{N}{\big (}\beta \cos \left({\frac {\pi k}{N+1}}\right){\big )}}{T_{N}(\beta )}}={\frac {T_{N}{\big (}\beta \cos \left({\frac {\pi k}{N+1}}\right){\big )}}{10^{\alpha }}},\ 0\leq k\leq N.}$

T _n ( x ) es el n - ésimo polinomio de Chebyshev de primer tipo evaluado en x , que se puede calcular utilizando

${\displaystyle T_{n}(x)={\begin{cases}\cos \!{\big (}n\cos ^{-1}(x){\big )}&{\text{if }}-1\leq x\leq 1\\\cosh \!{\big (}n\cosh ^{-1}(x){\big )}&{\text{if }}x\geq 1\\(-1)^{n}\cosh \!{\big (}n\cosh ^{-1}(-x){\big )}&{\text{if }}x\leq -1,\end{cases}}}$

y

${\displaystyle \beta =\cosh \!{\big (}{\tfrac {1}{N}}\cosh ^{-1}(10^{\alpha }){\big )}}$

es la única solución real positiva para , donde el parámetro α establece la norma de Chebyshev de los lóbulos laterales en −20 α  decibeles. ^[66]${\displaystyle T_{N}(\beta )=10^{\alpha }}$

La función de ventana se puede calcular a partir de W ₀ ( k ) mediante una transformada de Fourier discreta inversa (DFT): ^[66]

${\displaystyle w_{0}(n)={\frac {1}{N+1}}\sum _{k=0}^{N}W_{0}(k)\cdot e^{i2\pi kn/(N+1)},\ -N/2\leq n\leq N/2.}$

La versión retrasada de la ventana se puede obtener mediante:

${\displaystyle w[n]=w_{0}\left(n-{\frac {N}{2}}\right),\quad 0\leq n\leq N,}$

que para valores pares de N debe calcularse de la siguiente manera:

${\displaystyle {\begin{aligned}w_{0}\left(n-{\frac {N}{2}}\right)={\frac {1}{N+1}}\sum _{k=0}^{N}W_{0}(k)\cdot e^{\frac {i2\pi k(n-N/2)}{N+1}}={\frac {1}{N+1}}\sum _{k=0}^{N}\left[\left(-e^{\frac {i\pi }{N+1}}\right)^{k}\cdot W_{0}(k)\right]e^{\frac {i2\pi kn}{N+1}},\end{aligned}}}$

que es una DFT inversa de${\displaystyle \left(-e^{\frac {i\pi }{N+1}}\right)^{k}\cdot W_{0}(k).}$

Variaciones:

• Debido a la condición de equirruga, la ventana del dominio del tiempo tiene discontinuidades en los bordes. Una aproximación que las evita, al permitir que las equirrugas desaparezcan en los bordes, es una ventana de Taylor.
• También está disponible una alternativa a la definición DFT inversa.[1].

La ventana ultraesférica fue introducida en 1984 por Roy Streit ^[68] y tiene aplicación en el diseño de matrices de antenas, ^[69] diseño de filtros no recursivos, ^[68] y análisis de espectro. ^[70]

Al igual que otras ventanas ajustables, la ventana Ultraspherical tiene parámetros que se pueden utilizar para controlar el ancho del lóbulo principal de la transformada de Fourier y la amplitud relativa del lóbulo lateral. A diferencia de otras ventanas, tiene un parámetro adicional que se puede utilizar para establecer la velocidad a la que los lóbulos laterales disminuyen (o aumentan) en amplitud. ^{[70] [71] [72]}

La ventana se puede expresar en el dominio del tiempo de la siguiente manera: ^[70]

${\displaystyle w[n]={\frac {1}{N+1}}\left[C_{N}^{\mu }(x_{0})+\sum _{k=1}^{\frac {N}{2}}C_{N}^{\mu }\left(x_{0}\cos {\frac {k\pi }{N+1}}\right)\cos {\frac {2n\pi k}{N+1}}\right]}$

donde es el polinomio ultrasférico de grado N, y y controlan los patrones de lóbulos laterales. ^[70]${\displaystyle C_{N}^{\mu }}$${\displaystyle x_{0}}$${\displaystyle \mu }$

