Bombeo láser
Mecanismo de alimentación para láseres

Cabezal láser rubí. La foto de la izquierda muestra el cabezal desmontado, donde se pueden ver la cavidad de bombeo, la varilla y las lámparas de destello. La foto de la derecha muestra el cabezal montado.

El bombeo láser es el acto de transferencia de energía desde una fuente externa al medio de ganancia de un láser . La energía es absorbida en el medio, produciendo estados excitados en sus átomos. Cuando durante un período de tiempo el número de partículas en un estado excitado excede el número de partículas en el estado fundamental o en un estado menos excitado, se logra la inversión de población . En esta condición, puede tener lugar el mecanismo de emisión estimulada y el medio puede actuar como un láser o un amplificador óptico . La potencia de bombeo debe ser mayor que el umbral láser del láser.

La energía de bombeo se proporciona normalmente en forma de luz o corriente eléctrica , pero se han utilizado fuentes más exóticas, como reacciones químicas o nucleares .

Bombeo óptico

Bombeo de cavidades

Un láser bombeado con una lámpara de arco o una lámpara de destellos generalmente se bombea a través de la pared lateral del medio láser, que a menudo tiene la forma de una varilla de cristal que contiene una impureza metálica o un tubo de vidrio que contiene un tinte líquido, en una condición conocida como "bombeo lateral". Para utilizar la energía de la lámpara de manera más eficiente, las lámparas y el medio láser están contenidos en una cavidad reflectante que redirigirá la mayor parte de la energía de la lámpara hacia la varilla o la celda del tinte.

Varias configuraciones de cavidad de bombeo láser.

En la configuración más común, el medio de ganancia tiene la forma de una varilla ubicada en un foco de una cavidad reflejada, que consiste en una sección transversal elíptica perpendicular al eje de la varilla. La lámpara de destellos es un tubo ubicado en el otro foco de la elipse. A menudo, el revestimiento del espejo se elige para reflejar longitudes de onda que son más cortas que la salida del láser mientras absorbe o transmite longitudes de onda que son iguales o más largas, para minimizar el efecto de lente térmica . En otros casos, se utiliza un absorbente para las longitudes de onda más largas. A menudo, la lámpara está rodeada por una cubierta cilíndrica llamada tubo de flujo. Este tubo de flujo generalmente está hecho de un vidrio que absorberá longitudes de onda inadecuadas, como ultravioleta, o proporcionará un camino para agua de refrigeración que absorbe infrarrojos. A menudo, la cubierta tiene un revestimiento dieléctrico que refleja longitudes de onda de luz inadecuadas de regreso a la lámpara. Esta luz se absorbe y parte de ella se reemite en longitudes de onda adecuadas. El tubo de flujo también sirve para proteger la varilla en caso de una falla violenta de la lámpara.

Las elipses más pequeñas crean menos reflejos (una condición llamada "acoplamiento cercano"), lo que da una mayor intensidad en el centro de la varilla. [1] Para una sola lámpara de destello, si la lámpara y la varilla tienen el mismo diámetro, una elipse que sea el doble de ancha que alta suele ser la más eficiente para proyectar la luz en la varilla. La varilla y la lámpara son relativamente largas para minimizar el efecto de las pérdidas en las caras de los extremos y para proporcionar una longitud suficiente de medio de ganancia. Las lámparas de destello más largas también son más eficientes para transferir energía eléctrica en luz, debido a una mayor impedancia . [2] Sin embargo, si la varilla es demasiado larga en relación con su diámetro puede ocurrir una condición llamada "prelasing", agotando la energía de la varilla antes de que pueda acumularse adecuadamente. [3] Los extremos de las varillas a menudo están recubiertos con antirreflejos o cortados en el ángulo de Brewster para minimizar este efecto. [4] Los espejos planos también se utilizan a menudo en los extremos de la cavidad de la bomba para reducir la pérdida. [5]

Las variaciones de este diseño utilizan espejos más complejos compuestos de formas elípticas superpuestas, para permitir que varias lámparas de destello bombeen una sola varilla. Esto permite una mayor potencia, pero es menos eficiente porque no toda la luz se refleja correctamente en la varilla, lo que genera mayores pérdidas térmicas. Estas pérdidas se pueden minimizar utilizando una cavidad acoplada. Sin embargo, este enfoque puede permitir un bombeo más simétrico, lo que aumenta la calidad del haz. [5]

Otra configuración utiliza una varilla y una lámpara de destello en una cavidad hecha de un material reflectante difuso , como spectralon o sulfato de bario en polvo . Estas cavidades suelen ser circulares u oblongas, ya que enfocar la luz no es un objetivo principal. Esto no acopla la luz tan bien al medio láser, ya que la luz hace muchas reflexiones antes de llegar a la varilla, pero a menudo requiere menos mantenimiento que los reflectores metalizados. [6] El mayor número de reflexiones se compensa con la mayor reflectividad del medio difuso: 99% en comparación con el 97% de un espejo de oro. [7] Este enfoque es más compatible con varillas sin pulir o múltiples lámparas.

