Reloj atómico

Reloj que monitorea la frecuencia de resonancia de los átomos

Reloj atómico
Los físicos del NIST Steve Jefferts (en primer plano) y Tom Heavner con el reloj atómico con fuente de cesio NIST-F2, un estándar de tiempo civil para los Estados Unidos.
ClasificaciónReloj
IndustriaTelecomunicaciones , ciencia
SolicitudTAI , navegación por satélite
Fuente de combustibleElectricidad
Motorizado
El conjunto de relojes atómicos maestros del Observatorio Naval de los EE. UU. en Washington, DC , que proporciona el estándar de tiempo para el Departamento de Defensa de los EE. UU. [1] Las unidades montadas en bastidor en el fondo son relojes de haz de cesio Microsemi (anteriormente HP) 5071A. Las unidades negras en primer plano son patrones de máser de hidrógeno MHM-2010 de Microsemi (anteriormente Sigma-Tau).

Un reloj atómico es un reloj que mide el tiempo mediante el seguimiento de la frecuencia de resonancia de los átomos. Se basa en que los átomos tienen diferentes niveles de energía . Los estados de los electrones en un átomo están asociados a diferentes niveles de energía y, en las transiciones entre dichos estados, interactúan con una frecuencia muy específica de radiación electromagnética . Este fenómeno sirve de base para la definición de segundo del Sistema Internacional de Unidades (SI) :

El segundo símbolo, s, es la unidad de tiempo del SI. Se define tomando el valor numérico fijo de la frecuencia del cesio, , la frecuencia de transición hiperfina del estado fundamental no perturbado del átomo de cesio-133, como Δ no Cs {\displaystyle \Delta \nu _ {\text{Cs}}} 9 192 631 770 cuando se expresa en la unidad Hz, que es igual a s −1 .

Esta definición es la base del sistema de Tiempo Atómico Internacional (TAI), que se mantiene mediante un conjunto de relojes atómicos en todo el mundo. El sistema de Tiempo Universal Coordinado (UTC) , que es la base del tiempo civil, implementa segundos intercalares para permitir que el tiempo del reloj siga los cambios en la rotación de la Tierra con una precisión de un segundo, al tiempo que se basa en relojes que se basan en la definición del segundo, aunque los segundos intercalares se eliminarán gradualmente en 2035. [2]

Las capacidades de cronometraje preciso de los relojes atómicos también se utilizan para la navegación mediante redes de satélite como el Programa Galileo de la Unión Europea y el GPS de los Estados Unidos . La precisión de cronometraje de los relojes atómicos involucrados es importante porque cuanto menor sea el error en la medición del tiempo, menor será el error en la distancia obtenida al multiplicar el tiempo por la velocidad de la luz (un error de cronometraje de un nanosegundo o una milmillonésima de segundo (10 −9 o 11.000.000.000 de segundo) se traduce en una distancia de casi 30 centímetros (11,8 pulgadas) y, por lo tanto, en un error de posición).

La variedad principal de reloj atómico utiliza átomos de cesio enfriados a temperaturas cercanas al cero absoluto . El reloj de fuente de cesio del Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (NIST) de Estados Unidos, llamado NIST-F2 , mide el tiempo con una incertidumbre de 1 segundo en 300 millones de años (incertidumbre relativa).10 −16 ). El NIST-F2 se puso en funcionamiento el 3 de abril de 2014. [3] [4]

Historia

Louis Essen (derecha) y Jack Parry (izquierda) junto al primer reloj atómico de cesio-133 del mundo en 1955, en el Laboratorio Nacional de Física en el oeste de Londres, Inglaterra.

El físico escocés James Clerk Maxwell propuso medir el tiempo con las vibraciones de las ondas de luz en su Tratado sobre electricidad y magnetismo de 1873: «Se podría encontrar una unidad de tiempo más universal tomando el tiempo periódico de vibración del tipo particular de luz cuya longitud de onda es la unidad de longitud». [5] [6] Maxwell argumentó que esto sería más preciso que la rotación de la Tierra , que define el segundo solar medio para el cronometraje. [7]

Durante la década de 1930, el físico estadounidense Isidor Isaac Rabi construyó equipos para relojes de frecuencia de resonancia magnética de haz atómico . [8] [9]

La precisión de los relojes mecánicos, electromecánicos y de cuarzo se ve reducida por las fluctuaciones de temperatura. Esto llevó a la idea de medir la frecuencia de las vibraciones de un átomo para mantener el tiempo con mucha más precisión, como propusieron James Clerk Maxwell, Lord Kelvin e Isidor Rabi. [10] Propuso el concepto en 1945, lo que llevó a una demostración de un reloj basado en amoníaco en 1949. [11] Esto llevó a que el primer reloj atómico práctico y preciso con átomos de cesio se construyera en el Laboratorio Nacional de Física del Reino Unido en 1955 [12] [13] por Louis Essen en colaboración con Jack Parry. [14]

Un reloj atómico de cesio de 1975 (unidad superior) y batería de respaldo (unidad inferior) [15]

En 1949, Alfred Kastler y Jean Brossel [16] desarrollaron una técnica llamada bombeo óptico para las transiciones de niveles de energía de electrones en átomos utilizando luz. Esta técnica es útil para crear señales de absorción de microondas y resonancia magnética mucho más fuertes . Desafortunadamente, esto causó un efecto secundario con un desplazamiento de la frecuencia de resonancia debido a la luz. Claude Cohen-Tannoudji y otros lograron reducir los desplazamientos de la luz a niveles aceptables.

Ramsey desarrolló un método, conocido hoy en día como interferometría de Ramsey , para frecuencias más altas y resonancias más estrechas en los campos oscilantes. Kolsky, Phipps, Ramsey y Silsbee utilizaron esta técnica para la espectroscopia de haz molecular en 1950. [17]

Después de 1956, los relojes atómicos fueron estudiados por muchos grupos, como el Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (anteriormente la Oficina Nacional de Estándares) en los EE. UU., el Physikalisch-Technische Bundesanstalt (PTB) en Alemania, el Consejo Nacional de Investigación (NRC) en Canadá, el Laboratorio Nacional de Física en el Reino Unido, la Oficina Internacional del Tiempo ( en francés : Bureau International de l'Heure , abreviado BIH), en el Observatorio de París , la Compañía Nacional de Radio , Bomac, Varian , Hewlett–Packard y Frequency & Time Systems. [18]

Durante la década de 1950, la National Radio Company vendió más de 50 unidades del primer reloj atómico, el Atomichron . [19] En 1964, los ingenieros de Hewlett-Packard lanzaron el modelo 5060 montado en bastidor de relojes de cesio. [10]

Definición del segundo

En 1968, el SI definió la duración del segundo como9 192 631 770 vibraciones de la frecuencia de transición hiperfina del estado fundamental no perturbado del átomo de cesio-133. Antes de eso se definía por la existencia31 556 925 .9747 segundos en el año trópico 1900. [20] En 1997, el Comité Internacional de Pesas y Medidas (CIPM) agregó que la definición anterior se refiere a un átomo de cesio en reposo a una temperatura de cero absoluto . [21] : 113  Después de la revisión de 2019 del SI , la definición de cada unidad base excepto el mol y casi todas las unidades derivadas se basan en la definición del segundo.

Los investigadores del cronometraje están trabajando actualmente en el desarrollo de una referencia atómica aún más estable para el segundo, con un plan para encontrar una definición más precisa del segundo a medida que los relojes atómicos mejoren basándose en relojes ópticos o la constante de Rydberg alrededor de 2030. [22] [23]

Avances en metrología y relojes ópticos

Un reloj de red de iterbio que utiliza fotones para medir el tiempo con precisión

Los avances tecnológicos como los láseres y los peines de frecuencia óptica en la década de 1990 llevaron a una mayor precisión de los relojes atómicos. [24] [25] Los láseres permiten la posibilidad de control del rango óptico sobre las transiciones de estados atómicos, que tiene una frecuencia mucho más alta que la de las microondas; mientras que el peine de frecuencia óptica mide con gran precisión dicha oscilación de alta frecuencia en la luz.

El primer avance más allá de la precisión de los relojes de cesio se produjo en el NIST en 2010 con la demostración de un reloj óptico de "lógica cuántica" que utilizaba iones de aluminio para lograr una precisión de10 −17 . [26] Los relojes ópticos son un área de investigación muy activa en el campo de la metrología, ya que los científicos trabajan para desarrollar relojes basados ​​en elementos como iterbio , mercurio , aluminio y estroncio . Los científicos de JILA demostraron un reloj de estroncio con una precisión de frecuencia de10 −18 en 2015. [27] Los científicos del NIST desarrollaron un reloj lógico cuántico que midió un solo ion de aluminio en 2019 con una incertidumbre de frecuencia de9,4 × 10 −19 . [28] [29]

En JILA en septiembre de 2021, los científicos demostraron un reloj óptico de estroncio con una precisión de frecuencia diferencial de7,6 × 10 −21 entre conjuntos atómicos [ aclaración necesaria ] separados por1 mm . [30] [31] Se espera que el segundo se redefina cuando el campo de los relojes ópticos madure, en algún momento alrededor del año 2030 o 2034. [32] Para que esto ocurra, los relojes ópticos deben ser capaces de medir consistentemente la frecuencia con una precisión igual o mejor que2 × 10 −18 . Además, se deben demostrar métodos para comparar de manera confiable diferentes relojes ópticos en todo el mundo en laboratorios nacionales de metrología [ aclaración necesaria ] , y la comparación debe mostrar precisiones relativas de frecuencia de reloj iguales o mejores que5 × 10 −18 .

Relojes atómicos a escala de chip

El corazón del reloj atómico en miniatura de próxima generación del NIST –que funciona a altas frecuencias “ópticas”– es esta celda de vapor en un chip, que se muestra junto a un grano de café para dar escala.

Además de una mayor precisión, el desarrollo de relojes atómicos a escala de chip ha ampliado el número de lugares en los que se pueden utilizar los relojes atómicos. En agosto de 2004, los científicos del NIST demostraron un reloj atómico a escala de chip que era 100 veces más pequeño que un reloj atómico común y tenía un consumo de energía mucho menor.125  mW . [33] [34] El reloj atómico tenía aproximadamente el tamaño de un grano de arroz con una frecuencia de aproximadamente 9 GHz. Esta tecnología estuvo disponible comercialmente en 2011. [33] Los relojes atómicos en la escala de un chip requieren menos de 30  milivatios de potencia . [35] [36]

El Instituto Nacional de Estándares y Tecnología creó un programa NIST en un chip para desarrollar formas compactas de medir el tiempo con un dispositivo de apenas unos milímetros de diámetro. [37]

Los metrólogos están actualmente (2022) diseñando relojes atómicos que implementan nuevos desarrollos como trampas de iones y peines ópticos para alcanzar mayores precisiones. [38]

Medición del tiempo con relojes atómicos

Mecanismo del reloj

Un reloj atómico se basa en un sistema de átomos que pueden estar en uno de dos estados de energía posibles. Se prepara un grupo de átomos en un estado y luego se los somete a una radiación de microondas . Si la radiación tiene la frecuencia correcta, varios átomos pasarán al otro estado de energía . Cuanto más cercana sea la frecuencia a la frecuencia de oscilación inherente de los átomos, más átomos cambiarán de estado. Esta correlación permite un ajuste muy preciso de la frecuencia de la radiación de microondas. Una vez que la radiación de microondas se ajusta a una frecuencia conocida en la que el número máximo de átomos cambia de estado, el átomo y, por lo tanto, su frecuencia de transición asociada, se pueden utilizar como un oscilador de cronometraje para medir el tiempo transcurrido. [39]

Todos los dispositivos de cronometraje utilizan fenómenos oscilatorios para medir el tiempo con precisión, ya sea la rotación de la Tierra en un reloj de sol , el balanceo de un péndulo en un reloj de pie , las vibraciones de resortes y engranajes en un reloj o los cambios de voltaje en un reloj de cristal de cuarzo . Sin embargo, todos estos se ven fácilmente afectados por los cambios de temperatura y no son muy precisos. Los relojes más precisos utilizan vibraciones atómicas para realizar un seguimiento del tiempo. Los estados de transición del reloj en los átomos son insensibles a la temperatura y otros factores ambientales y la frecuencia de oscilación es mucho más alta que la de cualquiera de los otros relojes (en el régimen de frecuencia de microondas y superiores).

