El rendimiento explosivo de un arma nuclear es la cantidad de energía liberada, como la explosión, la radiación térmica y la radiación nuclear, cuando se detona esa arma nuclear en particular , generalmente expresada como equivalente de TNT (la masa equivalente estandarizada de trinitrotolueno que, si se detona, produciría la misma descarga de energía), ya sea en kilotoneladas (kt: miles de toneladas de TNT), en megatoneladas (Mt: millones de toneladas de TNT) o, a veces, en terajulios (TJ). Un rendimiento explosivo de un terajulio es igual a 0,239 kilotoneladas de TNT . Debido a que la precisión de cualquier medición de la energía liberada por TNT siempre ha sido problemática, la definición convencional es que una kilotonelada de TNT se considera simplemente equivalente a 10 12 calorías .
La relación rendimiento-peso es la cantidad de rendimiento del arma en comparación con la masa del arma. La relación rendimiento-peso máxima práctica para las armas de fusión ( armas termonucleares ) se ha estimado en seis megatoneladas de TNT por tonelada de masa de bomba (25 TJ/kg). Se han reportado rendimientos de 5,2 megatoneladas/tonelada y más para armas grandes construidas para uso con una sola ojiva a principios de la década de 1960. [1] Desde entonces, las ojivas más pequeñas necesarias para lograr la mayor eficiencia de daño neto (daño de bomba/masa de bomba) de los sistemas de múltiples ojivas han dado como resultado aumentos en la relación rendimiento/masa para ojivas modernas individuales.
En orden de rendimiento creciente (la mayoría de las cifras de rendimiento son aproximadas):
Bomba | Producir | Notas | Peso del material nuclear | |
---|---|---|---|---|
TNT de kt | T.J. | |||
David Crockett | 0,02 | 0,084 | Arma nuclear táctica de rendimiento variable : masa de solo 23 kg (51 lb), la más ligera jamás desplegada por los Estados Unidos (la misma ojiva que la Munición Atómica Especial de Demolición y el misil nuclear Falcon GAR-11 ). | |
Genio AIR-2 | 1.5 | 6.3 | Un cohete aire-aire no guiado armado con una ojiva nuclear W25 desarrollado para interceptar escuadrones de bombarderos. | El peso total del material nuclear y la bomba fue de 98,8 a 100,2 kg. |
La bomba de gravedad " Little Boy " de Hiroshima | 13–18 | 54–75 | Bomba de fisión de uranio-235 tipo cañón (la primera de las dos armas nucleares que se han utilizado en la guerra). | 64 kg de uranio-235, aproximadamente el 1,38% del uranio fisionado |
La bomba de gravedad " Fat Man " de Nagasaki | 19–23 | 79–96 | Bomba de fisión de plutonio-239 de tipo implosión (la segunda de las dos armas nucleares utilizadas en la guerra). | 6,2 kg de plutonio-239, aproximadamente 1 kg fisionado |
Ojiva W76 | 100 | 420 | Doce de ellos podrían estar en un misil Trident II MIRVed ; el tratado está limitado a ocho. | |
Ojiva W87 | 300 | 1.300 | Diez de ellos estaban en un LGM-118A Peacekeeper con MIRV . | |
Ojiva W88 | 475 | 1.990 | Doce de ellos podrían estar en un misil Trident II; el tratado está limitado a ocho. | |
Dispositivo Ivy King | 500 | 2.100 | La bomba de fisión pura más potente de Estados Unidos, [2] de 60 kg de uranio y de tipo implosión. Nunca se utilizó. | 60 kg de uranio altamente enriquecido (HEU) |
Heraldo naranja pequeño | 800 | 3.300 | La ojiva de misil de fisión impulsada por el Reino Unido más potente que se haya probado . | 117 kg de uranio-235 |
Bomba nuclear B83 | 1.200 | 5.000 | Arma de rendimiento variable, la más poderosa arma estadounidense en servicio activo. | |