Los modos parásitos se producen cuando se generan reflexiones en direcciones distintas a la longitud de la varilla, lo que puede consumir energía que de otro modo estaría disponible para el haz. Esto puede ser un problema particular si el cuerpo de la varilla está pulido. Las varillas láser cilíndricas admiten modos de galería susurrante debido a la reflexión interna total entre la varilla y el agua de enfriamiento, que se reflejan continuamente alrededor de la circunferencia de la varilla. Los modos de tubo de luz pueden reflejarse a lo largo de la varilla en una trayectoria en zigzag. Si la varilla tiene un revestimiento antirreflejo o está sumergida en un fluido que coincida con su índice de refracción , puede reducir drásticamente estas reflexiones parásitas. Del mismo modo, si el cuerpo de la varilla está pulido rugosamente (esmerilado) o ranurado, las reflexiones internas se pueden dispersar. [8]

El bombeo con una sola lámpara tiende a concentrar la mayor parte de la energía en un lado, lo que empeora el perfil del haz. Es común que las varillas tengan un cañón esmerilado para difundir la luz, lo que proporciona una distribución más uniforme de la luz en toda la varilla. Esto permite una mayor absorción de energía en todo el medio de ganancia para un mejor modo transversal . Un tubo de flujo esmerilado o un reflector difuso, si bien conduce a una menor eficiencia de transferencia, ayuda a aumentar este efecto, mejorando la ganancia . [9]

Los materiales que albergan el láser se eligen para que tengan una absorción baja; solo el dopante absorbe. Por lo tanto, cualquier luz en frecuencias no absorbidas por el dopante regresará a la lámpara y recalentará el plasma, acortando la vida útil de la lámpara.

Bombeo de linterna

Lámparas de bombeo láser. Las tres de arriba son lámparas de destellos de xenón, mientras que la de abajo es una lámpara de arco de criptón.
En esta descarga extremadamente rápida se utilizó un disparador externo. Debido a la altísima velocidad (3,5 microsegundos), la corriente no solo no puede calentar completamente el xenón y llenar el tubo, sino que sigue en contacto directo con el vidrio.
Las salidas espectrales de las lámparas de destello que utilizan diversos gases, a una densidad de corriente cercana a la de la radiación del cuerpo gris.

Las lámparas de destellos fueron la primera fuente de energía para láseres. Se utilizan para energías pulsadas altas tanto en láseres de estado sólido como en láseres de colorante. Producen un amplio espectro de luz, lo que hace que la mayor parte de la energía se desperdicie en forma de calor en el medio de ganancia. Las lámparas de destellos también tienden a tener una vida útil corta. [10] El primer láser consistía en una lámpara de destellos helicoidal que rodeaba una varilla de rubí.

Las lámparas de destellos de cuarzo son el tipo más común utilizado en láseres y, a bajas energías o altas tasas de repetición, pueden operar a temperaturas de hasta 900 °C. Las potencias promedio o tasas de repetición más altas requieren refrigeración por agua. El agua generalmente tiene que lavar no solo la longitud del arco de la lámpara, sino también la parte del electrodo del vidrio. Las lámparas de destellos refrigeradas por agua generalmente se fabrican con el vidrio encogido alrededor del electrodo para permitir el enfriamiento directo del tungsteno . Si se permite que el electrodo se caliente mucho más que el vidrio, la expansión térmica puede agrietar el sello. [11]

La vida útil de la lámpara depende principalmente del régimen de energía utilizado para la lámpara en particular. Las energías bajas dan lugar a la pulverización catódica , que puede eliminar material del cátodo y volver a depositarlo en el vidrio, creando una apariencia oscura y reflejada. La expectativa de vida a bajas energías puede ser bastante impredecible. Las energías altas causan ablación de la pared , que no solo le da al vidrio una apariencia turbia, sino que también lo debilita estructuralmente y libera oxígeno , lo que afecta la presión, pero a estos niveles de energía la expectativa de vida se puede calcular con bastante precisión. [11]