Uno de los factores más importantes en el rendimiento de un reloj es el factor de calidad de línea atómica, Q , que se define como la relación entre la frecuencia absoluta de la resonancia y el ancho de línea de la propia resonancia . La resonancia atómica tiene un Q mucho más alto que los dispositivos mecánicos. Los relojes atómicos también pueden aislarse de los efectos ambientales en un grado mucho mayor. Los relojes atómicos tienen la ventaja de que los átomos son universales, lo que significa que la frecuencia de oscilación también es universal. Esto es diferente de los dispositivos de medición de tiempo mecánicos y de cuarzo que no tienen una frecuencia universal. no 0 {\displaystyle \nu _{0}} Δ no {\displaystyle \Delta \nu}

La calidad de un reloj se puede especificar mediante dos parámetros: precisión y estabilidad. La precisión es una medida del grado en el que se puede confiar en que la velocidad de tictac del reloj coincida con un estándar absoluto, como la frecuencia hiperfina inherente de un átomo o ion aislado. La estabilidad describe cómo funciona el reloj cuando se promedia en el tiempo para reducir el impacto del ruido y otras fluctuaciones a corto plazo (véase precisión ). [40]

La inestabilidad de un reloj atómico se especifica por su desviación de Allan . [41] La inestabilidad límite debida a las estadísticas de conteo de átomos o iones se da por σ y ( τ ) {\displaystyle \sigma _ {y}(\tau)}

σ y , a a o metro s ( τ ) Δ no no 0 norte yo do τ , {\displaystyle \sigma _{y,\,{\rm {átomos}}}(\tau )\approx {\frac {\Delta \nu }{\nu _{0}{\sqrt {N}}}}{\sqrt {\frac {T_{\text{c}}}{\tau }}},}

donde es el ancho de línea espectroscópico del sistema de reloj, es el número de átomos o iones utilizados en una sola medición, es el tiempo necesario para un ciclo y es el período de promediado. Esto significa que la inestabilidad es menor cuando el ancho de línea es menor y cuando (la relación señal/ruido ) es mayor. La estabilidad mejora a medida que el tiempo durante el cual se promedian las mediciones aumenta de segundos a horas o días. La estabilidad se ve más afectada por la frecuencia del oscilador . Es por eso que los relojes ópticos como los relojes de estroncio (429 terahercios) son mucho más estables que los relojes de cesio (9,19 GHz). Δ no {\displaystyle \Delta \nu} norte {\estilo de visualización N} yo do {\displaystyle T_{\text{c}}} τ {\estilo de visualización \tau} Δ no {\displaystyle \Delta \nu} norte {\displaystyle {\sqrt {N}}} τ {\estilo de visualización \tau} no 0 {\displaystyle \nu _{0}}

Se ha descubierto que los relojes modernos, como las fuentes atómicas o las redes ópticas que utilizan interrogación secuencial, generan un tipo de ruido que imita y aumenta la inestabilidad inherente al conteo de átomos o iones. Este efecto se denomina efecto Dick [42] y suele ser la principal limitación de estabilidad de los relojes atómicos más nuevos. Es un efecto de aliasing; los componentes de ruido de alta frecuencia en el oscilador local ("LO") se heterodinan a una frecuencia cercana a cero por armónicos de la variación repetida en la sensibilidad de retroalimentación a la frecuencia del LO. El efecto impone requisitos nuevos y estrictos al LO, que ahora debe tener un ruido de fase bajo además de una alta estabilidad, lo que aumenta el costo y la complejidad del sistema. Para el caso de un LO con ruido de frecuencia de parpadeo [43] donde es independiente de , el tiempo de interrogación es , y donde el factor de trabajo tiene valores típicos , la desviación de Allan se puede aproximar como [44] σ y yo Oh ( τ ) {\displaystyle \sigma _{y}^{\rm {LO}}(\tau )} τ {\estilo de visualización \tau} yo i Estilo de visualización T_{i}} d = yo i / yo do {\displaystyle d=T_{i}/T_{c}} 0,4 < d < 0,7 {\displaystyle 0,4<d<0,7}

σ y , D i do a ( τ ) σ y yo Oh 2 En ( 2 ) | pecado ( π d ) π d | yo do τ . {\displaystyle \sigma _{y,\,{\rm {Dick}}}(\tau )\approx {\frac {\sigma _{y}^{\rm {LO}}}{\sqrt {2\ln(2)}}}\cdot \left|{\frac {\sin(\pi d)}{\pi d}}\right|\cdot {\sqrt {\frac {T_{c}}{\tau }}}.}

Esta expresión muestra la misma dependencia de que , y, para muchos de los relojes más nuevos, es significativamente mayor. El análisis del efecto y su consecuencia tal como se aplica a los estándares ópticos se ha tratado en una importante revisión (Ludlow, et al., 2015) [45] que lamentaba "la influencia perniciosa del efecto Dick", y en varios otros artículos. [46] [47] yo do / τ {\displaystyle T_{c}/{\tau}} σ y , a a o metro s ( τ ) {\displaystyle \sigma _{y,\,{\rm {átomos}}}(\tau )}

Ajuste y optimización

El núcleo del reloj atómico de radiofrecuencia tradicional es una cavidad de microondas sintonizable que contiene un gas. En un reloj máser de hidrógeno , el gas emite microondas (los máseres del gas ) en una transición hiperfina, el campo en la cavidad oscila y la cavidad se sintoniza para la máxima amplitud de microondas. Alternativamente, en un reloj de cesio o rubidio, el haz o gas absorbe microondas y la cavidad contiene un amplificador electrónico para hacerlo oscilar. Para ambos tipos, los átomos en el gas se preparan en un estado hiperfino antes de llenarlos en la cavidad. Para el segundo tipo, se detecta la cantidad de átomos que cambian de estado hiperfino y la cavidad se sintoniza para un máximo de cambios de estado detectados.

La mayor parte de la complejidad del reloj reside en este proceso de ajuste. El ajuste intenta corregir los efectos secundarios no deseados, como las frecuencias de otras transiciones de electrones, los cambios de temperatura y la dispersión de frecuencias causada por la vibración de las moléculas, incluido el ensanchamiento Doppler . [48] Una forma de hacerlo es barrer la frecuencia del oscilador de microondas en un rango estrecho para generar una señal modulada en el detector. La señal del detector puede luego demodularse para aplicar retroalimentación para controlar la deriva a largo plazo en la frecuencia de radio. [49]

De esta manera, las propiedades mecánico-cuánticas de la frecuencia de transición atómica del cesio pueden utilizarse para sintonizar el oscilador de microondas a la misma frecuencia, salvo por una pequeña cantidad de error experimental . Cuando se enciende un reloj por primera vez, el oscilador tarda un tiempo en estabilizarse. En la práctica, el mecanismo de retroalimentación y monitoreo es mucho más complejo. [50]

Muchos de los relojes más nuevos, incluidos los relojes de microondas como los relojes de iones atrapados o los relojes de fuente, y los relojes ópticos como los relojes de red utilizan un protocolo de interrogación secuencial en lugar de la interrogación de modulación de frecuencia descrita anteriormente. [45] Una ventaja de la interrogación secuencial es que puede acomodar Q mucho más altos, con tiempos de llamada de segundos en lugar de milisegundos. Estos relojes también suelen tener un tiempo muerto , durante el cual las colecciones de átomos o iones se analizan, se renuevan y se llevan a un estado cuántico adecuado, después de lo cual se interrogan con una señal de un oscilador local (LO) durante un tiempo de quizás un segundo o más. Luego, se utiliza el análisis del estado final de los átomos para generar una señal de corrección para mantener la frecuencia del LO bloqueada con la de los átomos o iones.

Exactitud

La precisión histórica de los relojes atómicos del NIST

La precisión de los relojes atómicos ha mejorado continuamente desde el primer prototipo en la década de 1950. La primera generación de relojes atómicos se basaba en la medición de átomos de cesio, rubidio e hidrógeno. En un período de tiempo de 1959 a 1998, el NIST desarrolló una serie de siete relojes de microondas de cesio-133 llamados NBS-1 a NBS-6 y NIST-7 después de que la agencia cambiara su nombre de Oficina Nacional de Normas a Instituto Nacional de Normas y Tecnología. [10] El primer reloj tenía una precisión de10 −11 , y el último reloj tenía una precisión de10 −15 . Los relojes fueron los primeros en utilizar una fuente de cesio , que fue introducida por Jerrod Zacharias , y enfriamiento láser de átomos, que fue demostrado por Dave Wineland y sus colegas en 1978.

El siguiente paso en los avances del reloj atómico implica pasar de precisiones de10 −15 a precisiones de10 −18 y par10 −19 . [a] El objetivo es redefinir el segundo cuando los relojes se vuelvan tan precisos que no perderán ni ganarán más de un segundo en la edad del universo . [b] Para ello, los científicos deben demostrar la precisión de los relojes que utilizan estroncio e iterbio y tecnología de red óptica . Dichos relojes también se denominan relojes ópticos, donde las transiciones de nivel de energía utilizadas están en el régimen óptico (lo que da lugar a una frecuencia de oscilación aún mayor), que, por lo tanto, tienen una precisión mucho mayor en comparación con los relojes atómicos tradicionales. [52]

El objetivo de un reloj atómico conLa precisión de 10 −16 se alcanzó por primera vez en el reloj de fuente de cesio NPL-CsF2 del Laboratorio Nacional de Física del Reino Unido [53] [54] [55] y en el NIST-F2 de los Estados Unidos . [56] [57] El aumento de la precisión de NIST-F1 a NIST-F2 se debe al enfriamiento con nitrógeno líquido de la región de interacción de microondas; la mayor fuente de incertidumbre en NIST-F1 es el efecto de la radiación del cuerpo negro de las paredes cálidas de la cámara. [58] [4]

Se evalúa el desempeño de los patrones de frecuencia primarios y secundarios que contribuyen al Tiempo Atómico Internacional (TAI). La Oficina Internacional de Pesas y Medidas (BIPM) publica en línea los informes de evaluación de los relojes individuales (principalmente los primarios).

Comparación de relojes atómicos

Normas de tiempo

Varios laboratorios nacionales de metrología mantienen relojes atómicos: entre ellos el Observatorio de París , el Physikalisch-Technische Bundesanstalt (PTB) en Alemania, el Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (NIST) en Colorado y Maryland , EE. UU., JILA en la Universidad de Colorado Boulder , el Laboratorio Nacional de Física (NPL) en el Reino Unido y el Instituto Panruso de Investigación Científica para Metrología Física-Ingeniería y Radiotécnica . Lo hacen diseñando y construyendo patrones de frecuencia que producen oscilaciones eléctricas a una frecuencia cuya relación con la frecuencia de transición del cesio 133 es conocida, para lograr una incertidumbre muy baja. Estos patrones de frecuencia primarios estiman y corrigen varios cambios de frecuencia, incluidos los cambios Doppler relativistas vinculados al movimiento atómico, la radiación térmica del entorno ( desplazamiento del cuerpo negro ) y varios otros factores. Los mejores patrones primarios actualmente producen el segundo SI con una precisión que se acerca a una incertidumbre de una parte en10 16 .

Es importante señalar que, en este nivel de precisión, no se pueden ignorar las diferencias en el campo gravitacional del dispositivo. Por lo tanto, el estándar se considera en el marco de la relatividad general para proporcionar un tiempo adecuado en un punto específico. [59]

La Oficina Internacional de Pesos y Medidas (BIPM) proporciona una lista de frecuencias que sirven como representaciones secundarias del segundo. Esta lista contiene los valores de frecuencia y las incertidumbres estándar respectivas para la transición de microondas del rubidio y otras transiciones ópticas, incluidos los átomos neutros y los iones atrapados individuales. Estos estándares de frecuencia secundaria pueden ser tan precisos como una parte en10 18 ; sin embargo, las incertidumbres en la lista son una parte en10 1410 16 . Esto se debe a que la incertidumbre en el estándar central de cesio contra el cual se calibran los estándares secundarios es una parte en10 1410 16 .

Los patrones de frecuencia primarios se pueden utilizar para calibrar la frecuencia de otros relojes utilizados en laboratorios nacionales. Por lo general, se trata de relojes de cesio comerciales que tienen una estabilidad de frecuencia a largo plazo muy buena y mantienen una frecuencia con una estabilidad mejor que 1 parte en10 14 en unos pocos meses. La incertidumbre de las frecuencias patrón primarias es de alrededor de una parte en10 13 .

Los máseres de hidrógeno , que se basan en la transición hiperfina de 1,4 GHz del hidrógeno atómico, también se utilizan en los laboratorios de metrología del tiempo. Los máseres superan a cualquier reloj de cesio comercial en términos de estabilidad de frecuencia a corto plazo. En el pasado, estos instrumentos se han utilizado en todas las aplicaciones que requieren una referencia constante a lo largo de períodos de tiempo inferiores a un día (estabilidad de frecuencia de aproximadamente 1 parte en diez [ aclaración necesaria ] para tiempos de promediado de unas pocas horas). Debido a que algunos máseres de hidrógeno activos tienen una deriva de frecuencia modesta pero predecible con el tiempo, se han convertido en una parte importante del conjunto de relojes comerciales del BIPM que implementan el Tiempo Atómico Internacional. [59]

Sincronización con satélites

Las lecturas horarias de los relojes que funcionan en los laboratorios de metrología que utilizan el BIPM deben conocerse con gran precisión. Algunas operaciones requieren la sincronización de relojes atómicos separados por grandes distancias de miles de kilómetros. Los sistemas globales de navegación por satélite (GNSS) proporcionan una solución satisfactoria al problema de la transferencia de tiempo. Los relojes atómicos se utilizan para transmitir señales horarias en el Sistema de posicionamiento global (GPS) de los Estados Unidos , el Sistema global de navegación por satélite (GLONASS) de la Federación Rusa, el sistema Galileo de la Unión Europea y el sistema BeiDou de China .

