Plasmónica
Uso de plasmones para transmisión de datos en circuitos
Un diseño de guía de ondas plasmónicas para facilitar la refracción negativa en el espectro visible

La plasmónica o nanoplasmónica [1] se refiere a la generación, detección y manipulación de señales en frecuencias ópticas a lo largo de interfaces metal-dieléctricas en la escala nanométrica. [2] Inspirada en la fotónica , la plasmónica sigue la tendencia de miniaturizar dispositivos ópticos (ver también nanofotónica ) y encuentra aplicaciones en detección, microscopía, comunicaciones ópticas y biofotónica. [3] [4]

Principios

La plasmónica utiliza típicamente polaritones plasmónicos de superficie (SPPs) , [2] que son oscilaciones electrónicas coherentes que viajan junto con una onda electromagnética a lo largo de la interfaz entre un dieléctrico (por ejemplo, vidrio, aire) y un metal (por ejemplo, plata, oro). Los modos SPP están fuertemente confinados a su interfaz de soporte, dando lugar a fuertes interacciones luz-materia. En particular, el gas de electrones en el metal oscila con la onda electromagnética. Debido a que los electrones en movimiento están dispersos, las pérdidas óhmicas en las señales plasmónicas son generalmente grandes, lo que limita las distancias de transferencia de señal al rango subcentimétrico, [5] a menos que se utilicen redes de guía de luz optoplasmónicas híbridas, [6] [7] [8] o amplificación de ganancia de plasmón [9] . Además de los SPP, los modos plasmónicos de superficie localizados soportados por nanopartículas metálicas se denominan modos plasmónicos. Ambos modos se caracterizan por grandes valores de momento, que permiten una fuerte mejora resonante de la densidad local de los estados de fotones, [10] y pueden utilizarse para mejorar los efectos ópticos débiles de los dispositivos optoelectrónicos. [4]

Motivación y retos actuales

Actualmente se está realizando un esfuerzo para integrar la plasmónica con circuitos eléctricos , o en un circuito eléctrico análogo, para combinar la eficiencia de tamaño de la electrónica con la capacidad de datos de los circuitos integrados fotónicos (PIC) . [11] Si bien las longitudes de compuerta de los nodos CMOS utilizados para circuitos eléctricos están disminuyendo cada vez más, el tamaño de los PIC convencionales está limitado por la difracción , lo que constituye una barrera para una mayor integración. La plasmónica podría salvar este desajuste de tamaño entre los componentes electrónicos y fotónicos. Al mismo tiempo, la fotónica y la plasmónica pueden complementarse entre sí, ya que, en las condiciones adecuadas, las señales ópticas pueden convertirse en SPP y viceversa.

Uno de los mayores problemas para hacer de los circuitos plasmónicos una realidad factible es la corta longitud de propagación de los plasmones de superficie. Normalmente, los plasmones de superficie recorren distancias solo en la escala de milímetros antes de que la amortiguación disminuya la señal. [12] Esto se debe en gran medida a las pérdidas óhmicas, que se vuelven cada vez más importantes cuanto más penetra el campo eléctrico en el metal. Los investigadores están intentando reducir las pérdidas en la propagación de plasmones de superficie examinando una variedad de materiales, geometrías, la frecuencia y sus respectivas propiedades. [13] Los nuevos materiales plasmónicos prometedores de baja pérdida incluyen óxidos y nitruros metálicos [14] así como grafeno . [15] La clave para una mayor libertad de diseño son las técnicas de fabricación mejoradas que pueden contribuir aún más a reducir las pérdidas mediante la reducción de la rugosidad de la superficie.

Otra barrera previsible que los circuitos plasmónicos tendrán que superar es el calor; el calor en un circuito plasmónico puede o no superar el calor generado por circuitos electrónicos complejos. [12] Recientemente se ha propuesto reducir el calentamiento en redes plasmónicas diseñándolas para soportar vórtices ópticos atrapados, que hacen circular el flujo de energía de la luz a través de los espacios entre partículas, reduciendo así la absorción y el calentamiento óhmico, [16] [17] [18] Además del calor, también es difícil cambiar la dirección de una señal plasmónica en un circuito sin reducir significativamente su amplitud y longitud de propagación. [11] Una solución inteligente al problema de doblar la dirección de propagación es el uso de espejos de Bragg para inclinar la señal en una dirección particular, o incluso para funcionar como divisores de la señal. [19] Finalmente, las aplicaciones emergentes de la plasmónica para la manipulación de la emisión térmica [20] y la grabación magnética asistida por calor [21] aprovechan las pérdidas óhmicas en los metales para obtener dispositivos con nuevas funcionalidades mejoradas.