La duración del pulso también puede afectar la vida útil. Los pulsos muy largos pueden arrancar grandes cantidades de material del cátodo, depositándolo en las paredes. Con duraciones de pulso muy cortas, se debe tener cuidado para asegurar que el arco esté centrado en la lámpara, lejos del vidrio, evitando una ablación grave de la pared. [11] El disparo externo no suele recomendarse para pulsos cortos. [11] El disparo por voltaje de combustión lenta se utiliza normalmente para descargas extremadamente rápidas, como las que se utilizan en los láseres de colorante, y a menudo se combina con una "técnica de prepulso", en la que se inicia un pequeño destello apenas milisegundos antes del destello principal, para precalentar el gas para un tiempo de subida más rápido . [12]

Los láseres de colorante a veces utilizan un "bombeo axial", que consiste en una lámpara de destellos hueca y con forma anular, con la envoltura exterior espejada para reflejar la luz adecuada de vuelta al centro. La celda de colorante se coloca en el medio, lo que proporciona una distribución más uniforme de la luz de bombeo y una transferencia de energía más eficiente. La lámpara de destellos hueca también tiene una inductancia menor que una lámpara de destellos normal, lo que proporciona una descarga de destello más corta. En raras ocasiones, se utiliza un diseño "coaxial" para los láseres de colorante, que consiste en una lámpara de destellos normal rodeada por una celda de colorante con forma anular. Esto proporciona una mejor eficiencia de transferencia, eliminando la necesidad de un reflector, pero las pérdidas por difracción causan una ganancia menor. [13]

El espectro de salida de una lámpara de destellos es principalmente un producto de su densidad de corriente . [11] Después de determinar la "energía de explosión" para la duración del pulso (la cantidad de energía que lo destruirá en uno a diez destellos) y elegir un nivel de energía seguro para la operación, el equilibrio de voltaje y capacitancia se puede ajustar para centrar la salida en cualquier lugar desde el infrarrojo cercano hasta el ultravioleta lejano. Las densidades de corriente bajas resultan del uso de voltaje muy alto y corriente baja. [11] [14] Esto produce líneas espectrales ensanchadas con la salida centrada en el infrarrojo cercano, y es mejor para bombear láseres infrarrojos como Nd:YAG y erbio:YAG . Las densidades de corriente más altas amplían las líneas espectrales hasta el punto en que comienzan a mezclarse y se produce una emisión continua . Las longitudes de onda más largas alcanzan niveles de saturación a densidades de corriente más bajas que las longitudes de onda más cortas, por lo que a medida que aumenta la corriente, el centro de salida se desplazará hacia el espectro visual, lo que es mejor para bombear láseres de luz visible, como el rubí . [2] En este punto, el gas se convierte casi en un "radiador de cuerpo gris" ideal. [14] Incluso densidades de corriente más altas producirán radiación de cuerpo negro , centrando la salida en el ultravioleta.

El xenón se utiliza ampliamente debido a su buena eficiencia, [11] aunque el criptón se utiliza a menudo para bombear barras láser dopadas con neodimio . Esto se debe a que las líneas espectrales en el rango cercano al infrarrojo coinciden mejor con las líneas de absorción del neodimio, lo que le da al criptón una mejor eficiencia de transferencia a pesar de que su potencia de salida total es menor. [11] [15] [16] Esto es especialmente efectivo con Nd:YAG, que tiene un perfil de absorción estrecho. Bombeados con criptón, estos láseres pueden alcanzar hasta el doble de la potencia de salida obtenible con xenón. [17] La ​​emisión de línea espectral generalmente se elige cuando se bombea Nd:YAG con criptón, pero dado que todas las líneas espectrales de xenón no alcanzan las bandas de absorción de Nd:YAG, cuando se bombea con xenón se utiliza la emisión continua. [18]

Bombeo con lámpara de arco

Bombeo óptico de una varilla láser (abajo) con una lámpara de arco (arriba). Rojo: caliente. Azul: frío. Verde: claro. Flechas no verdes: flujo de agua. Colores sólidos: metal. Colores claros: cuarzo fundido . [19] [20]
Estas lámparas de descarga de gas muestran las salidas de líneas espectrales de los diversos gases nobles.