La señal recibida de un satélite en un laboratorio de metrología equipado con un receptor cuya posición se conoce con precisión permite determinar la diferencia horaria entre la escala horaria local y la hora del sistema GNSS con una incertidumbre de unos pocos nanosegundos cuando se promedia durante 15 minutos. Los receptores permiten la recepción simultánea de señales de varios satélites y utilizan señales transmitidas en dos frecuencias. A medida que se lancen y comiencen a operar más satélites, las mediciones del tiempo serán más precisas.

Estos métodos de comparación de tiempo deben realizar correcciones por los efectos de la relatividad especial y la relatividad general de unos pocos nanosegundos.

En junio de 2015, el Laboratorio Nacional de Física (NPL) en Teddington, Reino Unido; el departamento francés de Sistemas de Referencia Espacio-Tiempo en el Observatorio de París (LNE-SYRTE); el Instituto Nacional Alemán de Metrología (PTB) en Braunschweig ; y el Istituto Nazionale di Ricerca Metrologica (INRiM) de Italia en los laboratorios de Turín han comenzado pruebas para mejorar la precisión de las comparaciones satelitales de última generación actuales en un factor de 10, pero aún estará limitada a una parte en 1. Estos cuatro laboratorios europeos están desarrollando y albergando una variedad de relojes ópticos experimentales que aprovechan diferentes elementos en diferentes configuraciones experimentales y quieren comparar sus relojes ópticos entre sí y verificar si concuerdan. [60]

Cronometraje internacional

Puntos de datos que representan relojes atómicos de todo el mundo que definen el Tiempo Atómico Internacional (TAI)

Los laboratorios nacionales suelen utilizar una serie de relojes, que funcionan de forma independiente unos de otros y cuyas mediciones se combinan a veces para generar una escala que es más estable y precisa que la de cualquier reloj individual. Esta escala permite realizar comparaciones de tiempo entre diferentes relojes del laboratorio. Estas escalas de tiempo atómico se denominan generalmente TA(k) para el k del laboratorio. [61]

El Tiempo Universal Coordinado (UTC) es el resultado de comparar los relojes de los laboratorios nacionales de todo el mundo con el Tiempo Atómico Internacional (TAI), y luego agregar segundos intercalares según sea necesario. El TAI es un promedio ponderado de alrededor de 450 relojes en unas 80 instituciones de medición del tiempo. [62] La estabilidad relativa del TAI es de alrededor de una parte en10 16 .

Antes de publicar el TAI, se compara la frecuencia del resultado con el segundo del SI en varios patrones de frecuencia primarios y secundarios. Esto requiere que se apliquen correcciones relativistas a la ubicación del patrón primario que dependen de la distancia entre el potencial de gravedad igual y el geoide giratorio de la Tierra. Los valores del geoide giratorio y el TAI cambian ligeramente cada mes y están disponibles en la publicación Circular T del BIPM. La escala de tiempo del TAI se aplaza unas semanas mientras se calcula el promedio de los relojes atómicos de todo el mundo.

El TAI no se distribuye en el cronometraje cotidiano. En su lugar, se suma o resta un número entero de segundos intercalares para corregir la rotación de la Tierra, lo que produce el UTC. El número de segundos intercalares se modifica de modo que el mediodía solar medio en el meridiano principal (Greenwich) no se desvíe del mediodía UTC en más de 0,9 segundos.

Las instituciones nacionales de metrología mantienen una aproximación del UTC denominada UTC(k) para el laboratorio k. El UTC(k) es distribuido por el Comité Consultivo de Tiempo y Frecuencia del BIPM. La diferencia UTC-UTC(k) se calcula cada 5 días y los resultados se publican mensualmente. Los relojes atómicos registran el UTC(k) con una precisión de no más de 100 nanosegundos. En algunos países, el UTC(k) es el tiempo legal que se distribuye por radio, televisión, teléfono, Internet, cables de fibra óptica , transmisores de señales horarias y relojes parlantes. Además, el GNSS proporciona información horaria con una precisión de unas pocas decenas de nanosegundos o mejor.

Fibra óptica

En una próxima fase, estos laboratorios se proponen transmitir señales de comparación en el espectro visible a través de cables de fibra óptica. Esto permitirá comparar sus relojes ópticos experimentales con una precisión similar a la precisión esperada de los propios relojes ópticos. Algunos de estos laboratorios ya han establecido enlaces de fibra óptica y han comenzado las pruebas en secciones entre París y Teddington, y París y Braunschweig. También existen enlaces de fibra óptica entre relojes ópticos experimentales entre el laboratorio estadounidense NIST y su laboratorio asociado JILA , ambos en Boulder, Colorado, pero estos abarcan distancias mucho más cortas que la red europea y están entre sólo dos laboratorios. Según Fritz Riehle, físico del PTB, "Europa está en una posición única, ya que tiene una alta densidad de los mejores relojes del mundo". [60]

En agosto de 2016, el LNE-SYRTE francés en París y el PTB alemán en Braunschweig informaron sobre la comparación y concordancia de dos relojes ópticos de red de estroncio experimentales totalmente independientes en París y Braunschweig con una incertidumbre de5 × 10 −17 a través de un nuevo enlace de frecuencia coherente en fase que conecta París y Braunschweig, utilizando 1.415  km (879  mi ) de cable de fibra óptica para telecomunicaciones. Se evaluó que la incertidumbre fraccionaria de todo el enlace era2,5 × 10 −19 , lo que hace posible realizar comparaciones de relojes aún más precisas. [63] [64]

En 2021, el NIST comparó la transmisión de señales de una serie de relojes atómicos experimentales ubicados a aproximadamente 1,5  km (1  mi ) de distancia en el laboratorio del NIST, su laboratorio asociado JILA y la Universidad de Colorado, todos en Boulder, Colorado, a través de aire y cable de fibra óptica con una precisión de8 × 10 −18 . [65] [66]

Relojes atómicos de microondas

Cesio

El segundo SI se define como un cierto número de transiciones hiperfinas del estado fundamental no perturbado del átomo de cesio-133. Por lo tanto, los estándares de cesio se consideran estándares primarios de tiempo y frecuencia.

Los relojes de cesio incluyen el reloj NIST-F1 , desarrollado en 1999, y el reloj NIST-F2 , desarrollado en 2013. [67] [68]

El cesio tiene varias propiedades que lo convierten en una buena opción para un reloj atómico. Mientras que un átomo de hidrógeno se mueve a 1.600 m/s a temperatura ambiente y un átomo de nitrógeno se mueve a 510 m/s, un átomo de cesio se mueve a una velocidad mucho más lenta de 130 m/s debido a su mayor masa. [69] [10] La frecuencia hiperfina del cesio (~9,19 GHz) también es más alta que la de otros elementos como el rubidio (~6,8 GHz) y el hidrógeno (~1,4 GHz). [10] La alta frecuencia del cesio permite mediciones más precisas. Los tubos de referencia de cesio adecuados para los estándares nacionales actualmente duran unos siete años y cuestan unos 35.000 dólares estadounidenses. Los estándares primarios de frecuencia y tiempo como los relojes atómicos estándar de tiempo de los Estados Unidos, NIST-F1 y NIST-F2, utilizan una potencia mucho mayor. [34] [70] [71] [72]

Diagrama de bloques

Diagrama de bloques simplificado de una referencia de frecuencia de haz de cesio comercial típica

En una referencia de frecuencia de haz de cesio , las señales de temporización se derivan de un oscilador de cristal de cuarzo controlado por voltaje de alta estabilidad (VCXO) que se puede ajustar en un rango estrecho. La frecuencia de salida del VCXO (normalmente 5 MHz) se multiplica por un sintetizador de frecuencia para obtener microondas a la frecuencia de la transición hiperfina atómica del cesio (aproximadamente9 192 .6317 MHz ). La salida del sintetizador de frecuencia se amplifica y se aplica a una cámara que contiene gas de cesio que absorbe las microondas. La corriente de salida de la cámara de cesio aumenta a medida que aumenta la absorción.

El resto del circuito simplemente ajusta la frecuencia de funcionamiento del VCXO para maximizar la corriente de salida de la cámara de cesio, lo que mantiene al oscilador sintonizado con la frecuencia de resonancia de la transición hiperfina. [73]

Rubidio

Un equipo de aviadores de la Fuerza Aérea de los Estados Unidos portando un reloj de rubidio.

El BIPM define la frecuencia de transición hiperfina del estado fundamental no perturbado del átomo de rubidio-87, 6 834 682 610,904 312 6 Hz, en términos de la frecuencia estándar del cesio. Por lo tanto, los relojes atómicos basados ​​en estándares de rubidio se consideran representaciones secundarias del segundo.

Los relojes estándar de rubidio son apreciados por su bajo costo y tamaño pequeño (los estándares comerciales son tan pequeños como1,7 × 10 5  mm 3 ) [33] y estabilidad a corto plazo. Se utilizan en muchas aplicaciones comerciales, portátiles y aeroespaciales. Los tubos estándar de rubidio modernos duran más de diez años y pueden costar tan solo 50 dólares estadounidenses. Algunas aplicaciones comerciales utilizan un estándar de rubidio corregido periódicamente por un receptor de sistema de posicionamiento global (véase oscilador disciplinado GPS ). Esto logra una excelente precisión a corto plazo, con una precisión a largo plazo igual a (y rastreable a) los estándares de tiempo nacionales de EE. UU. [74]

Hidrógeno

Un máser de hidrógeno

El BIPM define la frecuencia de transición óptica no perturbada del átomo neutro de hidrógeno-1, 1 233 030 706 593 514 Hz, en términos de la frecuencia estándar de cesio. Por lo tanto, los relojes atómicos basados ​​en estándares de hidrógeno se consideran representaciones secundarias del segundo.

Los máseres de hidrógeno tienen una estabilidad superior a corto plazo en comparación con otros estándares, pero una precisión inferior a largo plazo. La estabilidad a largo plazo de los estándares de máseres de hidrógeno disminuye debido a los cambios en las propiedades de la cavidad a lo largo del tiempo. El error relativo de los máseres de hidrógeno es 5 × 10 −16 para períodos de 1000 segundos. Esto hace que los máseres de hidrógeno sean buenos para la radioastronomía , en particular para la interferometría de línea de base muy larga . [6]

Los máseres de hidrógeno se utilizan para osciladores de volante en patrones de frecuencia atómica enfriados por láser y para transmitir señales de tiempo de laboratorios de patrones nacionales, aunque deben corregirse a medida que se desvían de la frecuencia correcta con el tiempo. El máser de hidrógeno también es útil para pruebas experimentales de los efectos de la relatividad especial y la relatividad general, como el corrimiento al rojo gravitacional . [6]

Otros tipos de relojes atómicos

Un reloj óptico experimental basado en estroncio

Relojes cuánticos

En marzo de 2008, los físicos del NIST describieron un reloj lógico cuántico basado en iones individuales de berilio y aluminio . Este reloj se comparó con el reloj de iones de mercurio del NIST . Estos eran los relojes más precisos que se habían construido, sin que ninguno de los relojes se adelantara ni atrasara a un ritmo que excediera un segundo en más de mil millones de años. [75] En febrero de 2010, los físicos del NIST describieron una segunda versión mejorada del reloj lógico cuántico basado en iones individuales de magnesio y aluminio. Considerado el reloj más preciso del mundo en 2010 con una inexactitud de frecuencia fraccionaria de8,6 × 10 −18 , ofrece más del doble de precisión que el original. [76] [77]

En julio de 2019, los científicos del NIST demostraron un reloj lógico cuántico de Al + con una incertidumbre total de9,4 × 10 −19 , que es la primera demostración de un reloj de este tipo con una incertidumbre inferior a 10−18 y sigue siendo el reloj más preciso del mundo. [78] [79] [80]

La precisión de los relojes cuánticos experimentales ha sido reemplazada desde entonces por relojes de red ópticos experimentales basados ​​en estroncio-87 [81] e iterbio-171 . [82]

Concepto de reloj nuclear

Una posibilidad teórica para mejorar el rendimiento de los relojes atómicos es utilizar una transición de energía nuclear (entre diferentes isómeros nucleares ) en lugar de las transiciones de electrones atómicos que miden los relojes atómicos actuales. La mayoría de las transiciones nucleares operan a una frecuencia demasiado alta para ser medidas, pero la energía de excitación excepcionalmente baja de229 millones
El
produce " rayos gamma " en el rango de frecuencia ultravioleta. En 2003, Ekkehard Peik y Christian Tamm [83] observaron que esto hace posible un reloj con las técnicas actuales de medición de frecuencia óptica. En 2012, se demostró que un reloj nuclear basado en un solo229
El3+
El ion podría proporcionar una inexactitud de frecuencia fraccionaria total de1,5 × 10 −19 , que era mejor que la tecnología de reloj atómico óptico existente de 2019. [84] Aunque un reloj preciso sigue siendo una posibilidad teórica no realizada, los esfuerzos durante la década de 2010 para medir la energía de transición [85] [86] [87] [88] culminaron en la medición de 2024 de la frecuencia óptica con suficiente precisión (2 020 407 384 335 ± 2 kHz =2.020 407 384 335 (2) × 10 15  Hz [89] [90] [91] [92] ) que ahora se puede construir un reloj nuclear óptico experimental. [93]

Aunque neutral229 millones
El
Los átomos se desintegran en microsegundos por conversión interna , [94] esta vía está prohibida energéticamente en229 millones
El+
iones, ya que la segunda y superior energía de ionización es mayor que la energía de excitación nuclear, dando229 millones
El+
iones con una vida media larga del orden de10 3  s . [90] Es la gran relación entre la frecuencia de transición y la vida útil del isómero lo que le da al reloj un alto factor de calidad . [84]

Una transición energética nuclear ofrece las siguientes ventajas potenciales: [95]

  1. Mayor frecuencia. En igualdad de condiciones, una transición de mayor frecuencia ofrece mayor estabilidad por razones estadísticas simples (las fluctuaciones se promedian a lo largo de más ciclos).
  2. Insensibilidad a los efectos ambientales. Debido a su pequeño tamaño y al efecto protector de los electrones circundantes, un núcleo atómico es mucho menos sensible a los campos electromagnéticos ambientales que un electrón en un orbital.
  3. Mayor número de átomos. Debido a la insensibilidad a los campos ambientales mencionada anteriormente, no es necesario tener los átomos del reloj bien separados en un gas diluido. Las mediciones actuales aprovechan el efecto Mössbauer y colocan los iones de torio en un sólido, lo que permite interrogar a miles de millones de átomos.