Ciertos valores específicos de producen otras ventanas bien conocidas: y dan las ventanas de Dolph-Chebyshev y Saramäki respectivamente. ^[68] Véase aquí una ilustración de ventanas ultraesféricas con parametrización variada.${\displaystyle \mu }$${\displaystyle \mu =0}$${\displaystyle \mu =1}$

La ventana de Poisson, o más genéricamente la ventana exponencial, aumenta exponencialmente hacia el centro de la ventana y disminuye exponencialmente en la segunda mitad. Dado que la función exponencial nunca llega a cero, los valores de la ventana en sus límites no son cero (puede verse como la multiplicación de una función exponencial por una ventana rectangular ^[73] ). Se define por

${\displaystyle w[n]=e^{-\left|n-{\frac {N}{2}}\right|{\frac {1}{\tau }}},}$

donde τ es la constante de tiempo de la función. La función exponencial decae cuando e  ≃ 2,71828 o aproximadamente 8,69 dB por constante de tiempo. ^[74] Esto significa que para una caída objetivo de D  dB sobre la mitad de la longitud de la ventana, la constante de tiempo τ está dada por

${\displaystyle \tau ={\frac {N}{2}}{\frac {8.69}{D}}.}$

También se han construido funciones de ventana como combinaciones multiplicativas o aditivas de otras ventanas.

${\displaystyle w[n]=a_{0}-a_{1}\left|{\frac {n}{N}}-{\frac {1}{2}}\right|-a_{2}\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)}$

${\displaystyle a_{0}=0.62;\quad a_{1}=0.48;\quad a_{2}=0.38\,}$

Una ventana de conicidad de Planck multiplicada por una ventana de Kaiser que se define en términos de una función de Bessel modificada . Esta función de ventana híbrida se introdujo para disminuir el nivel máximo del lóbulo lateral de la ventana de conicidad de Planck y, al mismo tiempo, aprovechar su buena descomposición asintótica. ^[75] Tiene dos parámetros ajustables, ε de la conicidad de Planck y α de la ventana de Kaiser, por lo que se puede ajustar para adaptarse a los requisitos de una señal determinada.

Una ventana de Hann multiplicada por una ventana de Poisson. No tiene lóbulos laterales, ya que su transformada de Fourier cae para siempre alejándose del lóbulo principal sin mínimos locales. Por lo tanto, se puede utilizar en algoritmos de escalada de colinas como el método de Newton . ^[76] La ventana de Hann-Poisson se define por:${\displaystyle \alpha \geqslant 2}$

${\displaystyle w[n]={\frac {1}{2}}\left(1-\cos \left({\frac {2\pi n}{N}}\right)\right)e^{\frac {-\alpha \left|N-2n\right|}{N}}\,}$

donde α es un parámetro que controla la pendiente de la exponencial.

La ventana GAP es una familia de funciones de ventana ajustables que se basan en una expansión polinómica simétrica de orden . Es continua con derivada continua en todas partes. Con el conjunto adecuado de coeficientes de expansión y orden de expansión, la ventana GAP puede imitar todas las funciones de ventana conocidas, reproduciendo con precisión sus propiedades espectrales.${\displaystyle K}$

${\displaystyle w_{0}[n]=a_{0}+\sum _{k=1}^{K}a_{2k}\left({\frac {n}{\sigma }}\right)^{2k},\quad -{\frac {N}{2}}\leq n\leq {\frac {N}{2}},}$ ^[77]

donde es la desviación estándar de la secuencia.${\displaystyle \sigma }$${\displaystyle \{n\}}$