Las lámparas de arco se utilizan para bombear varillas que pueden soportar un funcionamiento continuo y pueden fabricarse con cualquier tamaño y potencia. Las lámparas de arco típicas funcionan a un voltaje lo suficientemente alto como para mantener el nivel de corriente determinado para el que fue diseñada la lámpara. Este suele estar en el rango de 10 a 50 amperios. Debido a sus altísimas presiones, las lámparas de arco requieren circuitos especialmente diseñados para el arranque o "encendido" del arco. El encendido suele producirse en tres fases. En la fase de activación, un pulso de voltaje extremadamente alto del transformador de "activación en serie" crea una corriente de chispa entre los electrodos, pero la impedancia es demasiado alta para que la tensión principal tome el control. A continuación, se inicia una fase de "voltaje de refuerzo", en la que un voltaje que es más alto que la caída de voltaje entre los electrodos se impulsa a través de la lámpara, hasta que el gas se calienta a un estado de plasma . Cuando la impedancia se vuelve lo suficientemente baja, entra en juego la fase de "control de corriente", en la que la tensión principal comienza a impulsar la corriente a un nivel estable. [11]

El bombeo de la lámpara de arco se lleva a cabo en una cavidad similar a un láser bombeado por lámpara de destello, con una varilla y una o más lámparas en una cavidad reflectora. La forma exacta de la cavidad a menudo depende de cuántas lámparas se utilicen. La principal diferencia está en la refrigeración. Las lámparas de arco deben enfriarse con agua, asegurando que el agua se filtre más allá del vidrio y también a través de los conectores de los electrodos. Esto requiere el uso de agua desionizada con una resistividad de al menos 200 kilohmios, para evitar cortocircuitos en el circuito y corrosión de los electrodos a través de la electrólisis . El agua se canaliza típicamente a través de un tubo de flujo a una velocidad de 4 a 10 litros por minuto. [11]

Las lámparas de arco están disponibles en casi todos los tipos de gases nobles , incluidos xenón , criptón , argón , neón y helio , que emiten líneas espectrales que son muy específicas del gas. El espectro de salida de una lámpara de arco depende principalmente del tipo de gas, siendo líneas espectrales de banda estrecha muy similares a las de una lámpara de destellos que funciona a bajas densidades de corriente. La salida es más alta en el infrarrojo cercano y generalmente se utilizan para bombear láseres infrarrojos como Nd:YAG.

Bombeo láser externo

Un láser de colorante sintonizado a 589 nm (amarillo ámbar), bombeado con un láser Nd:YAG externo de frecuencia duplicada a 532 nm (verde amarillento). La proximidad entre las longitudes de onda da como resultado un desplazamiento de Stokes muy pequeño , lo que reduce las pérdidas de energía.

Se puede utilizar un láser de un tipo adecuado para bombear otro láser. El espectro estrecho del láser de bombeo le permite coincidir estrechamente con las líneas de absorción del medio láser, lo que le proporciona una transferencia de energía mucho más eficiente que la emisión de banda ancha de las lámparas de destellos. Los láseres de diodo bombean láseres de estado sólido y láseres de colorante líquido . A menudo se utiliza un diseño de láser de anillo , especialmente en láseres de colorante. El láser de anillo utiliza tres o más espejos para reflejar la luz en una trayectoria circular. Esto ayuda a eliminar la onda estacionaria generada por la mayoría de los resonadores Fabry-Pérot , lo que conduce a un mejor uso de la energía del medio de ganancia. [21]

Otros métodos de bombeo óptico

Se pueden utilizar microondas o radiación EM de radiofrecuencia para excitar láseres de gas.

Un láser bombeado por energía solar utiliza la radiación solar como fuente de bombeo. [22] [23]

Bombeo eléctrico

La descarga eléctrica luminiscente es común en los láseres de gas . Por ejemplo, en el láser de helio-neón, los electrones de la descarga chocan con los átomos de helio , excitándolos. Los átomos de helio excitados luego chocan con los átomos de neón , transfiriendo energía. Esto permite que se acumule una población inversa de átomos de neón.

La corriente eléctrica se utiliza normalmente para bombear diodos láser y láseres de cristal semiconductor (por ejemplo, germanio [24] ).

Los haces de electrones bombean láseres de electrones libres y algunos láseres excimer .

Bombeo dinámico de gas

Los láseres dinámicos de gas se construyen utilizando el flujo supersónico de gases, como el dióxido de carbono , para excitar las moléculas más allá del umbral. El gas se presuriza y luego se calienta hasta 1400 kelvin . Luego, se permite que el gas se expanda rápidamente a través de boquillas de forma especial hasta una presión muy baja. Esta expansión se produce a velocidades supersónicas, a veces tan altas como Mach 4. El gas caliente tiene muchas moléculas en los estados excitados superiores, mientras que muchas más están en los estados inferiores. La rápida expansión causa un enfriamiento adiabático , que reduce la temperatura hasta 300 K. Esta reducción de la temperatura hace que las moléculas en los estados superior e inferior relajen su equilibrio a un valor que es más apropiado para la temperatura más baja. Sin embargo, las moléculas en los estados inferiores se relajan muy rápidamente, mientras que las moléculas del estado superior tardan mucho más en relajarse. Dado que una buena cantidad de moléculas permanece en el estado superior, se crea una inversión de población, que a menudo se extiende por una distancia considerable aguas abajo. Se han obtenido salidas de onda continua de hasta 100 kilovatios a partir de láseres de dióxido de carbono dinámicos. [25]