Potencial para redefinir el segundo

En 2022, la mejor realización del segundo se realiza con relojes de patrón primario de cesio como IT-CsF2, NIST-F2, NPL-CsF2, PTB-CSF2, SU–CsFO2 o SYRTE-FO2. Estos relojes funcionan enfriando con láser una nube de átomos de cesio a un microkelvin en una trampa magnetoóptica. Luego, estos átomos fríos se lanzan verticalmente mediante luz láser. Luego, los átomos experimentan una excitación de Ramsey en una cavidad de microondas. Luego, la fracción de átomos excitados se detecta mediante rayos láser . Estos relojes tienen5 × 10 −16 incertidumbre sistemática, que equivale a 50 picosegundos por día. Un sistema de varias fuentes en todo el mundo contribuye al Tiempo Atómico Internacional. Estos relojes de cesio también respaldan las mediciones de frecuencia óptica.

La ventaja de los relojes ópticos se puede explicar con la afirmación de que la inestabilidad , donde es la inestabilidad, f es la frecuencia y S / N es la relación señal/ruido. Esto conduce a la ecuación . σ Δ F F 1 S / norte {\displaystyle \sigma \propto {\frac {\Delta f}{f}}{\frac {1}{S/N}}} σ {\estilo de visualización \sigma} σ ( τ ) = 1 2 π F norte yo i norte a τ {\displaystyle \sigma (\tau )={\frac {1}{2\pi f{\sqrt {NT_{int}\tau }}}}}

Los relojes ópticos se basan en transiciones ópticas prohibidas en iones o átomos. Tienen frecuencias de alrededor de 10 ...10 15  Hz , con un ancho de línea natural de típicamente 1 Hz, por lo que el factor Q es aproximadamente Δ F {\displaystyle \Delta f} 10 15 , o incluso más. Tienen mejores estabilidades que los relojes de microondas, lo que significa que pueden facilitar la evaluación de incertidumbres más bajas. También tienen una mejor resolución temporal, lo que significa que el reloj "hace tictac" más rápido. [96] Los relojes ópticos utilizan un solo ion o una red óptica con10 410 6 átomos.

Constante de Rydberg

Una definición basada en la constante de Rydberg implicaría fijar el valor en un valor determinado: . La constante de Rydberg describe los niveles de energía en un átomo de hidrógeno con la aproximación no relativista . R = metro mi mi 4 8 mi 0 2 yo 3 do = metro mi do alfa 2 2 yo {\displaystyle R_{\infty }={\frac {m_{e}e^{4}}{8\varepsilon _{0}^{2}h^{3}c}}={\frac {m_{ e}c\alpha ^{2}}{2h}}} mi norte R do yo norte 2 {\displaystyle E_{n}\approx -{\frac {R_{\infty }ch}{n^{2}}}}

La única forma viable de fijar la constante de Rydberg consiste en atrapar y enfriar el hidrógeno. Desafortunadamente, esto es difícil porque es muy ligero y los átomos se mueven muy rápido, lo que provoca desplazamientos Doppler. La radiación necesaria para enfriar el hidrógeno...121,5 nm — también es difícil. Otro obstáculo es mejorar la incertidumbre en los cálculos de electrodinámica cuántica /QED. [97]

En el Informe de la 25.ª reunión del Comité Consultivo de Unidades (2021), [98] se consideraron 3 opciones para la redefinición del segundo en algún momento alrededor de 2026, 2030 o 2034. El primer enfoque de redefinición considerado fue una definición basada en una única transición de referencia atómica. El segundo enfoque de redefinición considerado fue una definición basada en una colección de frecuencias. El tercer enfoque de redefinición considerado fue una definición basada en fijar el valor numérico de una constante fundamental, como hacer de la constante de Rydberg la base de la definición. El comité concluyó que no había una forma factible de redefinir el segundo con la tercera opción, ya que actualmente no se conoce ninguna constante física con suficientes dígitos para permitir la realización del segundo con una constante.

Requisitos

Una redefinición debe incluir una mayor fiabilidad del reloj óptico. Los relojes ópticos deben contribuir a la TAI antes de que el BIPM afirme una redefinición. Se debe desarrollar un método consistente de enviar señales, como la fibra óptica , antes de que se redefina el segundo. [97]

Representaciones secundarias del segundo

Las representaciones del segundo distintas del patrón de cesio del SI están motivadas por la creciente precisión de otros relojes atómicos. En particular, las altas frecuencias y los pequeños anchos de línea de los relojes ópticos prometen una relación señal/ruido y una inestabilidad significativamente mejoradas. Otras representaciones secundarias ayudarían a la preparación de una futura redefinición del segundo [99].

La Oficina Internacional de Pesas y Medidas (BIPM) mantiene desde 2006 una lista de frecuencias recomendadas para representaciones secundarias del segundo, que está disponible en línea. La lista contiene los valores de frecuencia y las respectivas incertidumbres estándar para la transición de microondas del rubidio y para varias transiciones ópticas. Estos estándares de frecuencia secundaria tienen una precisión de 10−18 ; sin embargo, las incertidumbres proporcionadas en la lista están en el rango 10-14 – 10−15 ya que están limitados por la vinculación al estándar primario de cesio que actualmente (2018) define al segundo. [59]

TipoFrecuencia de trabajo ( Hz )Desviación relativa de Allan
(relojes típicos)
Referencia
133 C9.192 631 770 × 10 9  por definición10 −13[100]
87 rublos6.834 682 610 904 324 × 10 910 −12[101]
1 hora1.420 405 751 7667 × 10 910 −15[102] [103]
Reloj óptico ( 87 Sr )4.292 280 042 298 734 × 10 1410 −17[104]
Reloj óptico ( 27 Al + )1.121 015 393 207 859 16 × 10 1510 −18[105] [106]
Reloj óptico ( 171 Yb + , 642 THz)6.421 214 967 726 4512 × 10 1410 −18[107] [108]
Reloj óptico ( 171 Yb + , 688 THz)6.883 589 793 093 0824 × 10 1410 −16[109] [110]

Los relojes atómicos experimentales del siglo XXI que proporcionan representaciones secundarias del segundo sin cesio se están volviendo tan precisos que es probable que se utilicen como detectores extremadamente sensibles para otras cosas además de medir la frecuencia y el tiempo. Por ejemplo, la frecuencia de los relojes atómicos se altera ligeramente por la gravedad, los campos magnéticos, los campos eléctricos, la fuerza, el movimiento, la temperatura y otros fenómenos. Los relojes experimentales tienden a seguir mejorando, y el liderazgo en rendimiento ha cambiado de un lado a otro entre varios tipos de relojes experimentales. [111] [112] [113] [114]

Aplicaciones

El desarrollo de los relojes atómicos ha dado lugar a numerosos avances científicos y tecnológicos, como los sistemas de navegación por satélite globales y regionales de precisión y las aplicaciones en Internet , que dependen fundamentalmente de los estándares de frecuencia y tiempo. Los relojes atómicos se instalan en los sitios de los transmisores de radio de señales horarias . [115] Se utilizan en algunas estaciones de radiodifusión de onda larga y onda media para ofrecer una frecuencia portadora muy precisa. [116] Los relojes atómicos se utilizan en muchas disciplinas científicas, como la interferometría de línea de base larga en radioastronomía . [117]

El Sistema de Posicionamiento Global (GPS) operado por la Fuerza Espacial de los Estados Unidos proporciona señales de tiempo y frecuencia muy precisas. Un receptor GPS funciona midiendo el retardo temporal relativo de las señales de un mínimo de cuatro, pero normalmente más, satélites GPS, cada uno de los cuales tiene al menos dos relojes atómicos de cesio y hasta dos de rubidio a bordo. Los tiempos relativos se transforman matemáticamente en tres coordenadas espaciales absolutas y una coordenada de tiempo absoluta. [118] El tiempo GPS (GPST) es una escala de tiempo continua y teóricamente precisa hasta unos 14 nanosegundos . [119] Sin embargo, la mayoría de los receptores pierden precisión en la interpretación de las señales y solo son precisos hasta 100 nanosegundos. [120] [121]

El GPST está relacionado con el TAI (Tiempo Atómico Internacional) y el UTC (Tiempo Universal Coordinado) pero difiere de ambos. El GPST se mantiene a una diferencia constante con respecto al TAI (TAI – GPST = 19 segundos) y, al igual que el TAI, no implementa segundos intercalares . Se realizan correcciones periódicas a los relojes de a bordo de los satélites para mantenerlos sincronizados con los relojes terrestres. [122] [123] El mensaje de navegación GPS incluye la diferencia entre el GPST y el UTC. A partir de julio de 2015, el GPST está 17 segundos por delante del UTC debido al segundo intercalar añadido al UTC el 30 de junio de 2015. [124] [125] Los receptores restan esta diferencia del tiempo GPS para calcular el UTC.

El sistema de navegación por satélite global (GLONASS), que utilizan las Fuerzas de Defensa Aeroespacial de Rusia, ofrece una alternativa al sistema de posicionamiento global (GPS) y es el segundo sistema de navegación en funcionamiento con cobertura global y una precisión comparable. El tiempo GLONASS (GLONASSST) lo genera el sincronizador central GLONASS y suele tener una precisión superior a 1000 nanosegundos. [126] A diferencia del GPS, la escala de tiempo GLONASS implementa segundos intercalares, como el UTC. [127]

Máser pasivo de hidrógeno espacial utilizado en los satélites Galileo de la ESA como reloj maestro para un sistema de cronometraje a bordo

El sistema de navegación por satélite global Galileo es operado por la Agencia Europea del GNSS y la Agencia Espacial Europea . Galileo comenzó a ofrecer capacidad operativa temprana (EOC) global el 15 de diciembre de 2016, proporcionando el tercer y primer sistema de navegación por satélite global operado por personal no militar. [128] [129] El tiempo del sistema Galileo (GST) es una escala de tiempo continua que se genera en tierra en el Centro de Control Galileo en Fucino, Italia, por la Instalación de Sincronización Precisa, basada en promedios de diferentes relojes atómicos y mantenida por el Segmento Central Galileo y sincronizada con TAI con un desfase nominal por debajo de 50 nanosegundos. [130] [131] [132] [129] Según la Agencia Europea del GNSS, Galileo ofrece una precisión de tiempo de 30 nanosegundos. [133]

El Informe de rendimiento trimestral de marzo de 2018 del Centro de servicio GNSS europeo informó que la precisión del servicio de difusión de tiempo UTC fue ≤ 7,6 nanosegundos, calculada mediante la acumulación de muestras durante los 12 meses anteriores, y superó el objetivo de ≤ 30 ns. [134] [135] Cada satélite Galileo tiene dos máseres pasivos de hidrógeno y dos relojes atómicos de rubidio para la sincronización a bordo. [136] [137]

El mensaje de navegación de Galileo incluye las diferencias entre GST, UTC y GPST, para promover la interoperabilidad. [138] [139] En el verano de 2021, la Unión Europea se decidió por un máser pasivo de hidrógeno para la segunda generación de satélites Galileo, a partir de 2023, con una vida útil prevista de 12 años por satélite. Los máseres miden unos 60 centímetros de largo y pesan 18 kilos. [140]