Guiado de ondas

La distribución del campo en una guía de ondas plasmónica híbrida

Los diseños óptimos de guías de onda plasmónicas buscan maximizar tanto la longitud de confinamiento como la de propagación de los plasmones de superficie dentro de un circuito plasmónico. Los polaritones de plasmones de superficie se caracterizan por un vector de onda complejo , con componentes paralelos y perpendiculares a la interfaz metal-dieléctrico. La parte imaginaria del componente del vector de onda es inversamente proporcional a la longitud de propagación del SPP, mientras que su parte real define el confinamiento del SPP. [22] Las características de dispersión del SPP dependen de las constantes dieléctricas de los materiales que componen la guía de onda. La longitud de propagación y el confinamiento de la onda del polaritón del plasmón de superficie están inversamente relacionados. Por lo tanto, un confinamiento más fuerte del modo generalmente da como resultado longitudes de propagación más cortas. La construcción de un circuito de plasmón de superficie práctico y utilizable depende en gran medida de un compromiso entre la propagación y el confinamiento. Maximizar tanto el confinamiento como la longitud de propagación ayuda a mitigar los inconvenientes de elegir la longitud de propagación sobre el confinamiento y viceversa. Se han creado múltiples tipos de guías de onda en la búsqueda de un circuito plasmónico con un fuerte confinamiento y una longitud de propagación suficiente. Algunos de los tipos más comunes incluyen aislante-metal-aislante (IMI), [23] metal-aislante-metal (MIM), [24] polaritón plasmónico de superficie con carga dieléctrica (DLSPP), [25] [26] polaritón plasmónico de brecha (GPP), [27] polaritón plasmónico de canal (CPP), [28] polaritón plasmónico de superficie en cuña (cuña), [29] y redes y guías de onda optoplasmónicas híbridas. [30] [31] Las pérdidas de disipación que acompañan a la propagación SPP en metales se pueden mitigar mediante la amplificación de ganancia o combinándolas en redes híbridas con elementos fotónicos como fibras y guías de onda con resonador acoplado. [30] [31] Este diseño puede dar como resultado la guía de onda plasmónica híbrida mencionada anteriormente, que exhibe un modo de sublongitud de onda en una escala de una décima parte del límite de difracción de la luz, junto con una longitud de propagación aceptable. [32] [33] [34] [35]

Enganche

Los puertos de entrada y salida de un circuito plasmónico recibirán y enviarán señales ópticas, respectivamente. Para ello, es necesario acoplar y desacoplar la señal óptica al plasmón de superficie. [36] La relación de dispersión para el plasmón de superficie se encuentra completamente por debajo de la relación de dispersión para la luz, lo que significa que para que se produzca el acoplamiento, el acoplador de entrada debe proporcionar un momento adicional para lograr la conservación del momento entre la luz entrante y las ondas de polaritón del plasmón de superficie lanzadas en el circuito plasmónico. [11] Hay varias soluciones para esto, incluido el uso de prismas dieléctricos, rejillas o elementos de dispersión localizados en la superficie del metal para ayudar a inducir el acoplamiento al hacer coincidir los momentos de la luz incidente y los plasmones de superficie. [37] Después de que se haya creado un plasmón de superficie y se haya enviado a un destino, se puede convertir en una señal eléctrica. Esto se puede lograr utilizando un fotodetector en el plano del metal o desacoplando el plasmón de superficie en luz que se propague libremente y que luego se pueda convertir en una señal eléctrica. [11] Alternativamente, la señal puede ser acoplada hacia un modo de propagación de una fibra óptica o guía de ondas.