Bomba nuclear B53 | 9.000 | 38.000 | Fue la bomba estadounidense más potente en servicio activo hasta 1997. Se conservaron 50 como parte de la sección "Hedge" del arsenal permanente hasta que se desmantelaron por completo en 2011. [3] La variante Mod 11 de la B61 reemplazó a la B53 en la función de destrucción de búnkeres. La ojiva W53 del arma se utilizó en el misil Titan II hasta que el sistema fue desmantelado en 1987. | |
Dispositivo Castle Bravo | 15.000 | 63.000 | La prueba más poderosa de EE.UU. [4] Nunca utilizada. | 400 kg de deuteruro de litio-6 |
EC17/Mk-17, EC24/Mk-24 y B41 (Mk-41) | 25.000 | 100.000 | Las armas estadounidenses más poderosas de la historia: 25 megatones de TNT (100 PJ); la Mk-17 también fue la más grande en superficie y metros cúbicos de masa: alrededor de 20 toneladas cortas (18.000 kg). La Mk-41 o B41 tenía una masa de 4.800 kg y un rendimiento de 25 Mt; esto equivale a ser el arma con la mayor relación rendimiento-peso jamás producida. Todas eran bombas de gravedad transportadas por el bombardero B-36 (retirado en 1957). | |
Toda la serie de pruebas nucleares de la Operación Castle | 48.200 | 202.000 | La serie de pruebas de mayor rendimiento realizada en Estados Unidos. | |
Dispositivo Tsar Bomba | 50.000 | 210.000 | La URSS, el arma nuclear más poderosa jamás detonada, con una potencia de 50 megatones (50 millones de toneladas de TNT). En su forma "final" (es decir, con un tampón de uranio empobrecido en lugar de uno de plomo ) habría sido de 100 megatones. | |
Todas las pruebas nucleares realizadas a partir de 1996 | 510.300 | 2.135.000 | Energía total gastada durante todas las pruebas nucleares. [5] |
En comparación, la potencia de explosión de la bomba GBU-43 Massive Ordnance Air Blast es de 0,011 kt, y la del atentado de Oklahoma City , en el que se utilizó una bomba de fertilizantes instalada en un camión, fue de 0,002 kt. La potencia estimada de la explosión en el puerto de Beirut es de entre 0,3 y 0,5 kt. [9] La mayoría de las explosiones artificiales no nucleares son considerablemente más pequeñas que incluso las que se consideran armas nucleares muy pequeñas.
La relación rendimiento-masa es la cantidad de rendimiento del arma en comparación con la masa del arma. Los valores más altos alcanzados son algo inferiores, y el valor tiende a ser más bajo para armas más pequeñas y ligeras, del tipo que se destaca en los arsenales actuales, diseñadas para el uso eficiente de MIRV o el lanzamiento por sistemas de misiles de crucero.
Las ojivas individuales de gran tamaño rara vez forman parte de los arsenales actuales, ya que las ojivas MIRV más pequeñas , distribuidas sobre una zona destructiva con forma de panqueque, son mucho más destructivas para un rendimiento total determinado o unidad de masa de carga útil. Este efecto es el resultado del hecho de que el poder destructivo de una ojiva individual en tierra es aproximadamente igual a la raíz cúbica de su rendimiento, debido a la explosión "desperdiciada" en un volumen de explosión aproximadamente hemisférico, mientras que el objetivo estratégico se distribuye sobre una zona terrestre circular con altura y profundidad limitadas. Este efecto compensa con creces la menor eficiencia de rendimiento/masa que se produce si las ojivas de misiles balísticos se reducen individualmente a partir del tamaño máximo que podría transportar un misil de ojiva única.
