Microscopía de sonda de barrido
Rama de la microscopía
Parte de una serie de artículos sobre
Nanotecnología
Impacto y aplicaciones
Nanomateriales
Autoensamblaje molecular
Nanoelectrónica
Nanometrología
Nanotecnología molecular

La microscopía de sonda de barrido ( SPM ) es una rama de la microscopía que forma imágenes de superficies utilizando una sonda física que escanea la muestra. SPM se fundó en 1981, con la invención del microscopio de efecto túnel de barrido , un instrumento para obtener imágenes de superficies a nivel atómico. El primer experimento exitoso de microscopio de efecto túnel de barrido fue realizado por Gerd Binnig y Heinrich Rohrer . La clave de su éxito fue utilizar un bucle de retroalimentación para regular la distancia entre la muestra y la sonda. [1]

Muchos microscopios de sonda de barrido pueden obtener imágenes de varias interacciones simultáneamente. La forma de utilizar estas interacciones para obtener una imagen se denomina generalmente modo.

La resolución varía un poco de una técnica a otra, pero algunas técnicas de sonda alcanzan una resolución atómica bastante impresionante. [ cita requerida ] Esto se debe en gran medida a que los actuadores piezoeléctricos pueden ejecutar movimientos con una precisión y exactitud a nivel atómico o mejor con órdenes electrónicas. Esta familia de técnicas puede denominarse "técnicas piezoeléctricas". El otro denominador común es que los datos se obtienen normalmente como una cuadrícula bidimensional de puntos de datos, visualizados en falso color como una imagen de computadora.

Tipos establecidos

Formación de imágenes

Para formar imágenes, los microscopios de sonda de barrido escanean la superficie con la punta. En puntos discretos del barrido se registra un valor (que depende del tipo de microscopio de sonda de barrido y del modo de funcionamiento, véase más abajo). Estos valores registrados se muestran como un mapa de calor para producir las imágenes finales del microscopio de sonda de barrido, normalmente utilizando una escala de color en blanco y negro o naranja.

Modo de interacción constante

En el modo de interacción constante (a menudo denominado "en retroalimentación"), se utiliza un bucle de retroalimentación para mover físicamente la sonda más cerca o más lejos de la superficie (en el eje z ) en estudio para mantener una interacción constante. Esta interacción depende del tipo de SPM, para la microscopía de efecto túnel de barrido, la interacción es la corriente de túnel, para el modo de contacto AFM o MFM es la deflexión del voladizo , etc. El tipo de bucle de retroalimentación utilizado suele ser un bucle PI, que es un bucle PID donde la ganancia diferencial se ha establecido en cero (ya que amplifica el ruido). La posición z de la punta (el plano de escaneo es el plano xy ) se registra periódicamente y se muestra como un mapa de calor. Esto normalmente se conoce como imagen topográfica.

En este modo, también se toma una segunda imagen, conocida como "señal de error" o "imagen de error", que es un mapa de calor de la interacción que se retroalimentó. En condiciones de funcionamiento perfecto, esta imagen sería un espacio en blanco con un valor constante que se estableció en el bucle de retroalimentación. En condiciones de funcionamiento real, la imagen muestra ruido y, a menudo, alguna indicación de la estructura de la superficie. El usuario puede utilizar esta imagen para editar las ganancias de retroalimentación para minimizar las características en la señal de error.

Si las ganancias se configuran incorrectamente, pueden producirse muchos artefactos en las imágenes. Si las ganancias son demasiado bajas, las características pueden aparecer borrosas. Si las ganancias son demasiado altas, la retroalimentación puede volverse inestable y oscilar, lo que produce características rayadas en las imágenes que no son físicas.

Modo de altura constante

En el modo de altura constante, la sonda no se mueve en el eje z durante el escaneo de trama. En su lugar, se registra el valor de la interacción en estudio (es decir, la corriente de túnel para STM o la amplitud de oscilación del voladizo para AFM sin contacto con modulación de amplitud). Esta información registrada se muestra como un mapa de calor y, por lo general, se la denomina imagen de altura constante.