Dispositivos activos

El progreso logrado en plasmones de superficie durante los últimos 50 años ha llevado al desarrollo de varios tipos de dispositivos, tanto activos como pasivos. Algunas de las áreas más destacadas de dispositivos activos son ópticos, termoópticos y electroópticos. Los dispositivos totalmente ópticos han demostrado la capacidad de convertirse en una fuente viable para el procesamiento de información, la comunicación y el almacenamiento de datos cuando se utilizan como moduladores. En un caso, se demostró la interacción de dos haces de luz de diferentes longitudes de onda al convertirlos en plasmones de superficie copropagantes a través de puntos cuánticos de seleniuro de cadmio . [38] Los dispositivos electroópticos también han combinado aspectos de dispositivos ópticos y eléctricos en forma de modulador. Específicamente, se han diseñado moduladores electroópticos utilizando rejillas metálicas resonantes acopladas evanescentemente y nanocables que se basan en plasmones de superficie de largo alcance (LRSP). [39] Asimismo, los dispositivos termo-ópticos, que contienen un material dieléctrico cuyo índice de refracción cambia con la variación de temperatura, también se han utilizado como moduladores interferométricos de señales SPP además de conmutadores acopladores direccionales. Se ha demostrado que algunos dispositivos termo-ópticos utilizan la guía de ondas LRSP a lo largo de franjas de oro que están incrustadas en un polímero y calentadas por señales eléctricas como un medio para la modulación y los conmutadores acopladores direccionales. [40] Otro campo potencial radica en el uso de espaciadores en áreas como la litografía a nanoescala, el sondeo y la microscopía. [41]

Dispositivos pasivos

Aunque los componentes activos juegan un papel importante en el uso de circuitos plasmónicos, los circuitos pasivos son igualmente integrales y, sorprendentemente, no son triviales de hacer. Muchos elementos pasivos como prismas , lentes y divisores de haz se pueden implementar en un circuito plasmónico, sin embargo, la fabricación a escala nanométrica ha demostrado ser difícil y tiene efectos adversos. Pueden ocurrir pérdidas significativas debido al desacoplamiento en situaciones en las que se utiliza un elemento refractivo con un índice de refracción diferente. Sin embargo, se han tomado algunas medidas para minimizar las pérdidas y maximizar la compacidad de los componentes fotónicos. Una de esas medidas se basa en el uso de reflectores Bragg , o espejos compuestos de una sucesión de planos para dirigir un haz de plasmón de superficie. Cuando se optimizan, los reflectores Bragg pueden reflejar casi el 100% de la potencia entrante. [11] Otro método utilizado para crear componentes fotónicos compactos se basa en guías de onda CPP, ya que han mostrado un fuerte confinamiento con pérdidas aceptables de menos de 3 dB dentro de las longitudes de onda de telecomunicaciones. [42] Maximizar la pérdida y la compacidad con respecto al uso de dispositivos pasivos, así como de dispositivos activos, crea más potencial para el uso de circuitos plasmónicos.