La eficiencia de una bomba atómica es la relación entre el rendimiento real y el rendimiento máximo teórico de la bomba atómica. No todas las bombas atómicas poseen la misma eficiencia de rendimiento, ya que el diseño de cada bomba individual juega un papel importante en su eficiencia. Para maximizar la eficiencia de rendimiento, uno debe asegurarse de ensamblar correctamente la masa crítica, así como de implementar instrumentos como pisones o iniciadores en el diseño. Un pisón está hecho típicamente de uranio y mantiene unido el núcleo usando su inercia. Se utiliza para evitar que el núcleo se separe demasiado pronto para generar la fisión máxima, para no causar un "estallido". El iniciador es una fuente de neutrones ya sea dentro del núcleo o en el exterior de la bomba, y en este caso dispara neutrones al núcleo en el momento de la detonación. Básicamente, está iniciando la reacción para que puedan ocurrir las reacciones de fisión máximas para maximizar el rendimiento. [12]
La siguiente lista incluye explosiones nucleares que marcaron un hito. Además de los bombardeos atómicos de Hiroshima y Nagasaki , se incluye la primera prueba nuclear de un tipo de arma determinada para un país, así como pruebas que fueron notables (como la prueba más grande jamás realizada). Todos los rendimientos (poder explosivo) se dan en sus equivalentes de energía estimados en kilotones de TNT (ver equivalente de TNT ). No se han incluido las supuestas pruebas (como el incidente de Vela ).
Fecha | Nombre | Rendimiento (kt) | País | Significado |
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( 16 de julio de 1945 )16 de julio de 1945 | Trinidad | 18–20 | Estados Unidos | Primera prueba de un dispositivo de fisión, primera detonación de implosión de plutonio. |
( 06-08-1945 )6 de agosto de 1945 | Niño pequeño | 12–18 | Estados Unidos | Bombardeo de Hiroshima , Japón , primera detonación de un dispositivo tipo cañón de uranio, primer uso de un dispositivo nuclear en combate. |
( 09-08-1945 )9 de agosto de 1945 | Hombre gordo | 18–23 | Estados Unidos | Bombardeo de Nagasaki , Japón , segunda detonación de un dispositivo de implosión de plutonio (la primera fue la prueba Trinity), segundo y último uso de un dispositivo nuclear en combate. |
( 29 de agosto de 1949 )29 de agosto de 1949 | RDS-1 | 22 | Unión Soviética | Primera prueba de arma de fisión realizada por la Unión Soviética. |
( 08-05-1951 )8 de mayo de 1951 | Jorge | 225 | Estados Unidos | Primera prueba de arma nuclear impulsada, primera prueba de arma que emplea la fusión en cualquier medida. |
( 03-10-1952 )3 de octubre de 1952 | Huracán | 25 | Reino Unido | Primera prueba de arma de fisión realizada por el Reino Unido. |
( 1952-11-01 )1 de noviembre de 1952 | Hiedra Mike | 10.400 | Estados Unidos | Primera arma termonuclear " preparada ", con combustible de fusión criogénica, principalmente un dispositivo de prueba y no un arma. |
( 16 de noviembre de 1952 )16 de noviembre de 1952 | Rey hiedra | 500 | Estados Unidos | El arma de fisión pura más grande jamás probada. |
( 12 de agosto de 1953 )12 de agosto de 1953 | RDS-6 | 400 | Unión Soviética | Primera prueba de arma de fusión realizada por la Unión Soviética (no "simulada"). |
( 1 de marzo de 1954 )1 de marzo de 1954 | Castillo Bravo | 15.000 | Estados Unidos | Primera arma termonuclear "por etapas" que utiliza combustible de fusión seco. Se produjo un grave accidente con lluvia radiactiva . La mayor detonación nuclear realizada por Estados Unidos. |
( 22 de noviembre de 1955 )22 de noviembre de 1955 | RDS-37 | 1.600 | Unión Soviética | Primera prueba "por etapas" de un arma termonuclear (desplegable) realizada por la Unión Soviética. |