La obtención de imágenes a altura constante es mucho más difícil que la obtención de imágenes con interacción constante, ya que es mucho más probable que la sonda choque contra la superficie de la muestra. [ cita requerida ] Por lo general, antes de realizar la obtención de imágenes a altura constante, se deben obtener imágenes en modo de interacción constante para comprobar que la superficie no tenga grandes contaminantes en la región de obtención de imágenes, para medir y corregir la inclinación de la muestra y (especialmente en el caso de exploraciones lentas) para medir y corregir la deriva térmica de la muestra. El deslizamiento piezoeléctrico también puede ser un problema, por lo que el microscopio a menudo necesita tiempo para asentarse después de grandes movimientos antes de poder realizar la obtención de imágenes a altura constante.

La obtención de imágenes de altura constante puede resultar ventajosa para eliminar la posibilidad de artefactos de retroalimentación. [ cita requerida ]

Puntas de sonda

La naturaleza de la punta de una sonda SPM depende completamente del tipo de SPM que se utilice. La combinación de la forma de la punta y la topografía de la muestra conforman una imagen SPM. [37] [ cita requerida ] Sin embargo, ciertas características son comunes a todos, o al menos a la mayoría, de los SPM. [ cita requerida ]

Lo más importante es que la sonda debe tener un ápice muy afilado. [ cita requerida ] El ápice de la sonda define la resolución del microscopio: cuanto más nítida sea la sonda, mejor será la resolución. Para obtener imágenes con resolución atómica, la sonda debe terminar en un solo átomo. [ cita requerida ]

Para muchos SPM basados ​​en voladizo (por ejemplo, AFM y MFM ), todo el voladizo y la sonda integrada se fabrican mediante [grabado] ácido, [38] generalmente de nitruro de silicio. Las sondas conductoras, necesarias para STM y SCM, entre otros, generalmente se construyen a partir de alambre de platino/iridio para operaciones ambientales, o tungsteno para operación UHV . Otros materiales como el oro a veces se utilizan ya sea por razones específicas de la muestra o si el SPM se va a combinar con otros experimentos como TERS . Las sondas de platino/iridio (y otras ambientales) normalmente se cortan utilizando cortadores de alambre afilados, el método óptimo es cortar la mayor parte del camino a través del alambre y luego tirar para romper el último del alambre, aumentando la probabilidad de una terminación de un solo átomo. Los alambres de tungsteno generalmente se graban electroquímicamente, después de esto normalmente se necesita quitar la capa de óxido una vez que la punta está en condiciones UHV.

No es raro que las sondas SPM (tanto las compradas como las "hechas en casa") no generen imágenes con la resolución deseada. Esto podría deberse a una punta demasiado roma o a que la sonda tenga más de un pico, lo que da como resultado una imagen duplicada o fantasma. En el caso de algunas sondas, es posible modificar in situ el ápice de la punta, lo que generalmente se hace golpeando la punta contra la superficie o aplicando un campo eléctrico grande. Esto último se logra aplicando un voltaje de polarización (del orden de 10 V) entre la punta y la muestra; como esta distancia suele ser de 1 a 3 angstroms , se genera un campo muy grande.

La fijación adicional de un punto cuántico al vértice de la punta de una sonda conductora permite obtener imágenes del potencial de superficie con microscopía de puntos cuánticos de barrido de alta resolución lateral .

Ventajas

La resolución de los microscopios no está limitada por la difracción , sino únicamente por el tamaño del volumen de interacción sonda-muestra (es decir, la función de dispersión de puntos ), que puede ser tan pequeño como unos pocos picómetros . Por lo tanto, la capacidad de medir pequeñas diferencias locales en la altura del objeto (como la de los pasos de 135 picómetros en silicio <100>) no tiene paralelo. Lateralmente, la interacción sonda-muestra se extiende únicamente a través del átomo o átomos de la punta involucrados en la interacción.

La interacción se puede utilizar para modificar la muestra y crear pequeñas estructuras ( litografía con sonda de barrido ).

A diferencia de los métodos de microscopio electrónico, las muestras no requieren un vacío parcial, sino que pueden observarse en el aire a temperatura y presión estándar o mientras están sumergidas en un recipiente de reacción líquida.

Desventajas

A veces es difícil determinar la forma detallada de la punta de escaneo. Su efecto sobre los datos resultantes es particularmente notable si la altura de la muestra varía mucho en distancias laterales de 10 nm o menos.

Las técnicas de escaneo suelen ser más lentas en la adquisición de imágenes, debido al proceso de escaneo. Como resultado, se están realizando esfuerzos para mejorar considerablemente la velocidad de escaneo. Como todas las técnicas de escaneo, la incorporación de información espacial en una secuencia temporal abre la puerta a incertidumbres en metrología, por ejemplo, en los espaciamientos laterales y los ángulos, que surgen debido a efectos del dominio del tiempo como la deriva de la muestra, la oscilación del bucle de retroalimentación y la vibración mecánica.