El sistema de navegación por satélite BeiDou-2/BeiDou-3 es operado por la Administración Nacional del Espacio de China . El tiempo BeiDou (BDT) es una escala de tiempo continua que comienza el 1 de enero de 2006 a las 0:00:00 UTC y está sincronizado con el UTC dentro de los 100 ns. [141] [142] BeiDou comenzó a funcionar en China en diciembre de 2011, con 10 satélites en uso, [143] y comenzó a ofrecer servicios a clientes en la región de Asia y el Pacífico en diciembre de 2012. [144] El 27 de diciembre de 2018, el sistema de navegación por satélite BeiDou comenzó a proporcionar servicios globales con una precisión temporal informada de 20 ns. [145] El último satélite BeiDou-3, el 35.º, para cobertura global se lanzó a la órbita el 23 de junio de 2020. [146]

Reloj espacial experimental

En abril de 2015, la NASA anunció que planeaba desplegar en el espacio exterior un Reloj Atómico del Espacio Profundo (DSAC), un reloj atómico de iones de mercurio miniaturizado y ultrapreciso. La NASA afirmó que el DSAC sería mucho más estable que otros relojes de navegación. [147] El reloj se lanzó con éxito el 25 de junio de 2019, [148] se activó el 23 de agosto de 2019 [149] y se desactivó dos años después, el 18 de septiembre de 2021. [150]

Uso militar

En 2022, DARPA anunció una campaña para actualizar los sistemas de cronometraje militar de EE. UU. para lograr una mayor precisión a lo largo del tiempo cuando los sensores no tienen acceso a los satélites GPS, con un plan para alcanzar una precisión de 1 parte en10 12 . La red robusta de reloj óptico equilibrará la usabilidad y la precisión a medida que se desarrolle a lo largo de 4 años. [151] [152]

Transmisores de radio de señales horarias

Un reloj de radio es un reloj que se sincroniza automáticamente por medio de señales de tiempo de radio recibidas por un receptor de radio . Algunos fabricantes pueden etiquetar los relojes de radio como relojes atómicos, [153] porque las señales de radio que reciben se originan en relojes atómicos. Los receptores de grado de consumidor normales de bajo costo que dependen de las señales de tiempo moduladas en amplitud tienen una incertidumbre de precisión práctica de ± 0,1 segundo. Esto es suficiente para muchas aplicaciones de consumo. [153] Los receptores de tiempo de grado instrumental proporcionan una mayor precisión. Los relojes de radio incurren en un retraso de propagación de aproximadamente 1  ms por cada 300 kilómetros (186 mi) de distancia desde el transmisor de radio . Muchos gobiernos operan transmisores para fines de cronometraje. [154]

Relatividad general

La relatividad general predice que los relojes funcionan más lentamente en las profundidades de un campo gravitatorio, y este efecto de corrimiento al rojo gravitacional ha sido bien documentado. Los relojes atómicos son eficaces para poner a prueba la relatividad general en escalas cada vez más pequeñas. Un proyecto para observar doce relojes atómicos desde el 11 de noviembre de 1999 hasta octubre de 2014 dio como resultado una demostración más de que la teoría de la relatividad general de Einstein es precisa en escalas pequeñas. [155]

En 2021, un equipo de científicos de JILA midió la diferencia en el paso del tiempo debido al corrimiento al rojo gravitacional entre dos capas de átomos separadas por un milímetro utilizando un reloj óptico de estroncio enfriado a 100 nanokelvins con una precisión de7,6 × 10 −21 segundos. [156] Dada su naturaleza cuántica y el hecho de que el tiempo es una cantidad relativista, los relojes atómicos se pueden utilizar para ver cómo el tiempo se ve influenciado por la relatividad general y la mecánica cuántica al mismo tiempo. [157] [158]

Sistemas financieros

Los relojes atómicos mantienen registros precisos de las transacciones entre compradores y vendedores con una precisión de milisegundos o mejor, en particular en el comercio de alta frecuencia . [159] [160] Se necesita un cronometraje preciso para evitar el comercio ilegal antes de tiempo, además de garantizar la equidad para los comerciantes del otro lado del mundo. El sistema actual conocido como NTP solo tiene una precisión de milisegundos. [161]

Relojes ópticos transportables

Muchos de los relojes ópticos más precisos son grandes y solo están disponibles en grandes laboratorios de metrología, por lo que no son muy útiles para fábricas con espacio limitado u otros entornos industriales que podrían utilizar un reloj atómico para lograr precisión GPS.

Los investigadores han diseñado un reloj de red óptica de estroncio que puede transportarse en un remolque de automóvil con aire acondicionado. Lograron una incertidumbre relativa de7,4 × 10 −17 en comparación con uno estacionario. [162]

Véase también

Notas explicativas

  1. ^ Investigadores de la Universidad de Wisconsin-Madison han demostrado un reloj que no perderá un segundo en 300 mil millones de años. [51]
  2. ^ Un segundo en 13.800 millones de años, la edad del universo, es una precisión de2,3 × 10 −18 .