( 31-05-1957 )31 de mayo de 1957 | Heraldo naranja | 720 | Reino Unido | La mayor arma de fisión propulsada jamás probada. Concebida como una alternativa "en el rango de los megatones" en caso de que el desarrollo termonuclear británico fracasara. |
( 08-11-1957 )8 de noviembre de 1957 | Grapa X | 1.800 | Reino Unido | Primera prueba (exitosa) de arma termonuclear "por etapas" realizada por el Reino Unido |
( 13 de febrero de 1960 )13 de febrero de 1960 | Gerboise azul | 70 | Francia | Primera prueba de arma de fisión realizada por Francia. |
( 31 de octubre de 1961 )31 de octubre de 1961 | Bomba del Zar | 50.000 | Unión Soviética | El arma termonuclear más grande jamás probada: reducida en un 50% respecto de su diseño inicial de 100 Mt. |
30 de julio de 1963 | B41 / Mk-41 | 25.000 | Estados Unidos | De tres etapas, la de mayor efectividad relativa y es el arma termonuclear más eficiente en términos de relación rendimiento total/masa. |
( 16 de octubre de 1964 )16 de octubre de 1964 | 596 | 22 | Porcelana | Primera prueba de arma de fisión realizada por la República Popular China. |
( 17 de junio de 1967 )17 de junio de 1967 | Prueba n.º 6 | 3.300 | Porcelana | Primera prueba "por etapas" de un arma termonuclear realizada por la República Popular China. |
( 24 de agosto de 1968 )24 de agosto de 1968 | Canopo | 2.600 | Francia | Primera prueba "por etapas" de un arma termonuclear realizada por Francia |
( 18-05-1974 )18 de mayo de 1974 | Buda sonriente | 12 | India | Primera prueba explosiva nuclear de fisión realizada por la India. |
( 11-05-1998 )11 de mayo de 1998 | Pokhran II | 45–50 | India | Primera prueba de un arma potencial impulsada por fusión realizada por la India; primera prueba de un arma de fisión desplegable realizada por la India. |
( 28-05-1998 )28 de mayo de 1998 | Chagai-I | 40 | Pakistán | Primera prueba de un arma de fisión (potenciada) realizada por Pakistán [13] |
( 09-10-2006 )9 de octubre de 2006 | Prueba nuclear de 2006 | menos de 1 | Corea del Norte | Primera prueba de un arma de fisión (basada en plutonio) realizada por Corea del Norte. |
( 03-09-2017 )3 de septiembre de 2017 | Prueba nuclear de 2017 | 200–300 | Corea del Norte | Primera prueba "realizada" de un arma termonuclear reivindicada por Corea del Norte. |
El rendimiento de las explosiones nucleares puede ser muy difícil de calcular, incluso utilizando números tan aproximados como el rango de las kilotonelada o las megatonelada (y mucho menos con la resolución de terajulios individuales ). Incluso en condiciones muy controladas, puede ser muy difícil determinar rendimientos precisos, y en condiciones menos controladas los márgenes de error pueden ser bastante grandes. Para los dispositivos de fisión, el valor de rendimiento más preciso se encuentra a partir del " análisis radioquímico /de precipitación radiactiva"; es decir, midiendo la cantidad de productos de fisión generados, de la misma manera que se puede medir el rendimiento químico en los productos de una reacción química después de una reacción química . El método de análisis radioquímico fue desarrollado por Herbert L. Anderson .
En el caso de dispositivos explosivos nucleares en los que la precipitación radiactiva no se puede obtener o sería engañosa , el análisis de activación neutrónica se emplea a menudo como el segundo método más preciso, y se ha utilizado para determinar el rendimiento de Little Boy [14] [15] y el de Ivy Mike [16] termonucleares , respectivamente.
Los rendimientos también se pueden inferir mediante otras formas de teledetección , incluidos los cálculos de la ley de escala basados en el tamaño de la explosión, el infrasonido , el brillo de la bola de fuego ( Bhangmeter ), los datos sismográficos ( CTBTO ), [17] y la fuerza de la onda de choque.