El tamaño máximo de la imagen suele ser más pequeño.

La microscopía de sonda de barrido a menudo no es útil para examinar interfaces sólido-sólido o líquido-líquido enterradas.

Microscopía de fotocorriente de barrido (SPCM)

La SPCM puede considerarse un miembro de la familia de la microscopía de sonda de barrido (SPM). La diferencia entre otras técnicas de SPM y la SPCM es que utiliza un haz láser enfocado como fuente de excitación local en lugar de una punta de sonda. [39]

La caracterización y el análisis del comportamiento óptico de los materiales con resolución espacial es muy importante en la industria optoelectrónica. Se trata, simplemente, de estudiar cómo varían las propiedades de un material a lo largo de su superficie o estructura. Las técnicas que permiten realizar mediciones optoelectrónicas con resolución espacial proporcionan información valiosa para mejorar el rendimiento óptico. La microscopía electrónica de barrido (SPCM) ha surgido como una técnica potente que puede investigar las propiedades optoelectrónicas con resolución espacial en nanoestructuras de semiconductores.

Principio

Escaneo láser del microscopio de fotocorriente de barrido

En SPCM, se utiliza un haz láser enfocado para excitar el material semiconductor y producir excitones (pares de electrohuecos). Estos excitones pasan por diferentes mecanismos y, si pueden alcanzar los electrodos cercanos antes de que se produzca la recombinación, se genera una fotocorriente. Esta fotocorriente depende de la posición, ya que escanea el dispositivo.

Análisis SPCM

Utilizando el mapa de fotocorriente dependiente de la posición, se puede analizar la dinámica importante de la fotocorriente.

SPCM proporciona información como la longitud característica, como la longitud de difusión minoritaria, la dinámica de recombinación, la concentración de dopaje, el campo eléctrico interno, etc.

Software de visualización y análisis

En todos los casos y a diferencia de los microscopios ópticos, para producir imágenes es necesario un software de renderización. Este software es producido e integrado por los fabricantes de los instrumentos, pero también está disponible como accesorio en grupos de trabajo o empresas especializadas. Los principales paquetes utilizados son freeware: Gwyddion , WSxM (desarrollado por Nanotec) y comerciales: SPIP (desarrollado por Image Metrology), FemtoScan Online (desarrollado por Advanced Technologies Center ), MountainsMap SPM (desarrollado por Digital Surf ), TopoStitch (desarrollado por Image Metrology).