Referencias

  1. ^ "Reloj maestro USNO". Archivado desde el original el 7 de diciembre de 2010. Consultado el 23 de noviembre de 2010 .
  2. ^ Brumfiel, Geoff (27 de noviembre de 2022). "El mundo está acabando con el segundo intercalar". Edición de fin de semana del domingo . Radio Pública Nacional . Consultado el 30 de abril de 2024 .
  3. ^ "El NIST lanza un nuevo estándar de tiempo para EE. UU.: el reloj atómico NIST-F2". NIST . 3 de abril de 2014 – vía www.nist.gov.
  4. ^ ab Thomas P. Heavner; Elizabeth A. Donley; Filippo Levi; Giovanni Costanzo; Thomas E. Parker; Jon H. Shirley; Neil Ashby; Stephan Barlow; Steven R. Jefferts (mayo de 2014). "First Accuracy Evaluation of NIST-F2" (PDF) . Metrologia . 51 (3): 174–182. doi :10.1088/0026-1394/51/3/174. Actualmente, la incertidumbre fraccionaria de tipo B en NIST-F1 es0,31 × 10 −15 y está dominado por la incertidumbre en la corrección del desplazamiento de la radiación del cuerpo negro (BBR), que es0,28 × 10 −15 (esto corresponde a una incertidumbre de 1 grado en el entorno de radiación tal como lo ven los átomos en NIST-F1). Para mejorar el rendimiento del estándar de frecuencia primaria del NIST, buscamos reducir la incertidumbre debido al efecto BBR. Para lograr este objetivo y comprender mejor el modelo aceptado del cambio de BBR, desarrollamos NIST-F2, un estándar de frecuencia primaria de fuente de Cs enfriado por láser en el que la estructura de cavidad de microondas y el tubo de vuelo funcionan a temperaturas criogénicas (80K ).
  5. ^ Ramsey, Norman F. (junio de 2006). "Historia de los primeros relojes atómicos". Metrologia . 42 (3): S1–S3. doi :10.1088/0026-1394/42/3/s01. ISSN  0026-1394. S2CID  122631200.
  6. ^ abc Achard, F. (2005), "James Clerk Maxwell, Un tratado sobre electricidad y magnetismo, primera edición (1873)", Landmark Writings in Western Mathematics 1640–1940 , Elsevier, págs. 564–587, doi :10.1016/b978-044450871-3/50125-x, ISBN 9780444508713, consultado el 20 de junio de 2022
  7. ^ "Milestones:First Atomic Clock, 1948". ETHW . 14 de junio de 2022 . Consultado el 20 de junio de 2022 .
  8. ^ Rabi, II (15 de abril de 1937). "Cuantización espacial en un campo magnético giratorio". Physical Review . 51 (8): 652–654. Bibcode :1937PhRv...51..652R. doi :10.1103/physrev.51.652. ISSN  0031-899X.
  9. ^ Rabi, II; Zacharias, JR; Millman, S.; Kusch, P. (15 de febrero de 1938). "Un nuevo método para medir el momento magnético nuclear". Physical Review . 53 (4): 318. Bibcode :1938PhRv...53..318R. doi : 10.1103/physrev.53.318 . ISSN  0031-899X.
  10. ^ abcde Lombardi, MA; Heavner, TP; Jefferts, SR (2007). «Estándares de frecuencia primaria del NIST y la realización del segundo SI» (PDF) . Journal of Measurement Science . 2 (4): 74–89. Archivado (PDF) desde el original el 12 de febrero de 2021 . Consultado el 24 de octubre de 2009 .
  11. ^ Sullivan, DB (2001). Medición de tiempo y frecuencia en el NIST: los primeros 100 años (PDF) . Simposio Internacional de Control de Frecuencias del IEEE. NIST . pp. 4–17. Archivado (PDF) del original el 29 de diciembre de 2019. Consultado el 1 de mayo de 2018 .
  12. ^ Essen, L. ; Parry, JVL (1955). "Un patrón atómico de frecuencia e intervalo de tiempo: un resonador de cesio". Nature . 176 (4476): 280–282. Código Bibliográfico :1955Natur.176..280E. doi :10.1038/176280a0. S2CID  4191481.
  13. ^ "60 años del Reloj Atómico". Laboratorio Nacional de Física . Archivado desde el original el 17 de octubre de 2017. Consultado el 17 de octubre de 2017 .
  14. ^ Essen, L. ; Parry, JVL (1955). "Un patrón atómico de frecuencia e intervalo de tiempo: un resonador de cesio". Nature . 176 (4476): 280. Bibcode :1955Natur.176..280E. doi :10.1038/176280a0. S2CID  4191481.pág.280.
  15. ^ "Presidente Piñera recibe el primer reloj atómico de ESO". Anuncio de ESO . 15 de noviembre de 2013. Archivado desde el original el 1 de abril de 2014. Consultado el 20 de noviembre de 2013 .
  16. ^ Ramsey, NF (septiembre de 1983). "Historia de los relojes atómicos". Revista de investigación de la Oficina Nacional de Normas . 88 (5): 301–320. doi :10.6028/jres.088.015. ISSN  0160-1741. PMC 6768155 . PMID  34566107. 
  17. ^ "Artículo 1.15: "Experimentos con campos oscilatorios separados y máseres de hidrógeno" (Conferencia Nobel), NF Ramsey, Les Prix Nobel (1989, The Nobel Foundation) y Rev. Mod. Phys. 62, 541–552 (1990)", Espectroscopia con radiación coherente , World Scientific Series in 20th Century Physics, vol. 21, WORLD SCIENTIFIC, págs. 115–127, junio de 1998, doi :10.1142/9789812795717_0015, ISBN 978-981-02-3250-4, consultado el 20 de junio de 2022
  18. ^ Hellwig, Helmut; Evenson, Kenneth M.; Wineland, David J. (diciembre de 1978). "Tiempo, frecuencia y medición física". Physics Today . 31 (12): 23–30. Bibcode :1978PhT....31l..23H. doi :10.1063/1.2994867. ISSN  0031-9228.
  19. ^ Forman, Paul (1998). «Atomichron: el reloj atómico desde el concepto hasta el producto comercial». Archivado desde el original el 21 de octubre de 2007. Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  20. ^ McCarthy, DD ; Seidelmann, PK (2009). TIME: de la rotación de la Tierra a la física atómica . Weinheim: Wiley-VCH. págs. 191–195. ISBN 978-3-527-40780-4.
  21. ^ Oficina Internacional de Pesas y Medidas (2006), El Sistema Internacional de Unidades (SI) (PDF) (8.ª ed.), ISBN 92-822-2213-6, archivado (PDF) del original el 4 de junio de 2021 , consultado el 16 de diciembre de 2021
  22. ^ Fox, Alex. "Los nuevos relojes atómicos podrían algún día redefinir la duración de un segundo". Revista Smithsonian . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  23. ^ Lodewyck, Jérôme (16 de septiembre de 2019). "Sobre una definición del segundo SI con un conjunto de transiciones de reloj óptico". Metrologia . 56 (5) 055009. arXiv : 1911.05551 . Bibcode :2019Metro..56e5009L. doi :10.1088/1681-7575/ab3a82. ISSN  0026-1394. S2CID  202129810.
  24. ^ Ye, J.; Schnatz, H.; Hollberg, LW (2003). "Peines de frecuencia óptica: de la metrología de frecuencia al control de fase óptica" (PDF) . IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics . 9 (4): 1041–1058. Bibcode :2003IJSTQ...9.1041Y. doi :10.1109/JSTQE.2003.819109. Archivado (PDF) desde el original el 6 de marzo de 2016 . Consultado el 25 de febrero de 2016 .
  25. ^ NIST (31 de diciembre de 2009). «Optical Frequency Combs». NIST . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  26. ^ swenson (4 de febrero de 2010). "El segundo 'reloj lógico cuántico' del NIST basado en iones de aluminio es ahora el reloj más preciso del mundo". NIST . Consultado el 21 de febrero de 2022 .
  27. ^ Nicholson, TL; Campbell, SL; Hutson, RB; Marti, GE; Bloom, BJ; McNally, RL; Zhang, W.; Barrett, MD; Safronova, MS; Strouse, GF; Tew, WL (21 de abril de 2015). "Evaluación sistemática de un reloj atómico con una incertidumbre total de 2×10−18". Nature Communications . 6 (1) 6896. arXiv : 1412.8261 . Bibcode :2015NatCo...6.6896N. doi :10.1038/ncomms7896. ISSN  2041-1723. PMC 4411304 . PMID  25898253. 
  28. ^ [email protected] (15 de julio de 2019). «El reloj de lógica cuántica del NIST vuelve a su máximo rendimiento». NIST . Consultado el 21 de febrero de 2022 .
  29. ^ Brewer, SM; Chen, J.-S.; Hankin, AM; Clements, ER; Chou, CW; Wineland, DJ; Hume, DB; Leibrandt, DR (15 de julio de 2019). "Reloj de lógica cuántica de Al+27 con una incertidumbre sistemática por debajo de 10−18". Physical Review Letters . 123 (3) 033201. arXiv : 1902.07694 . doi :10.1103/physrevlett.123.033201. ISSN  0031-9007. PMID  31386450. S2CID  119075546.
  30. ^ Bothwell, Tobias; Kennedy, Colin J.; Aeppli, Alexander; Kedar, Dhruv; Robinson, John M.; Oelker, Eric; Staron, Alexander; Ye, Jun (16 de febrero de 2022). "Resolución del corrimiento al rojo gravitacional en una muestra atómica a escala milimétrica". Nature . 602 (7897): 420–424. arXiv : 2109.12238 . Código Bibliográfico :2022Natur.602..420B. doi :10.1038/s41586-021-04349-7. ISSN  0028-0836. PMID  35173346. S2CID  246902611.
  31. ^ "Un reloj atómico midió cómo la relatividad general deforma el tiempo en un milímetro". Noticias de ciencia . 18 de octubre de 2021 . Consultado el 22 de febrero de 2022 .
  32. ^ Dimarcq, Noël; Gertsvolf, Marina; Mileti, Gaetano; Bize, Sebastián; Oates, Cristóbal; Peik, Ekkehard; Calónico, Davide; Ido, Tetsuya; Tavella, Patrizia; Meynadier, Frédéric (2024). "Hoja de ruta hacia la redefinición de la segunda". Metrología . 61 (1): 012001. arXiv : 2307.14141 . doi :10.1088/1681-7575/ad17d2.
  33. ^ abc "SA.45s CSAC Chip Scale Atomic Clock (versión archivada del pdf original)" (PDF) . 2011. Archivado desde el original (PDF) el 25 de mayo de 2013. Consultado el 12 de junio de 2013 .
  34. ^ ab "Dispositivos atómicos a escala de chip en el NIST". NIST . 2007. Archivado desde el original el 7 de enero de 2008 . Consultado el 17 de enero de 2008 . Disponible en línea en: NIST.gov. Archivado el 7 de enero de 2021 en Wayback Machine.
  35. ^ Lutwak, Robert (26–29 de noviembre de 2007). "El reloj atómico a escala de chip: evaluación de prototipos". 36.ª Reunión anual sobre sistemas y aplicaciones de intervalos de tiempo y tiempo precisos (PTTI) .
  36. ^ [email protected] (2 de diciembre de 2020). "Historia de éxito: reloj atómico a escala de chip". NIST . Consultado el 20 de junio de 2022 .
  37. ^ [email protected] (11 de diciembre de 2019). «Chip-Scale Clocks» (Relojes a escala de chip). NIST . Consultado el 21 de junio de 2022 .
  38. ^ [email protected] (29 de octubre de 2016). "Relojes ópticos iónicos y mediciones de precisión". NIST . Consultado el 11 de febrero de 2022 .
  39. ^ "¿Cómo funcionan los relojes atómicos?". www.timeanddate.com . Consultado el 17 de febrero de 2022 .
  40. ^ Poli, N (2014). "Relojes atómicos ópticos". La Rivista del Nuevo Cimento . 36 (12). arXiv : 1401.2378 . Código Bib : 2013NCimR..36..555P. doi :10.1393/ncr/i2013-10095-x. S2CID  118430700.
  41. ^ Allan, David W. Estadísticas de patrones de frecuencia atómica, págs. 221-230. Actas del IEEE, vol. 54, n.º 2, febrero de 1966.
  42. ^ Dick, GJ (1987). Inestabilidades inducidas por osciladores locales en patrones de frecuencia de iones atrapados (PDF) . Conferencia sobre tiempo preciso e intervalo de tiempo (PTTI). Redondo Beach.
  43. ^ JA Barnes, AR Chi, LS Cutler, DJ Healey, DB Leeson, TE McGunigal, JA Mullen, WL Smith, R. Sydnor, RFC Vessot, GMR Winkler: Caracterización de la estabilidad de frecuencia , Nota técnica 394 de NBS, 1970.
  44. ^ Santarelli, G.; Audoin, C.; Makdissi, A.; Laurent, P.; Dick, GJ; Clairon, A. (1998). "Degradación de la estabilidad de frecuencia de un oscilador conectado a un resonador atómico interrogado periódicamente". IEEE Transactions on Ultrasonics, Ferroelectrics, and Frequency Control . 45 (4): 887–894. doi :10.1109/58.710548. PMID  18244242. S2CID  12303876.
  45. ^ ab Ludlow, AD; Boyd, MM; Ye, Jun; Peik, E.; Schmidt, PO (26 de junio de 2015). "Relojes atómicos ópticos". Reseñas de Física Moderna . 87 (2): 637–701. arXiv : 1407.3493 . Código Bibliográfico :2015RvMP...87..637L. doi :10.1103/RevModPhys.87.637. S2CID  119116973.
  46. ^ Quessada, A.; Kovacich, RP; Courtillot, I.; Clairon, A.; Santarelli, G.; Lemonde, P. (2 de abril de 2003). "El efecto Dick para un patrón de frecuencia óptica". Journal of Optics B: Óptica cuántica y semiclásica . 5 (2): S150–S154. Bibcode :2003JOptB...5S.150Q. doi :10.1088/1464-4266/5/2/373.
  47. ^ Westergaard, PG; Lodewyck, J.; Lemonde, P. (marzo de 2010). "Minimización del efecto Dick en un reloj de red óptica". IEEE Transactions on Ultrasonics, Ferroelectrics, and Frequency Control . 57 (3): 623–628. arXiv : 0909.0909 . doi :10.1109/TUFFC.2010.1457. PMID  20211780. S2CID  10581032.
  48. ^ NIST (diciembre de 2007). "Patrones de frecuencia primaria del NIST y la realización del segundo SI" (PDF) . Medida internacional del NCSL . 2 : 77.
  49. ^ Jain, Pratik; Priya, Priyanka; Ram, TVS; Parikh, KS; Bandi, Thejesh N. (1 de diciembre de 2021). "Amplificador de bloqueo digital para reloj atómico de rubidio espacial". Review of Scientific Instruments . 92 (12) 124705. Bibcode :2021RScI...92l4705J. doi :10.1063/5.0061727. PMID  34972462. S2CID  245079164.
  50. ^ Poli, N.; Oates, CW; Gill, P.; Tino, GM (13 de enero de 2014). «Relojes atómicos ópticos» (PDF) . Rivista del Nuevo Cimento . 36 (12): 555–624. arXiv : 1401.2378 . Código Bib : 2013NCimR..36..555P. doi :10.1393/ncr/i2013-10095-x. S2CID  118430700.
  51. ^ Universidad de Wisconsin-Madison. "Reloj atómico ultrapreciso preparado para nuevos descubrimientos en física".
  52. ^ "¿Qué son los relojes ópticos y por qué son importantes?". Revolucionado . 20 de julio de 2021. Consultado el 20 de julio de 2021 .