Explosión | 50% |
Energía térmica | 35% |
Radiación ionizante inicial | 5% |
Radiación residual de lluvia radiactiva | 10% |
Enrico Fermi hizo un famoso cálculo (muy) aproximado del rendimiento de la prueba Trinity al dejar caer pequeños trozos de papel al aire y medir qué tan lejos se movían por la onda expansiva de la explosión; es decir, encontró la presión de la explosión a su distancia de la detonación en libras por pulgada cuadrada , usando la desviación de la caída de los papeles con respecto a la vertical como un rudimentario barógrafo/medidor de explosión , y luego con la presión X en psi, a la distancia Y , en cifras de millas, extrapoló hacia atrás para estimar el rendimiento del dispositivo Trinity, que encontró que era de aproximadamente 10 kilotoneladas de energía de explosión. [21] [22]
Fermi recordó más tarde:
Yo estaba destinado en el campamento base de Trinity, a unos 16 kilómetros del lugar de la explosión... Unos 40 segundos después de la explosión, la onda expansiva me alcanzó. Traté de calcular su fuerza arrojando pequeños trozos de papel desde una altura de unos dos metros antes, durante y después del paso de la onda expansiva. Como en ese momento no había viento, pude observar con mucha claridad y medir con exactitud el desplazamiento de los trozos de papel que estaban cayendo mientras pasaba la onda expansiva. El desplazamiento fue de unos dos metros y medio, lo que, en ese momento, calculé que correspondía a la explosión que producirían diez mil toneladas de TNT. [23] [24] [25]
El área superficial (A) y el volumen (V) de una esfera son y respectivamente.
Sin embargo, se supuso que la onda expansiva probablemente se extendería a lo largo del área de superficie de la onda expansiva de la explosión de la superficie cercana a la superficie aproximadamente hemisférica del dispositivo Trinity. El papel se mueve 2,5 metros por la onda, por lo que el efecto del dispositivo Trinity es desplazar una capa hemisférica de aire de volumen 2,5 m × 2π(16 km) 2 . Multiplique por 1 atm para obtener una energía de4,1 × 10 14 J ~ 100 kT TNT. [ cuantificar ]
En 1950, el físico británico GI Taylor obtuvo una buena aproximación del rendimiento del dispositivo de prueba Trinity a partir de un simple análisis dimensional y una estimación de la capacidad térmica para aire muy caliente. Taylor había realizado inicialmente este trabajo altamente clasificado a mediados de 1941 y publicó un artículo con un análisis de la bola de fuego de los datos de Trinity cuando los datos de la fotografía de Trinity fueron desclasificados en 1950 (después de que la URSS hubiera hecho explotar su propia versión de esta bomba).
Taylor observó que el radio R de la explosión debería depender inicialmente sólo de la energía E de la explosión, el tiempo t después de la detonación y la densidad ρ del aire. La única ecuación que tiene dimensiones compatibles que se puede construir a partir de estas cantidades es
Aquí S es una constante adimensional que tiene un valor aproximadamente igual a 1, ya que es una función de orden bajo de la relación de capacidad calorífica o índice adiabático.
que es aproximadamente 1 para todas las condiciones.
Utilizando la imagen de la prueba Trinity que se muestra aquí (que había sido difundida públicamente por el gobierno de los EE. UU. y publicada en la revista Life ), utilizando fotogramas sucesivos de la explosión, Taylor descubrió que R 5 / t 2 es una constante en una explosión nuclear dada (especialmente entre 0,38 ms, después de que se haya formado la onda de choque, y 1,93 ms, antes de que se pierda energía significativa por radiación térmica). Además, estimó numéricamente un valor para S de 1.