Además, a partir de un conjunto de coeficientes de expansión que imita una determinada función de ventana conocida, la ventana GAP se puede optimizar mediante procedimientos de minimización para obtener un nuevo conjunto de coeficientes que mejoran una o más propiedades espectrales, como el ancho del lóbulo principal, la atenuación del lóbulo lateral y la tasa de caída del lóbulo lateral. ^[78] Por lo tanto, se puede desarrollar una función de ventana GAP con propiedades espectrales diseñadas dependiendo de la aplicación específica.${\displaystyle a_{2k}}$

$${\displaystyle w[n]=\operatorname {sinc} \left({\frac {2n}{N}}-1\right)}$$

• utilizado en el remuestreo de Lanczos
• Para la ventana de Lanczos, se define como${\displaystyle \operatorname {sinc} (x)}$${\displaystyle \sin(\pi x)/\pi x}$
• También conocida como ventana sinc , porque: es el lóbulo principal de una función sinc normalizada$${\displaystyle w_{0}(n)=\operatorname {sinc} \left({\frac {2n}{N}}\right)\,}$$

La forma, según la convención anterior, es simétrica en torno a . Sin embargo, existen funciones de ventana que son asimétricas, como la distribución Gamma utilizada en las implementaciones FIR de filtros Gammatone . Estas asimetrías se utilizan para reducir el retraso cuando se utilizan tamaños de ventana grandes o para enfatizar el transitorio inicial de un pulso en decaimiento. ^{[ cita requerida ]}${\displaystyle w_{0}(x)}$${\displaystyle x=0}$

Cualquier función acotada con soporte compacto , incluidas las asimétricas, se puede utilizar fácilmente como función de ventana. Además, existen formas de transformar ventanas simétricas en asimétricas transformando la coordenada temporal, como con la siguiente fórmula

${\displaystyle x\leftarrow N\left({\frac {x}{N}}+{\frac {1}{2}}\right)^{\alpha }-{\frac {N}{2}}\,,}$

donde la ventana pondera más las muestras más antiguas cuando , y, a la inversa, pondera más las muestras más recientes cuando . ^[79]${\displaystyle \alpha >1}$${\displaystyle \alpha <1}$

• Apodización
• Filtro Kolmogorov-Zurbenko
• Multicono
• Transformada de Fourier de corta duración
• Fuga espectral
• Método Welch
• Función de peso
• Método de diseño de ventanas

• Harris, Frederic J. (septiembre de 1976). "Windows, Harmonic Analysis, and the Discrete Fourier Transform" (PDF) . apps.dtic.mil . Naval Undersea Center, San Diego. Archivado (PDF) del original el 8 de abril de 2019 . Consultado el 8 de abril de 2019 .
• Albrecht, Hans-Helge (2012). Ventanas de suma de coseno de lóbulo lateral mínimo y de lóbulo lateral mínimo adaptadas. Versión 1.0 . vol. ISBN 978-3-86918-281-0). editor: Physikalisch-Technische Bundesanstalt. Physikalisch-Technische Bundesanstalt. doi :10.7795/110.20121022aa. ISBN 978-3-86918-281-0.
• Bergen, SWA; Antoniou, A. (2005). "Diseño de filtros digitales no recursivos utilizando la función de ventana ultraesférica". Revista EURASIP sobre procesamiento de señales aplicado . 2005 (12): 1910–1922. Bibcode :2005EJASP2005...44B. doi : 10.1155/ASP.2005.1910 .
• Prabhu, KMM (2014). Funciones de ventana y sus aplicaciones en el procesamiento de señales . Boca Raton, FL: CRC Press. ISBN 978-1-4665-1583-3.
• Patente estadounidense 7065150, Park, Young-Seo, "Sistema y método para generar una modulación de multiplexación por división de frecuencia ortogonal de coseno elevado (RRC OFDM)", publicada en 2003, expedida en 2006 

• Medios relacionados con la función Ventana en Wikimedia Commons
• Ayuda de LabView, Características de los filtros de suavizado, http://zone.ni.com/reference/en-XX/help/371361B-01/lvanlsconcepts/char_smoothing_windows/
• Creación y propiedades de funciones de ventana de suma de coseno, http://electronicsart.weebly.com/fftwindows.html
• Simulación interactiva en línea de FFT, ventanas, resolución y fugas | RITEC | Biblioteca y herramientas