Véase también

Referencias

  1. ^ Novotny, Lukas; Hecht, Bert (2012). Principios de la nanoóptica . Norwood: Cambridge University Press . ISBN 9780511794193.
  2. ^ ab Maier, SA; Brongersma, ML; Kik, PG; Meltzer, S.; Requicha, AAG; Atwater, HA (2001). "Plasmónica: una ruta hacia dispositivos ópticos a escala nanométrica". Materiales avanzados . 13 (19): 1501–1505. doi :10.1002/1521-4095(200110)13:19<1501::AID-ADMA1501>3.0.CO;2-Z.
  3. ^ Gramotnev, Dmitri K.; Bozhevolnyi, Sergey I. (2010). "Plasmónica más allá del límite de difracción". Nature Photonics . 4 (2): 83–91. Bibcode :2010NaPho...4...83G. doi :10.1038/nphoton.2009.282.
  4. ^ ab Marques Lameirinhas, Ricardo A.; N Torres, João Paulo; Bautista, Antonio; Marqués Martins, María João. "Un nuevo método para analizar el papel de los polaritones de plasmón superficial en las interfaces dieléctrico-metal". Revista de fotónica IEEE . doi : 10.1109/JPHOT.2022.3181967 .
  5. ^ Barnes, William L (21 de marzo de 2006). "Escalas de longitud de plasmón-polaritón de superficie: una ruta hacia la óptica de sublongitud de onda". Journal of Optics A . 8 (4): S87–S93. doi :10.1088/1464-4258/8/4/s06.
  6. ^ Boriskina, SV; Reinhard, BM (7 de febrero de 2011). "Superlentes configurables espectral y espacialmente para nanocircuitos optoplasmónicos". Actas de la Academia Nacional de Ciencias . 108 (8): 3147–3151. arXiv : 1110.6822 . Bibcode :2011PNAS..108.3147B. doi : 10.1073/pnas.1016181108 . PMC 3044402 . PMID  21300898. 
  7. ^ Ahn, Wonmi; Hong, Yan; Boriskina, Svetlana V.; Reinhard, Björn M. (25 de abril de 2013). "Demostración de transferencia eficiente de fotones en chip en redes optoplasmónicas autoensambladas". ACS Nano . 7 (5): 4470–4478. doi :10.1021/nn401062b. PMID  23600526.
  8. ^ Santiago-Cordoba, Miguel A.; Boriskina, Svetlana V.; Vollmer, Frank; Demirel, Melik C. (15 de agosto de 2011). "Detección de proteínas basada en nanopartículas mediante desplazamiento óptico de una microcavidad resonante". Applied Physics Letters . 99 (7): 073701. arXiv : 1108.2337 . Código Bibliográfico :2011ApPhL..99g3701S. doi :10.1063/1.3599706. S2CID  54703911.
  9. ^ Grandidier, Jonathan; des Francs, Gérard Colas; Massenot, Sébastien; Bouhelier, Alexandre; Markey, Laurent; Weeber, Jean-Claude; Finot, Christophe; Dereux, Alain (12 de agosto de 2009). "Propagación asistida por ganancia en una guía de ondas plasmónica en longitud de onda de telecomunicaciones". Nano Letras . 9 (8): 2935–2939. Código Bib : 2009NanoL...9.2935G. doi :10.1021/nl901314u. PMID  19719111.
  10. ^ SV Boriskina, H. Ghasemi y G. Chen, Materials Today, vol. 16, págs. 379-390, 2013
  11. ^ abcde Ebbesen, Thomas W.; Genet, Cyriaque; Bozhevolnyi, Sergey I. (2008). "Circuitos de plasmones superficiales". Physics Today . 61 (5): 44–50. Bibcode :2008PhT....61e..44E. doi :10.1063/1.2930735.
  12. ^ ab Brongersma, Mark. "¿Son los circuitos plasmónicos la onda del futuro?", Stanford School of Engineering. Np, nd Web. 26 de noviembre de 2014. <http://engineering.stanford.edu/research-profile/mark-brongersma-mse>.
  13. ^ Ozbay, E. (13 de enero de 2006). "Plasmónica: fusión de fotónica y electrónica en dimensiones nanométricas". Science . 311 (5758): 189–193. Bibcode :2006Sci...311..189O. doi :10.1126/science.1114849. hdl : 11693/38263 . PMID  16410515. S2CID  2107839.
  14. ^ Naik, Gururaj V.; Kim, Jongbum; Boltasseva, Alexandra (6 de septiembre de 2011). "Óxidos y nitruros como materiales plasmónicos alternativos en el rango óptico [Invitado]". Optical Materials Express . 1 (6): 1090–1099. arXiv : 1108.0993 . Código Bibliográfico :2011OMExp...1.1090N. doi :10.1364/ome.1.001090. S2CID  13870978.
  15. ^ Vakil, A.; Engheta, N. (9 de junio de 2011). "Óptica de transformación usando grafeno". Science . 332 (6035): 1291–1294. Bibcode :2011Sci...332.1291V. doi :10.1126/science.1202691. PMID  21659598. S2CID  29589317.