Referencias

  1. ^ Salapaka SM, Salapaka MV (2008). "Microscopía de sonda de barrido". Revista IEEE Control Systems . 28 (2): 65–83. doi :10.1109/MCS.2007.914688. ISSN  0272-1708. S2CID  20484280.
  2. ^ Binnig G, Quate CF, Gerber C (marzo de 1986). "Microscopio de fuerza atómica". Physical Review Letters . 56 (9): 930–933. Código Bibliográfico :1986PhRvL..56..930B. doi : 10.1103/PhysRevLett.56.930 . PMID  10033323.
  3. ^ Zhang L, Sakai T, Sakuma N, Ono T, Nakayama K (1999). "Estudio de la conductividad nanoestructural y del potencial de superficie de películas de carbono de baja emisión de campo con microscopía de sonda de barrido conductiva". Applied Physics Letters . 75 (22): 3527–3529. Código Bibliográfico :1999ApPhL..75.3527Z. doi :10.1063/1.125377.
  4. ^ Weaver JM, Abraham DW (1991). "Potenciometría de microscopía de fuerza atómica de alta resolución". Journal of Vacuum Science and Technology B . 9 (3): 1559–1561. Código Bibliográfico :1991JVSTB...9.1559W. doi :10.1116/1.585423.
  5. ^ Nonnenmacher M, O'Boyle MP, Wickramasinghe HK (1991). "Microscopía de fuerza de sonda Kelvin". Applied Physics Letters . 58 (25): 2921–2923. Código Bibliográfico :1991ApPhL..58.2921N. doi :10.1063/1.105227.
  6. ^ Hartmann U (1988). "Microscopía de fuerza magnética: algunas observaciones desde el punto de vista micromagnético". Journal of Applied Physics . 64 (3): 1561–1564. Bibcode :1988JAP....64.1561H. doi :10.1063/1.341836.
  7. ^ Roelofs A, Böttger U, Waser R, Schlaphof F, Trogisch S, Eng LM (2000). "Diferenciación de la conmutación de 180° y 90° de dominios ferroeléctricos con microscopía de fuerza de respuesta piezorresistiva tridimensional". Applied Physics Letters . 77 (21): 3444–3446. Código Bibliográfico :2000ApPhL..77.3444R. doi :10.1063/1.1328049.
  8. ^ Matey JR, Blanc J (1985). "Microscopía de capacitancia de barrido". Revista de Física Aplicada . 57 (5): 1437–1444. Código Bibliográfico :1985JAP....57.1437M. doi :10.1063/1.334506.
  9. ^ Eriksson MA, Beck RG, Topinka M, Katine JA, Westervelt RM, Campman KL, et al. (29 de julio de 1996). "Caracterización de nanoestructuras semiconductoras mediante sonda de barrido criogénico". Applied Physics Letters . 69 (5): 671–673. Bibcode :1996ApPhL..69..671E. doi : 10.1063/1.117801 .
  10. ^ Wagner C, Green MF, Leinen P, Deilmann T, Krüger P, Rohlfing M, et al. (julio de 2015). "Microscopía cuántica de puntos de barrido". Physical Review Letters . 115 (2): 026101. arXiv : 1503.07738 . Código Bibliográfico :2015PhRvL.115b6101W. doi :10.1103/PhysRevLett.115.026101. PMID  26207484. S2CID  1720328.
  11. ^ Trenkler T, De Wolf P, Vandervorst W, Hellemans L (1998). "Nanopotenciometría: mediciones de potencial local en transistores de metal-óxido-semiconductor complementarios utilizando microscopía de fuerza atómica". Journal of Vacuum Science and Technology B . 16 (1): 367–372. Bibcode :1998JVSTB..16..367T. doi :10.1116/1.589812.
  12. ^ Fritz M, Radmacher M, Petersen N, Gaub HE (mayo de 1994). "Visualización e identificación de estructuras intracelulares mediante microscopía de modulación de fuerza y ​​degradación inducida por fármacos". La conferencia internacional de 1993 sobre microscopía de efecto túnel de barrido . La conferencia internacional de 1993 sobre microscopía de efecto túnel de barrido. Vol. 12. Pekín, China: AVS. págs. 1526–1529. Código Bibliográfico :1994JVSTB..12.1526F. doi : 10.1116/1.587278 . Archivado desde el original el 5 de marzo de 2016. Consultado el 5 de octubre de 2009 .
  13. ^ Luria J, Kutes Y, Moore A, Zhang L, Stach EA, Huey BD (26 de septiembre de 2016). "Transporte de carga en células solares de CdTe revelado por microscopía de fuerza atómica tomográfica conductiva". Nature Energy . 1 (11): 16150. Bibcode :2016NatEn...116150L. doi :10.1038/nenergy.2016.150. ISSN  2058-7546. OSTI  1361263. S2CID  138664678.