Así, con t = 0,025 s y un radio de explosión de 140 metros, y tomando ρ como 1 kg/m 3 (el valor medido en Trinity el día de la prueba, en oposición a los valores a nivel del mar de aproximadamente 1,3 kg/m 3 ) y despejando E , Taylor obtuvo que el rendimiento fue de aproximadamente 22 kilotones de TNT (90 TJ). Esto no tiene en cuenta el hecho de que la energía solo debería ser aproximadamente la mitad de este valor para una explosión hemisférica, pero este argumento muy simple concordaba en un 10% con el valor oficial del rendimiento de la bomba en 1950, que era de 20 kilotones de TNT (84 TJ) (véase G. I. Taylor, Proc. Roy. Soc. London A 200 , pp. 235-247 (1950)).
Una buena aproximación a la constante de Taylor S para valores inferiores a 2 es [26]
El valor de la relación de capacidad térmica aquí está entre el 1,67 de las moléculas de aire completamente disociadas y el valor inferior para el aire diatómico muy caliente (1,2), y en condiciones de una bola de fuego atómica es (casualmente) cercano al gamma STP (estándar) para el aire a temperatura ambiente, que es 1,4. Esto da como resultado que el valor de la constante S de Taylor sea 1,036 para la región de hipershock adiabático donde se cumple la condición constante R 5 / t 2 .
En relación con el análisis dimensional fundamental, si uno expresa todas las variables en términos de masa M , longitud L y tiempo T : [27]
(Piense en la expresión para la energía cinética, ),
y luego derivar una expresión para, digamos, E , en términos de las otras variables, encontrando valores de , , y en la relación general
de modo que los lados izquierdo y derecho estén dimensionalmente equilibrados en términos de M , L y T (es decir, cada dimensión tiene el mismo exponente en ambos lados).
Es posible que este artículo contenga investigaciones originales . ( Marzo de 2021 ) |
Cuando no se dispone de estos datos, como en muchos casos, los rendimientos precisos han sido objeto de controversia, especialmente cuando están vinculados a cuestiones políticas. Las armas utilizadas en los bombardeos atómicos de Hiroshima y Nagasaki , por ejemplo, fueron diseños muy individuales e idiosincrásicos, y ha sido bastante difícil calcular su rendimiento retrospectivamente. Se estima que la bomba de Hiroshima, " Little Boy ", tenía entre 12 y 18 kilotones de TNT (50 y 75 TJ) (un margen de error del 20%), mientras que la bomba de Nagasaki, " Fat Man ", tenía entre 18 y 23 kilotones de TNT (75 y 96 TJ) (un margen de error del 10%).
Estos cambios aparentemente pequeños en los valores pueden ser importantes cuando se intenta utilizar los datos de estos bombardeos como reflejo de cómo se comportarían otras bombas en combate, y también pueden dar lugar a diferentes evaluaciones de a cuántas "bombas de Hiroshima" equivalen otras armas (por ejemplo, la bomba de hidrógeno Ivy Mike equivalía a 867 o 578 armas de Hiroshima -una diferencia retóricamente bastante sustancial- dependiendo de si se utiliza la cifra alta o baja para el cálculo).
Otros rendimientos disputados incluyen la masiva Bomba del Zar , cuyo rendimiento fue afirmado entre "solamente" 50 megatoneladas de TNT (210 PJ) o un máximo de 57 megatoneladas de TNT (240 PJ) por diferentes figuras políticas, ya sea como una forma de exagerar el poder de la bomba o como un intento de socavarlo.
El radio máximo de la bola de fuego que se muestra en la computadora es un promedio entre el de las explosiones en el aire y en la superficie. Por lo tanto, el radio de la bola de fuego para una explosión en la superficie es un 13 por ciento mayor que el indicado y, para una explosión en el aire, un 13 por ciento menor.
Aproximadamente
el 82%
de la energía de fisión se libera como energía cinética de los dos grandes fragmentos de fisión. Estos fragmentos, al ser
partículas masivas y altamente cargadas
, interactúan fácilmente con la materia. Transfieren su energía rápidamente a los materiales de armas circundantes, que se calientan rápidamente.