  16. ^ Boriskina, Svetlana V.; Reinhard, Björn M. (2012). "Moldeo del flujo de luz en la nanoescala: desde nanoengranajes de vórtice hasta maquinaria plasmónica operada por fase". Nanoescala . 4 (1): 76–90. doi :10.1039/c1nr11406a. PMC 3339274 . PMID  22127488. 
  17. ^ Ahn, Wonmi; Boriskina, Svetlana V.; Hong, Yan; Reinhard, Björn M. (21 de diciembre de 2011). "Mejora del campo electromagnético y modelado del espectro a través de vórtices ópticos integrados plasmónicamente". Nano Letters . 12 (1): 219–227. doi :10.1021/nl203365y. PMC 3383062 . PMID  22171957. 
  18. ^ SV Boriskina "Plasmónica con un giro: domesticando tornados ópticos en la nanoescala", capítulo 12 en: Plasmónica: teoría y aplicaciones (TV Shahbazyan y MI Stockman Eds.) Springer 2013
  19. ^ Veronis, Georgios; Fan, Shanhui (26 de septiembre de 2005). "Curvas y divisores en guías de onda plasmónicas de sublongitud de onda metal-dieléctrico-metal". Applied Physics Letters . 87 (13): 131102. Bibcode :2005ApPhL..87m1102V. doi :10.1063/1.2056594.
  20. ^ Boriskina, Svetlana; Tong, Jonathan; Huang, Yi; Zhou, Jiawei; Chiloyan, Vazrik; Chen, Gang (18 de junio de 2015). "Mejora y capacidad de ajuste de la transferencia de calor radiativo de campo cercano mediada por polaritones de plasmón de superficie en películas plasmónicas delgadas". Photonics . 2 (2): 659–683. arXiv : 1604.08130 . Bibcode :2015Photo...2..659B. doi : 10.3390/photonics2020659 .
  21. ^ Challener, WA; Peng, Chubing; Itagi, AV; Karns, D.; Peng, Wei; et al. (22 de marzo de 2009). "Grabación magnética asistida por calor mediante un transductor de campo cercano con transferencia de energía óptica eficiente". Nature Photonics . 3 (4): 220–224. Bibcode :2009NaPho...3..220C. doi :10.1038/nphoton.2009.26.
  22. ^ Sorger, Volker J.; Oulton, Rupert F.; Ma, Ren-Min; Zhang, Xiang (2012). "Hacia circuitos plasmónicos integrados". Boletín MRS . 37 (8): 728–738. doi :10.1557/mrs.2012.170. S2CID  15391453.
  23. ^ Verhagen, Ewold; Spasenović, Marko; Polman, Albert; Kuipers, L. (Kobus) (19 de mayo de 2009). "Excitación de plasmones con nanocables mediante transformación de modo adiabático". Physical Review Letters . 102 (20): 203904. Bibcode :2009PhRvL.102t3904V. doi :10.1103/physrevlett.102.203904. PMID  19519030.
  24. ^ Dionne, JA; Lezec, HJ; Atwater, Harry A. (2006). "Transporte de fotones altamente confinado en guías de onda de ranura metálicas de sublongitud de onda". Nano Letters . 6 (9): 1928–1932. Bibcode :2006NanoL...6.1928D. doi :10.1021/nl0610477. PMID  16968003.
  25. ^ Steinberger, B.; Hohenau, A.; Ditlbacher, H.; Stepanov, AL; Drezet, A.; Aussenegg, FR; Leitner, A.; Krenn, JR (27 de febrero de 2006). "Franjas dieléctricas en oro como guías de ondas de plasmones superficiales". Applied Physics Letters . 88 (9): 094104. Bibcode :2006ApPhL..88i4104S. doi :10.1063/1.2180448.
  26. ^ Krasavin, Alexey V.; Zayats, Anatoly V. (19 de mayo de 2010). "Guías de onda plasmónicas basadas en silicio". Optics Express . 18 (11): 11791–9. Bibcode :2010OExpr..1811791K. doi : 10.1364/oe.18.011791 . PMID  20589040.
  27. ^ Jung, K.-Y.; Teixeira, FL; Reano, RM (2009). "Guías de onda coplanares de plasmones superficiales: características de modo y pérdidas de conversión de modo". IEEE Photonics Technology Letters . 21 (10): 630–632. Bibcode :2009IPTL...21..630J. doi :10.1109/lpt.2009.2015578. S2CID  6788393.
  28. ^ Bozhevolnyi, Sergey I.; Volkov, Valentyn S.; Devaux, Eloïse; Laluet, Jean-Yves; Ebbesen, Thomas W. (2006). "Componentes de guía de onda de sublongitud de onda de plasmón de canal que incluyen interferómetros y resonadores de anillo". Nature . 440 (7083): 508–511. Bibcode :2006Natur.440..508B. doi : 10.1038/nature04594 . PMID  16554814.
  29. ^ Pile, DFP; Ogawa, T.; Gramotnev, DK; Okamoto, T.; Haraguchi, M.; Fukui, M.; Matsuo, S. (8 de agosto de 2005). "Investigación teórica y experimental de plasmones fuertemente localizados en cuñas metálicas triangulares para guía de ondas de sublongitud de onda". Applied Physics Letters . 87 (6): 061106. Bibcode :2005ApPhL..87f1106P. doi :10.1063/1.1991990.