  14. ^ Steffes JJ, Ristau RA, Ramesh R, Huey BD (febrero de 2019). "Escalamiento del espesor de la ferroelectricidad en BiFeO3 mediante microscopía de fuerza atómica tomográfica". Actas de la Academia Nacional de Ciencias de los Estados Unidos de América . 116 (7): 2413–2418. Bibcode :2019PNAS..116.2413S. doi : 10.1073/pnas.1806074116 . PMC 6377454 . PMID  30683718. 
  15. ^ Song J, Zhou Y, Huey BD (febrero de 2021). "Correlaciones estructura-propiedad 3D de materiales electrónicos y energéticos mediante microscopía de fuerza atómica tomográfica". Applied Physics Letters . 118 (8). Código Bibliográfico :2021ApPhL.118h0501S. doi :10.1063/5.0040984. S2CID  233931111 . Consultado el 11 de marzo de 2024 .
  16. ^ Binnig G, Rohrer H, Gerber C, Weibel E (1982). "Tunneling through a controllable vacuum gap" (Efectos de un túnel a través de un vacío controlable). Applied Physics Letters . 40 (2): 178–180. Bibcode :1982ApPhL..40..178B. doi : 10.1063/1.92999 .
  17. ^ Kaiser WJ, Bell LD (abril de 1988). "Investigación directa de la estructura electrónica de la interfaz del subsuelo mediante microscopía de emisión de electrones balísticos". Physical Review Letters . 60 (14): 1406–1409. Bibcode :1988PhRvL..60.1406K. doi :10.1103/PhysRevLett.60.1406. PMID  10038030.
  18. ^ Higgins SR, Hamers RJ (marzo de 1996). "Morfología y procesos de disolución de minerales de sulfuro metálico observados con el microscopio de efecto túnel de barrido electroquímico". Journal of Vacuum Science and Technology B . 14 (2). AVS: 1360–1364. Bibcode :1996JVSTB..14.1360H. doi :10.1116/1.589098. Archivado desde el original el 5 de marzo de 2016 . Consultado el 5 de octubre de 2009 .
  19. ^ Chang AM, Hallen HD, Harriott L, Hess HF, Kao HL, Kwo J, et al. (1992). "Microscopía de sonda de barrido Hall". Letras de Física Aplicada . 61 (16): 1974-1976. Código bibliográfico : 1992ApPhL..61.1974C. doi :10.1063/1.108334. S2CID  121741603.
  20. ^ Wiesendanger R, Bode M (25 de julio de 2001). "Magnetismo a escala nanométrica y atómica estudiado mediante microscopía y espectroscopía de efecto túnel de barrido con polarización de espín". Comunicaciones de estado sólido . 119 (4–5): 341–355. Código Bibliográfico :2001SSCom.119..341W. doi :10.1016/S0038-1098(01)00103-X. ISSN  0038-1098.
  21. ^ Reddick RC, Warmack RJ, Ferrell TL (enero de 1989). "Nueva forma de microscopía óptica de barrido". Physical Review B . 39 (1): 767–770. Bibcode :1989PhRvB..39..767R. doi :10.1103/PhysRevB.39.767. PMID  9947227.
  22. ^ Vorlesungsskript Physikalische Elektronik und Messtechnik (en alemán)
  23. ^ Volker R, Freeland JF, Streiffer SK (2011). "Nuevas capacidades en la interfaz de los rayos X y la microscopía de efecto túnel". En Kalinin, Sergei V., Gruverman, Alexei (eds.). Microscopía de sonda de barrido de materiales funcionales: imágenes y espectroscopía a nanoescala (1.ª ed.). Nueva York: Springer. págs. 405–431. doi :10.1007/978-1-4419-7167-8_14. ISBN 978-1-4419-6567-7.
  24. ^ Hansma PK, Drake B, Marti O, Gould SA, Prater CB (febrero de 1989). "El microscopio de conductancia iónica de barrido". Science . 243 (4891): 641–643. Bibcode :1989Sci...243..641H. doi :10.1126/science.2464851. PMID  2464851.
  25. ^ Meister A, Gabi M, Behr P, Studer P, Vörös J, Niedermann P, et al. (junio de 2009). "FluidFM: combinación de microscopía de fuerza atómica y nanofluídica en un sistema universal de suministro de líquido para aplicaciones de células individuales y más allá". Nano Letters . 9 (6): 2501–2507. Bibcode :2009NanoL...9.2501M. doi :10.1021/nl901384x. PMID  19453133.
  26. ^ Sidles JA, Garbini JL, Bruland KJ, Rugar D, Züger O, Hoen S, et al. (1995). "Microscopía de fuerza por resonancia magnética". Reseñas de Física Moderna . 67 (1): 249–265. Código Bibliográfico :1995RvMP...67..249S. doi :10.1103/RevModPhys.67.249.
  27. ^ Betzig E, Trautman JK, Harris TD, Weiner JS, Kostelak RL (marzo de 1991). "Rompiendo la barrera de la difracción: microscopía óptica a escala nanométrica". Science . 251 (5000): 1468–1470. Bibcode :1991Sci...251.1468B. doi :10.1126/science.251.5000.1468. PMID  17779440. S2CID  6906302.