  53. ^ Laboratorio, National Physical. "Se mejoró aún más la precisión del reloj de fuente de cesio del NPL". phys.org . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  54. ^ "Se revela el reloj atómico con la mejor precisión a largo plazo del mundo después de una evaluación". EurekAlert! . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  55. ^ "2016 se hace más largo con un segundo extra añadido a la cuenta regresiva de Año Nuevo | Sci-News.com". Últimas noticias científicas | Sci-News.com . 23 de diciembre de 2016 . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  56. ^ Mann, Adam. «Cómo Estados Unidos construyó el reloj atómico más ridículamente preciso del mundo». Wired . ISSN  1059-1028 . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  57. ^ [email protected] (9 de abril de 2019). «Segundo: el futuro». NIST . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  58. ^ "NIST lanza un nuevo estándar de tiempo estadounidense: el reloj atómico NIST-F2". NIST . nist.gov. 3 de abril de 2014. Archivado desde el original el 6 de abril de 2014 . Consultado el 3 de abril de 2014 .
  59. ^ abc "Mise en pratique for the definition of the second in the SI" (PDF) . Bureau International Poids et Mesures . Comité Consultivo de Tiempo y Frecuencia. 20 de mayo de 2019.
  60. ^ ab Gibney, Elizabeth (2 de junio de 2015). «Los relojes atómicos hiperprecisos se enfrentan para redefinir el tiempo: los cronómetros de próxima generación solo pueden probarse entre sí». Nature . 522 (7554): 16–17. Bibcode :2015Natur.522...16G. doi : 10.1038/522016a . PMID  26040875.
  61. ^ Suplemento explicativo de la Circular T del BIPM (PDF) , Oficina Internacional de Pesas y Medidas , 12 de julio de 2021, archivado (PDF) del original el 9 de octubre de 2022 , consultado el 16 de junio de 2022
  62. ^ Informe anual del BIPM sobre actividades relacionadas con el tiempo (PDF) . Vol. 15. Oficina Internacional de Pesas y Medidas. 2020. pág. 9. ISBN 978-92-822-2280-5. ISSN  1994-9405. Archivado (PDF) del original el 14 de agosto de 2021 . Consultado el 16 de junio de 2022 .
  63. ^ Pottie, Paul-Eric; Grosche, Gesine (19 de agosto de 2016). "Una red de relojes para la geodesia y la ciencia fundamental". Nature Communications . 7 : 12443. arXiv : 1511.07735 . Bibcode :2016NatCo...712443L. doi :10.1038/ncomms12443. PMC 4980484 . PMID  27503795. 
  64. ^ "El enlace de fibra óptica abre una nueva era en la metrología tiempo-frecuencia, 19 de agosto de 2016". Archivado desde el original el 14 de noviembre de 2016 . Consultado el 13 de noviembre de 2016 .
  65. ^ Beloy, Kyle; Bodine, Martha I.; Bothwell, Tobias; Brewer, Samuel M.; Bromley, Sarah L.; Chen, Jwo-Sy; Deschênes, Jean-Daniel; Diddams, Scott A.; Fasano, Robert J.; Fortier, Tara M.; Hassan, Youssef S. (25 de marzo de 2021). "Medidas de relación de frecuencia con una precisión de 18 dígitos utilizando una red de reloj óptico". Nature . 591 (7851): 564–569. Bibcode :2021Natur.591..564B. doi :10.1038/s41586-021-03253-4. ISSN  1476-4687. PMID  33762766. S2CID  232355391.
  66. ^ [email protected] (24 de marzo de 2021). "El equipo del NIST compara los 3 mejores relojes atómicos con una precisión récord tanto en fibra como en aire". NIST . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  67. ^ swenson (29 de diciembre de 1999). «Reloj de fuente de cesio NIST-F1». NIST . Consultado el 19 de febrero de 2022 .
  68. ^ mweiss (26 de agosto de 2009). «Reloj atómico con fuente de cesio NIST-F1». NIST . Consultado el 19 de febrero de 2022 .
  69. ^ "Temperatura y energía cinética: respuestas". www.grc.nasa.gov . Consultado el 19 de febrero de 2022 .
  70. ^ "NIST lanza un nuevo estándar de tiempo estadounidense: reloj atómico NIST-F2". NIST . 3 de abril de 2014. Archivado desde el original el 19 de agosto de 2016 . Consultado el 13 de julio de 2017 .
  71. ^ Universidad de Lancaster (11 de mayo de 2021). «Un experimento con un reloj muestra una conexión fundamental entre el consumo de energía y la precisión». SciTechDaily . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  72. ^ Vleugels, Anouk (23 de mayo de 2021). «Nuevo experimento: los relojes que consumen más energía son más precisos… por la termodinámica». TNW | Ciencia . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  73. ^ "Referencia de frecuencia de haz de cesio para entornos severos" (PDF) . Consultado el 24 de febrero de 2022 .
  74. ^ Laboratorio Nacional de Física (2019). "OC18". Laboratorio Nacional de Física.
  75. ^ Swenson, Gayle (7 de junio de 2010). «Nota de prensa: El «reloj de lógica cuántica» del NIST rivaliza con el de iones de mercurio como el reloj más preciso del mundo». NIST . Archivado desde el original el 2 de junio de 2017 . Consultado el 27 de julio de 2017 .
  76. ^ El segundo "reloj lógico cuántico" del NIST basado en iones de aluminio es ahora el reloj más preciso del mundo Archivado el 5 de septiembre de 2010 en Wayback Machine , NIST, 4 de febrero de 2010
  77. ^ Chou, CW; Hume, D.; Koelemeij, JCJ; Wineland, DJ y Rosenband, T. (17 de febrero de 2010). "Comparación de frecuencias de dos relojes ópticos de Al+ de alta precisión" (PDF) . Physical Review Letters . 104 (7) 070802. arXiv : 0911.4527 . Código Bibliográfico :2010PhRvL.104g0802C. doi :10.1103/PhysRevLett.104.070802. PMID  20366869. S2CID  13936087. Archivado (PDF) desde el original el 21 de julio de 2011 . Consultado el 9 de febrero de 2011 .
  78. ^ Brewer, SM; Chen, J.-S.; Hankin, AM; Clements, ER; Chou, CW; Wineland, DJ; Hume, DB; Leibrandt, DR (15 de julio de 2019). " 27 Al + Reloj de lógica cuántica con una incertidumbre sistemática por debajo de 10 −18 ". Physical Review Letters . 123 (3) 033201. arXiv : 1902.07694 . Código Bibliográfico :2019PhRvL.123c3201B. doi :10.1103/PhysRevLett.123.033201. PMID  31386450. S2CID  119075546.
  79. ^ Wills, Stewart (julio de 2019). «La precisión de los relojes ópticos abre nuevos caminos». Archivado desde el original el 26 de agosto de 2019. Consultado el 4 de septiembre de 2019 .
  80. ^ Dubé, Pierre (15 de julio de 2019). "Punto de vista: el reloj de iones se transforma en un nuevo régimen de precisión". Física . 12 79. doi : 10.1103/physics.12.79 .
  81. ^ Wang, Yebing (27 de septiembre de 2018). "Avances recientes relacionados con el reloj de red óptica 87Sr en el Centro Nacional de Servicio de Tiempo". Applied Sciences . 8 (11) 2194. doi : 10.3390/app8112194 . S2CID  115531283.
  82. ^ Gao, Qi; Zhou, Min; Han, Chengyin; Li, Shangyan; Zhang, Shuang; Yao, Yuan; Li, Bo; Qiao, Hao; Ai, Di; Lou, Ge; Zhang, Mengya (22 de mayo de 2018). "Evaluación sistemática de un reloj óptico de 171Yb mediante comparación síncrona entre dos sistemas reticulares". Informes científicos . 8 (1) 8022. Código Bib : 2018NatSR...8.8022G. doi :10.1038/s41598-018-26365-w. ISSN  2045-2322. PMC 5964087 . PMID  29789631. 
  83. ^ Peik, E.; Tamm, Chr. (15 de enero de 2003). «Espectroscopia láser nuclear de la transición de 3,5 eV en 229Th» (PDF) . Europhysics Letters . 61 (2): 181–186. Código Bibliográfico :2003EL.....61..181P. doi :10.1209/epl/i2003-00210-x. S2CID  250818523. Archivado desde el original (PDF) el 16 de diciembre de 2013 . Consultado el 11 de septiembre de 2019 .
  84. ^ ab Campbell, C.; Radnaev, AG; Kuzmich, A.; Dzuba, VA; Flambaum, VV; Derevianko, A. (2012). "Un reloj nuclear de un solo ion para metrología en el decimonoveno lugar decimal". Phys. Rev. Lett . 108 (12) 120802. arXiv : 1110.2490 . Código Bibliográfico :2012PhRvL.108l0802C. doi :10.1103/PhysRevLett.108.120802. PMID  22540568. S2CID  40863227.
  85. ^ von der Wense, Lars; Seiferle, Benedicto; Laatiaoui, Mustafá; Neumayr, Jürgen B.; Maier, Hans-Jörg; Wirth, Hans-Friedrich; Mokry, Christoph; Runke, Jörg; Eberhardt, Klaus; Düllmann, Christoph E.; Trautmann, Norberto G.; Thirolf, Peter G. (5 de mayo de 2016). "Detección directa de la transición del reloj nuclear 229 Th". Naturaleza . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Código Bib :2016Natur.533...47V. doi : 10.1038/naturaleza17669. PMID  27147026. S2CID  205248786.
  86. ^ Thielking, J.; Okhapkin, MV; Glowacki, P.; Meier, DM; von der Wense, L.; Seiferle, B.; Düllmann, CE; Thirolf, PG; Peik, E. (2018). "Caracterización espectroscópica láser del isómero del reloj nuclear 229m Th". Nature . 556 (7701): 321–325. arXiv : 1709.05325 . Código Bibliográfico :2018Natur.556..321T. doi :10.1038/s41586-018-0011-8. PMID  29670266. S2CID  4990345.
  87. ^ Masuda, T.; Yoshimi, A.; Fujieda, A.; Fujimoto, H.; Haba, H.; Hara, H.; Hiraki, T.; Kaino, H.; Kasamatsu, Y.; Kitao, S.; Konashi, K.; Miyamoto, Y.; Okai, K.; Okubo, S.; Sasao, N.; Seto, M.; Schumm, T.; Shigekawa, Y.; Suzuki, K.; Stellmer, S.; Tamasaku, K.; Uetake, S.; Watanabe, M.; Watanabe, T.; Yasuda, Y.; Yamaguchi, A.; Yoda, Y.; Yokokita, T.; Yoshimura, M.; Yoshimura, K. (12 de septiembre de 2019). "Bombeo de rayos X del isómero del reloj nuclear 229 Th". Naturaleza . 573 (7773): 238–242. arXiv : 1902.04823 . Código Bibliográfico :2019Natur.573..238M. doi :10.1038/s41586-019-1542-3. PMID  31511686. S2CID  119083861.
  88. ^ Seiferle, B.; von der Wense, L.; Bilous, PV; Amersdorffer, I.; Lemell, C.; Libisch, F.; Stellmer, S.; Schumm, T.; Düllmann, CE; Pálffy, A.; Thirolf, PG (12 de septiembre de 2019). "Energía de la transición del reloj nuclear 229 ". Naturaleza . 573 (7773): 243–246. arXiv : 1905.06308 . Código Bib :2019Natur.573..243S. doi :10.1038/s41586-019-1533-4. PMID  31511684. S2CID  155090121.
  89. ^ Thirolf, Peter (29 de abril de 2024). "Arrojando luz sobre el isómero del reloj nuclear del torio-229". Física . Vol. 17. doi :10.1103/Physics.17.71.
  90. ^ ab Tiedau, J.; Okhapkin, MV; Zhang, K.; Thielking, J.; Zitzer, G.; Peik, E.; et al. (29 de abril de 2024). "Excitación láser del núcleo Th-229" (PDF) . Physical Review Letters . 132 (18) 182501. Bibcode :2024PhRvL.132r2501T. doi :10.1103/PhysRevLett.132.182501. PMID  38759160. La resonancia nuclear de los iones Th 4+ en Th:CaF 2 se mide en la longitud de onda148,3821(5) nm , frecuencia2 020 .409(7) THz , y la vida útil de la fluorescencia en el cristal es630(15) s , correspondiente a una vida media de isómero de1740(50) s para un núcleo aislado en el vacío.
  91. ^ Elwell, R.; Schneider, Christian; Jeet, Justin; Terhune, JES; Morgan, HWT; Alexandrova, AN; Tran Tan, Hoang Bao; Derevianko, Andrei; Hudson, Eric R. (2 de julio de 2024). "Excitación láser de la transición isomérica nuclear 229 Th en un anfitrión de estado sólido". Physical Review Letters . 133 (1) 013201. arXiv : 2404.12311 . doi :10.1103/PhysRevLett.133.013201. PMID  39042795. una característica espectral estrecha y limitada por el ancho de línea del láser en148.382 19 (4) estadística (20)  nm del sistema (2 020 407 .3(5) stat (30) sys  GHz ) que se desintegra con una vida útil de568(13) stat (20) sys  s . Esta característica se asigna a la excitación del estado isomérico nuclear 229 Th, cuya energía se encuentra en8.355 733 (2) stat (10)</sys> eV en 229 Th:LiSrAlF 6 .
  92. ^ Zhang, Chuankun; Ooi, Tian; Higgins, Jacob S.; Doyle, Jack F.; von der Wense, Lars; Beeks, Kjeld; Leitner, Adrian; Kazakov, Georgy; Li, Peng; Thirolf, Peter G.; Schumm, Thorsten; Ye, Jun (4 de septiembre de 2024). "Relación de frecuencias de la transición isomérica nuclear 229m Th y el reloj atómico 87 Sr". Nature . 633 (8028): 63–70. arXiv : 2406.18719 . doi :10.1038/s41586-024-07839-6. PMID  39232152. La frecuencia de transición entre el estado fundamental I = 5/2 y el estado excitado I = 3/2 se determina como: 𝜈 Th = 1/6 ( 𝜈 a + 2 𝜈 b + 2 𝜈 c + 𝜈 d ) =2 020 407 384 335 (2) kHz .
  93. ^ Conover, Emily (4 de septiembre de 2024). "Un prototipo de reloj nuclear sugiere un cronometraje ultrapreciso". ScienceNews .
  94. ^ Seiferle, Benedict; von der Wense, Lars; Thirolf, Peter G. (2017). "Medición de la vida útil del isómero nuclear 229 Th". Physical Review Letters . 118 (4) 042501. arXiv : 1801.05205 ​​. Bibcode :2017PhRvL.118d2501S. doi :10.1103/PhysRevLett.118.042501. PMID  28186791. S2CID  37518294. Una vida media deSe ha medido 7 ± 1 μs
  95. ^ Peik, Ekkehard (25–27 de septiembre de 2012). Conceptos y perspectivas para un reloj nuclear de torio-229 (PDF) . Taller EMMI: El reloj nuclear de isómeros de 229m Th. Darmstadt. Archivado (PDF) del original el 10 de octubre de 2021 . Consultado el 2 de diciembre de 2019 .
  96. ^ Laboratorio Nacional de Física (2011). "¿Cuándo deberíamos cambiar la definición del segundo?". Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 369 (1953): 4109–4130. Bibcode :2011RSPTA.369.4109G. doi :10.1098/rsta.2011.0237. PMID  21930568. S2CID  6896025.
  97. ^ ab Gill, Patrick (28 de octubre de 2011). "¿Cuándo deberíamos cambiar la definición del segundo?". Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 369 (1953): 4109–4130. Bibcode :2011RSPTA.369.4109G. doi :10.1098/rsta.2011.0237. PMID  21930568. S2CID  6896025.
  98. ^ "Informe del Comité Consultivo de Unidades (CCU) de la 25ª reunión (21-23 de septiembre de 2021) del Comité Internacional de Pesas y Medidas".
  99. ^ Riehle, Fritz. "Sobre las representaciones secundarias de la segunda" (PDF) . Physikalisch-Technische Bundesanstalt, Division Optics . Archivado desde el original (PDF) el 23 de junio de 2015. Consultado el 22 de junio de 2015 .
  100. ^ "Unidad de tiempo (segundo)". Folleto SI . BIPM . 2014 [2006]. Archivado desde el original el 19 de noviembre de 2011 . Consultado el 23 de junio de 2015 .