  30. ^ ab Boriskina, SV; Reinhard, BM (7 de febrero de 2011). "Superlentes configurables espectral y espacialmente para nanocircuitos optoplasmónicos". Actas de la Academia Nacional de Ciencias . 108 (8): 3147–3151. arXiv : 1110.6822 . Bibcode :2011PNAS..108.3147B. doi : 10.1073/pnas.1016181108 . PMC 3044402 . PMID  21300898. 
  31. ^ ab Ahn, Wonmi; Hong, Yan; Boriskina, Svetlana V.; Reinhard, Björn M. (25 de abril de 2013). "Demostración de transferencia eficiente de fotones en chip en redes optoplasmónicas autoensambladas". ACS Nano . 7 (5): 4470–4478. doi :10.1021/nn401062b. PMID  23600526.
  32. ^ MZ Alam, J. Meier, JS Aitchison y M. Mojahedi, "Propagación supermodal en un medio de bajo índice", ID de artículo: JThD112, CLEO/QELS 2007.
  33. ^ Sorger, Volker J.; Ye, Ziliang; Oulton, Rupert F.; Wang, Yuan; Bartal, Guy; Yin, Xiaobo; Zhang, Xiang (31 de mayo de 2011). "Demostración experimental de guía de ondas ópticas de baja pérdida en escalas profundas de sublongitud de onda". Nature Communications . 2 (1): 331. Bibcode :2011NatCo...2..331S. doi : 10.1038/ncomms1315 .
  34. ^ Oulton, RF; Sorger, VJ; Genov, DA; Pile, DFP; Zhang, X. (11 de julio de 2008). "Una guía de onda plasmónica híbrida para confinamiento de sublongitud de onda y propagación de largo alcance". Nature Photonics . 2 (8): 496–500. Bibcode :2008NaPho...2.....O. doi : 10.1038/nphoton.2008.131 . hdl : 10044/1/19117 .
  35. ^ Alam, Muhammad Z.; Aitchison, J. Stewart; Mojahedi, Mo (19 de febrero de 2014). "Un matrimonio de conveniencia: hibridación de los modos de guía de onda dieléctrica y plasmón de superficie". Laser & Photonics Reviews . 8 (3): 394–408. Bibcode :2014LPRv....8..394A. doi :10.1002/lpor.201300168. S2CID  54036931.
  36. ^ Krenn, JR; Weeber, J.-C. (15 de abril de 2004). Richards, David; Zayats, Anatoly (eds.). "Polaritones de plasmones superficiales en tiras y cables de metal". Philosophical Transactions of the Royal Society of London. Serie A: Ciencias matemáticas, físicas y de ingeniería . 362 (1817): 739–756. doi :10.1098/rsta.2003.1344. PMID  15306491. S2CID  6870662.
  37. ^ González, MU; Weeber, J.-C.; Baudrion, A.-L.; Dereux, A.; Stepanov, AL; Krenn, JR; Devaux, E.; Ebbesen, TW (13 de abril de 2006). "Diseño, caracterización de campo cercano y modelado de espejos Bragg de plasmón de superficie de 45°". Physical Review B . 73 (15): 155416. Bibcode :2006PhRvB..73o5416G. doi :10.1103/physrevb.73.155416.
  38. ^ Pacifici, Domenico; Lezec, Henri J.; Atwater, Harry A. (2007). "Modulación totalmente óptica mediante excitación plasmónica de puntos cuánticos de CdSe". Nature Photonics . 1 (7): 402–406. Bibcode :2007NaPho...1..402P. doi :10.1038/nphoton.2007.95.
  39. ^ Wu, Zhi; Nelson, Robert L.; Haus, Joseph W.; Zhan, Qiwen (5 de marzo de 2008). "Diseño de modulador electroóptico plasmónico utilizando una rejilla metálica resonante". Optics Letters . 33 (6): 551–3. Bibcode :2008OptL...33..551W. doi :10.1364/ol.33.000551. PMID  18347706.
  40. ^ Nikolajsen, Thomas; Leosson, Kristjan; Bozhevolnyi, Sergey I. (13 de diciembre de 2004). "Moduladores y conmutadores basados ​​en polaritones de plasmón de superficie que funcionan en longitudes de onda de telecomunicaciones". Applied Physics Letters . 85 (24): 5833–5835. Bibcode :2004ApPhL..85.5833N. doi :10.1063/1.1835997.
  41. ^ Stockman, Mark I. (2008). "Explicación de los spasers". Nature Photonics . 2 (6): 327–329. Código Bibliográfico :2008NaPho...2..327S. doi :10.1038/nphoton.2008.85.
  42. ^ Volkov, Valentyn S.; Bozhevolnyi, Sergey I.; Devaux, Eloïse; Ebbesen, Thomas W. (2006). "Curvas graduales compactas para polaritones de plasmón de canal". Optics Express . 14 (10): 4494–503. Bibcode :2006OExpr..14.4494V. doi : 10.1364/oe.14.004494 . PMID  19516603.
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