  28. ^ Huth F, Govyadinov A, Amarie S, Nuansing W, Keilmann F, Hillenbrand R (agosto de 2012). "Espectroscopia de absorción nano-FTIR de huellas moleculares a una resolución espacial de 20 nm". Nano Letters . 12 (8): 3973–3978. Bibcode :2012NanoL..12.3973H. doi :10.1021/nl301159v. PMID  22703339.
  29. ^ De Wolf P, Snauwaert J, Clarysse T, Vandervorst W, Hellemans L (1995). "Caracterización de un punto de contacto sobre silicio utilizando mediciones de resistencia con soporte de microscopía de fuerza". Applied Physics Letters . 66 (12): 1530–1532. Código Bibliográfico :1995ApPhL..66.1530D. doi :10.1063/1.113636.
  30. ^ Xu JB, Lauger L, Dransfeld K, Wilson IH (1994). "Sensores térmicos para la investigación de la transferencia de calor en microscopía de sonda de barrido". Review of Scientific Instruments . 65 (7): 2262–2266. Bibcode :1994RScI...65.2262X. doi :10.1063/1.1145225.
  31. ^ Yoo MJ, Fulton TA, Hess HF, Willett RL, Dunkleberger LN, Chichester RJ, et al. (abril de 1997). "Microscopía de transistores de un solo electrón de barrido: obtención de imágenes de cargas individuales". Science . 276 (5312): 579–582. doi :10.1126/science.276.5312.579. PMID  9110974.
  32. ^ Nasr Esfahani E, Eshghinejad A, Ou Y, Zhao J, Adler S, Li J (noviembre de 2017). "Microscopía termoiónica de barrido: sondeo de la electroquímica a nanoescala mediante oscilación inducida por estrés térmico". Microscopy Today . 25 (6): 12–19. arXiv : 1703.06184 . doi :10.1017/s1551929517001043. ISSN  1551-9295. S2CID  119463679.
  33. ^ Eshghinejad A, Nasr Esfahani E, Wang P, Xie S, Geary TC, Adler SB, et al. (28 de mayo de 2016). "Microscopía termoiónica de barrido para sondear la electroquímica local a escala nanométrica". Journal of Applied Physics . 119 (20): 205110. Bibcode :2016JAP...119t5110E. doi :10.1063/1.4949473. ISSN  0021-8979. S2CID  7415218.
  34. ^ Hong S, Tong S, Park WI, Hiranaga Y, Cho Y, Roelofs A (mayo de 2014). "Microscopía de gradiente de carga". Actas de la Academia Nacional de Ciencias de los Estados Unidos de América . 111 (18): 6566–6569. Bibcode :2014PNAS..111.6566H. doi : 10.1073/pnas.1324178111 . PMC 4020115 . PMID  24760831. 
  35. ^ Esfahani EN, Liu X, Li J (2017). "Obtención de imágenes de dominios ferroeléctricos mediante microscopía de gradiente de carga mejorada mediante análisis de componentes principales". Journal of Materiomics . 3 (4): 280–285. arXiv : 1706.02345 . doi :10.1016/j.jmat.2017.07.001. S2CID  118953680.
  36. ^ Park H, Jung J, Min DK, Kim S, Hong S, Shin H (2 de marzo de 2004). "Microscopía de sonda resistiva de barrido: obtención de imágenes de dominios ferroeléctricos". Applied Physics Letters . 84 (10): 1734–1736. Código Bibliográfico :2004ApPhL..84.1734P. doi :10.1063/1.1667266. ISSN  0003-6951.
  37. ^ Bottomley LA (19 de mayo de 1998). "Microscopía de sonda de barrido". Química analítica . 70 (12): 425–476. doi :10.1021/a1980011o.
  38. ^ Akamine S, Barrett RC, Quate CF (1990). "Imágenes mejoradas de microscopio de fuerza atómica utilizando microcantilevers con puntas afiladas". Applied Physics Letters . 57 (3): 316–318. Bibcode :1990ApPhL..57..316A. doi :10.1063/1.103677.
  39. ^ GRAHAM R, YU D (23 de septiembre de 2013). "MICROSCOPÍA DE FOTOCORRIENTE DE BARRIDO EN NANOESTRUCTURAS DE SEMICONDUCTORES". Modern Physics Letters B . 27 (25): 1330018. doi :10.1142/s0217984913300184. ISSN  0217-9849.

Lectura adicional

  • Microscopio de sonda de barrido: una explicación animada de su funcionamiento interno WeCanFigureThisOut.org
  • Microscopio de sonda de barrido: explicación animada de sus cristales piezoeléctricos WeCanFigureThisOut.org
Wikilibros tiene un libro sobre el tema: Nanowiki
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Scanning_probe_microscopy&oldid=1222714090"