  101. ^ "Documento BIPM sobre el 87Rubidio" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 23 de septiembre de 2015 . Consultado el 22 de junio de 2015 .
  102. ^ Essen, L ; Donaldson, RW; Hope, EG; Bangham, MJ (julio de 1973). "Trabajo con máser de hidrógeno en el Laboratorio Nacional de Física". Metrologia . 9 (3): 128–137. Bibcode :1973Metro...9..128E. doi :10.1088/0026-1394/9/3/004. S2CID  250828528.
  103. ^ Dupays, Arnaud; Beswick, Alberto; Lepetit, Bruno; Rizzo, Carlo (agosto de 2003). "Radio de Zemach del protón a partir de mediciones de la división hiperfina del hidrógeno y el hidrógeno muónico" (PDF) . Physical Review A . 68 (5) 052503. arXiv : quant-ph/0308136 . Bibcode :2003PhRvA..68e2503D. doi :10.1103/PhysRevA.68.052503. S2CID  3957861. Archivado (PDF) desde el original el 14 de enero de 2019 . Consultado el 26 de septiembre de 2016 .
  104. ^ "Documento BIPM sobre el estroncio 87" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 4 de marzo de 2016 . Consultado el 25 de junio de 2015 .
  105. ^ "Documento BIPM sobre iones de aluminio 27". Archivado desde el original el 2 de agosto de 2022 . Consultado el 9 de diciembre de 2022 .
  106. ^ Brewer, S.; Chen, J.-S.; Hankin, A.; Clements, E. (15 de julio de 2019). "Reloj lógico cuántico 27Al+ con una incertidumbre sistemática por debajo de 10−18". Physical Review Letters . 123 (3) 033201. arXiv : 1902.07694 . Código Bibliográfico :2019PhRvL.123c3201B. doi :10.1103/PhysRevLett.123.033201. PMID  31386450. S2CID  119075546.
  107. ^ «Documento BIPM sobre el ion 171Ytterbium 171 (642 THz)». Archivado desde el original el 2 de agosto de 2022. Consultado el 9 de diciembre de 2022 .
  108. ^ Huntemann, N.; Sanner, C.; Lipphardt, B.; Tamm, Chr. (8 de febrero de 2016). "Reloj atómico de un solo ion con incertidumbre sistemática de 3×10−18". Physical Review Letters . 116 (6) 063001. arXiv : 1602.03908 . Código Bibliográfico :2016PhRvL.116f3001H. doi :10.1103/PhysRevLett.116.063001. PMID  26918984. S2CID  19870627.
  109. ^ «Documento BIPM sobre el ion 171Ytterbium 171 (688 THz)». Archivado desde el original el 2 de agosto de 2022. Consultado el 9 de diciembre de 2022 .
  110. ^ Leute, J.; Huntemann, N.; Lipphardt, B.; Tamm, Christian (3 de febrero de 2016). "Comparación de frecuencias de relojes ópticos de iones 171Yb+ en PTB y NPL mediante GPS PPP". Transacciones IEEE sobre ultrasonidos, ferroelectricidad y control de frecuencia . 63 (7): 981–985. arXiv : 1507.04754 . doi :10.1109/TUFFC.2016.2524988. PMID  26863657. S2CID  20466105.
  111. ^ "StackPath". www.laserfocusworld.com . Septiembre de 2001 . Consultado el 11 de febrero de 2022 .
  112. ^ Ahmed, Issam. «Lo que el reloj más preciso del mundo puede decirnos sobre la Tierra y el cosmos». phys.org . Consultado el 11 de febrero de 2022 .
  113. ^ "Un nuevo tipo de reloj atómico mide el tiempo con mayor precisión". Noticias del MIT | Instituto Tecnológico de Massachusetts . 16 de diciembre de 2020 . Consultado el 11 de febrero de 2022 .
  114. ^ Woodward, Aylin (5 de octubre de 2017). «El reloj atómico más preciso jamás construido es un cubo de gas cuántico». New Scientist . Consultado el 11 de febrero de 2022 .
  115. ^ Ren, Wei; Li, Tang; Qu, Qiuzhi; Wang, Bin; Li, Lin; Lü, Desheng; Chen, Weibiao; Liu, Liang (18 de diciembre de 2020). "Desarrollo de un reloj atómico frío espacial". Revista Nacional de Ciencias . 7 (12): 1828–1836. doi : 10.1093/nsr/nwaa215. ISSN  2095-5138. PMC 8288775 . PMID  34691520. 
  116. ^ [email protected] (11 de febrero de 2010). "Ayuda con los relojes controlados por radio WWVB". NIST . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  117. ^ McCarthy, DD ; Seidelmann, PK (2009). TIME: de la rotación de la Tierra a la física atómica . Weinheim: Wiley-VCH. pág. 266. ISBN 978-3-527-40780-4.
  118. ^ "Sistema de posicionamiento global". Gps.gov. Archivado desde el original el 30 de julio de 2010. Consultado el 26 de junio de 2010 .
  119. ^ Allan, David W. (1997). "La ciencia del cronometraje" (PDF) . Nota de aplicación (1289). Hewlett Packard. Archivado (PDF) desde el original el 25 de octubre de 2012.
  120. ^ Dana, Peter H.; Penro, Bruce M. (julio-agosto de 1990). "El papel del GPS en la difusión precisa del tiempo y la frecuencia" (PDF) . GPSworld . Archivado (PDF) desde el original el 15 de diciembre de 2012 . Consultado el 27 de abril de 2014 .
  121. ^ "Tiempo GPS con precisión de 100 nanosegundos". Galleon. Archivado desde el original el 14 de mayo de 2012. Consultado el 12 de octubre de 2012 .
  122. ^ "Corrección de hora UTC a GPS". qps.nl . Archivado desde el original el 21 de marzo de 2017 . Consultado el 4 de octubre de 2015 .
  123. ^ "Introducción al equipo de usuario del sistema GPS NAVSTAR" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 21 de octubre de 2013 . Consultado el 4 de octubre de 2015 .Sección 1.2.2
  124. ^ "AVISO DE AVISO A LOS USUARIOS DE NAVSTAR (NANU)". Mayo de 2017. Archivado desde el original el 28 de mayo de 2017. Consultado el 4 de octubre de 2015 .
  125. ^ "Aviso de asesoramiento a los usuarios de Navstar (NANU) 2012034". Centro de operaciones GPS. 30 de mayo de 2012. Archivado desde el original el 8 de abril de 2013. Consultado el 2 de julio de 2012 .
  126. ^ "Referencias de tiempo en GNSS". navipedia.net . Archivado desde el original el 2 de junio de 2018 . Consultado el 2 de octubre de 2015 .
  127. ^ "Documento de control de interfaz GLONASS, Señal de radio de navegación en bandas L1, L2 (ICD L1, L2 GLONASS), Instituto Ruso de Ingeniería de Dispositivos Espaciales, Edición 5.1, 2008" (PDF) . Archivado (PDF) desde el original el 14 de abril de 2016. Consultado el 2 de octubre de 2015 .
  128. ^ "Galileo comienza a servir al mundo". Agencia Espacial Europea. Archivado desde el original el 13 de septiembre de 2019. Consultado el 15 de diciembre de 2016 .
  129. ^ ab «La contribución de Galileo al sistema MEOSAR». Comisión Europea. Archivado desde el original el 9 de julio de 2016. Consultado el 30 de diciembre de 2015 .
  130. ^ "Definición del estado operativo de la señal en el espacio del servicio abierto GNSS europeo (Galileo), número 1.0, septiembre de 2015" (PDF) . Archivado desde el original (PDF) el 9 de enero de 2017 . Consultado el 3 de octubre de 2015 .
  131. ^ "1 Definición e implementación del tiempo del sistema Galileo (GST). ICG-4 WG-D sobre escalas de tiempo GNSS. Jérôme Delporte. CNES – Agencia Espacial Francesa" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 6 de noviembre de 2016. Consultado el 5 de octubre de 2015 .
  132. ^ "Los relojes de Galileo". Agencia Espacial Europea. Archivado desde el original el 29 de agosto de 2019. Consultado el 16 de enero de 2017 .
  133. ^ "Galileo entra en funcionamiento". Agencia Europea del GNSS. 15 de diciembre de 2016. Archivado desde el original el 15 de enero de 2021. Consultado el 1 de febrero de 2017 .
  134. ^ "Galileo Initial Services – Open Service – Quarterly Performance Report Oct–Nov–Dec 2017" (PDF) . Centro Europeo de Servicios GNSS. 28 de marzo de 2018. Archivado (PDF) del original el 26 de agosto de 2019 . Consultado el 28 de marzo de 2017 .
  135. ^ "Galileo Open Service and Search and Rescue – Quarterly Performance Reports, including measured performance statistics" (Informes trimestrales de rendimiento del servicio abierto y de búsqueda y rescate de Galileo, que contienen estadísticas de rendimiento medidas). Archivado desde el original el 26 de agosto de 2019. Consultado el 3 de marzo de 2019 .
  136. ^ "Máser pasivo de hidrógeno (PHM)". Safran - Navegación y cronometraje . Archivado desde el original el 6 de marzo de 2019. Consultado el 30 de enero de 2017 .
  137. ^ "Patrón de frecuencia atómica Rb (RAFS)". safran-navigation-timing.com . Archivado desde el original el 6 de noviembre de 2018. Consultado el 30 de enero de 2017 .
  138. ^ "Descripción de la escala temporal GNSS" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 28 de octubre de 2020 . Consultado el 5 de octubre de 2015 .
  139. ^ "ESA añade un desfase horario del sistema al mensaje de navegación de Galileo". insidegnss.com . Archivado desde el original el 28 de marzo de 2018 . Consultado el 5 de octubre de 2015 .
  140. ^ Belcher, David (1 de noviembre de 2021). "¿Tratando de llegar a alguna parte? Un reloj atómico podría ayudar". The New York Times . ISSN  0362-4331 . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  141. ^ Oficina de Navegación por Satélite de China, versión 2.0, diciembre de 2013 [ enlace muerto permanente ]
  142. ^ "Definición y realización del tiempo del sistema del sistema de navegación por satélite COMPASS/BeiDou, Chunhao Han, Centro de información global de Beijing (BGIC), Beijing, China" (PDF) . Archivado (PDF) del original el 29 de octubre de 2020 . Consultado el 5 de octubre de 2015 .
  143. ^ "Beidou, el rival chino del sistema GPS, comienza a ofrecer datos de navegación". BBC. 27 de diciembre de 2011. Archivado desde el original el 3 de febrero de 2012. Consultado el 22 de junio de 2018 .
  144. ^ "El sustituto del GPS Beidou de China se abre al público en Asia". BBC. 27 de diciembre de 2012. Archivado desde el original el 27 de diciembre de 2012 . Consultado el 27 de diciembre de 2012 .
  145. ^ Varma, KJM (27 de diciembre de 2018). «El satélite de navegación BeiDou de China, rival del GPS estadounidense, inicia servicios globales». livemint.com . Archivado desde el original el 27 de diciembre de 2018. Consultado el 27 de diciembre de 2018 .
  146. ^ "China pone en órbita el último satélite de la red Beidou, según los medios estatales". Reuters . 23 de junio de 2020. Archivado desde el original el 28 de octubre de 2020 . Consultado el 23 de junio de 2020 .
  147. ^ Landau, Elizabeth (27 de abril de 2015). «Reloj atómico del espacio profundo». NASA . Archivado desde el original el 10 de diciembre de 2015. Consultado el 29 de abril de 2015 .
  148. ^ Northon, Karen (25 de junio de 2019). «Lanzamiento de misiones tecnológicas de la NASA en el Falcon Heavy de SpaceX». NASA . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  149. ^ "La NASA activa el reloj atómico del espacio profundo". Laboratorio de Propulsión a Chorro de la NASA (JPL) . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  150. ^ Hartono, Naomi (1 de octubre de 2021). «Trabajando horas extras: el reloj atómico del espacio profundo de la NASA completa su misión». NASA . Consultado el 20 de febrero de 2022 .
  151. ^ "DARPA aspira a un reloj atómico más preciso para sustituir al GPS". The Defense Post . 1 de febrero de 2022 . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  152. ^ "DARPA lanzará un programa para crear relojes atómicos ópticos". Airforce Technology . 21 de enero de 2022 . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  153. ^ de Michael A. Lombardi, "¿Qué tan preciso es un reloj controlado por radio?", archivado el 7 de enero de 2021 en Wayback Machine , Instituto Nacional de Estándares y Tecnología, 2010.
  154. ^ lombardi (24 de septiembre de 2009). «Radio Station WWV». NIST . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  155. ^ Chen, Sophia. «Estos físicos observaron el tictac de un reloj durante 14 años seguidos». Wired . ISSN  1059-1028 . Consultado el 15 de febrero de 2022 .
  156. ^ Bothwell, Tobias; Kennedy, Colin J.; Aeppli, Alexander; Kedar, Dhruv; Robinson, John M.; Oelker, Eric; Staron, Alexander; Ye, Jun (2022). "Resolución del corrimiento al rojo gravitacional en una muestra atómica a escala milimétrica". Nature . 602 (7897): 420–424. arXiv : 2109.12238 . Código Bibliográfico :2022Natur.602..420B. doi :10.1038/s41586-021-04349-7. PMID  35173346. S2CID  237940816.
  157. ^ [email protected] (16 de febrero de 2022). "Los relojes atómicos de JILA miden la relatividad general de Einstein a escala milimétrica". NIST . Consultado el 17 de febrero de 2022 .
  158. ^ "Un reloj ultrapreciso muestra cómo vincular el mundo cuántico con la gravedad". Revista Quanta . 25 de octubre de 2021 . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  159. ^ [email protected] (18 de junio de 2020). "Keeping Time at NIST" (Mantener el tiempo en el NIST). NIST . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  160. ^ "TimeChainZ: informes regulatorios para operaciones de alta frecuencia". www.chainzy.com . Consultado el 16 de febrero de 2022 .
  161. ^ Geng, Yilong; Liu, Shiyu; Yin, Zi; Naik, Ashish; Prabhakar, Balaji; Rosenblum, Mendel; Vahdat, Amin (2018). Explotación de un efecto de red natural para una sincronización de reloj escalable y de grano fino. 15.º Simposio USENIX sobre diseño e implementación de sistemas en red. págs. 81–94. ISBN 978-1-939133-01-4.
  162. ^ Koller, SB; Grotti, J.; Vogt, St.; Al-Masoudi, A.; Dörscher, S.; Häfner, S.; Sterr, U.; Lisdat, Ch. (13 de febrero de 2017). "Reloj de red óptica transportable con incertidumbre de 7×10−17". Physical Review Letters . 118 (7): 073601. arXiv : 1609.06183 . doi :10.1103/PhysRevLett.118.073601. ISSN  0031-9007. PMID  28256845. S2CID  40822816.
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