Se utilizan métodos similares de expansión supersónica para enfriar adiabáticamente los láseres de monóxido de carbono , que luego se bombean mediante una reacción química, un bombeo eléctrico o por radiofrecuencia . El enfriamiento adiabático reemplaza el costoso y voluminoso enfriamiento criogénico con nitrógeno líquido, lo que aumenta la eficiencia del láser de monóxido de carbono. Los láseres de este tipo han podido producir salidas de hasta un gigavatio, con eficiencias de hasta el 60 %. [26]

Otros tipos

La canalización automática por desplazamiento de carga puede dar lugar a una alta concentración de energía a lo largo de una columna creada y mantenida por la expulsión ponderomotriz de electrones. El canal también canalizará radiación secundaria de longitud de onda más corta y, en última instancia, láser de longitud de onda extremadamente corta. [27] [28] [29 ] [30] [31] [32 ] [33] [ 34] [35] [36] [ 37] [38] [39] [40] [41]

La reacción química se utiliza como fuente de energía en los láseres químicos . Esto permite obtener potencias de salida muy altas que son difíciles de alcanzar por otros medios.

La fisión nuclear se utiliza en exóticos láseres de bombeo nuclear (NPL), que emplean directamente la energía de los neutrones rápidos liberados en un reactor nuclear . [42] [43]

En la década de 1980 , el ejército de los Estados Unidos probó un láser de rayos X impulsado por un arma nuclear , pero los resultados de la prueba no fueron concluyentes y no se ha repetido. [44] [45]

Véase también

Referencias

  1. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 376
  2. ^ ab Oliver, JR; Barnes, FS (mayo de 1969). "Una comparación de lámparas de destellos de gas raro". IEEE Journal of Quantum Electronics . 5 (5): 232–7. Bibcode :1969IJQE....5..232O. doi :10.1109/JQE.1969.1075765. ISSN  0018-9197.
  3. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 192
  4. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 194
  5. ^ ab Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 368-376
  6. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 368-373
  7. ^ "Espejos de superficie frontal económicos". Thorlabs.com . Consultado el 1 de marzo de 2009 .
  8. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 193-194
  9. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 380-381
  10. ^ Edgerton, Harold E. (1979). Flash electrónico estroboscópico . MIT Press. ISBN 978-0-262-55008-6.
  11. ^ abcdefghij "Lámparas de arco y de destello de alto rendimiento" (PDF) . PerkinElmer . Consultado el 3 de febrero de 2009 .
  12. ^ Holzrichter, JF; Schawlow, AL (febrero de 1969). "Diseño y análisis de sistemas de lámparas de destellos para bombear láseres de colorantes orgánicos". Anales de la Academia de Ciencias de Nueva York . 168 (3): 703–14. Bibcode :1969NYASA.168..703H. doi :10.1111/j.1749-6632.1969.tb43155.x. PMID  5273396. S2CID  34719312.
  13. ^ "Principios de los láseres", de Orazio Svelto
  14. ^ ab Klipstein, Don. "Directrices generales de diseño de flashes y luces estroboscópicas de xenón" . Consultado el 3 de febrero de 2009 .
  15. ^ Dishington, RH; Hook, WR; Hilberg, RP (1974). "Descarga de lámpara de destello y eficiencia láser". Óptica Aplicada . 13 (10): 2300–2312. Código Bibliográfico :1974ApOpt..13.2300D. doi :10.1364/AO.13.002300. PMID  20134680.
  16. ^ "Láseres bombeados por lámpara". Enciclopedia de física y tecnología láser . RP Photonics . Consultado el 3 de febrero de 2009 .
  17. ^ Ingeniería láser de estado sólido por Walter Koechner – Springer-Verlag 1965 Página 335
  18. ^ Láseres de estado sólido: un texto de posgrado de Walter Koechner, Michael Bass – Springer-Verlag 2003 Página 190
  19. ^ "Lámpara 4462" (gif) . Sintec Optronics . Consultado el 1 de marzo de 2009 .
  20. ^ "Lámpara 5028" (gif) . Sintec Optronics . Consultado el 1 de marzo de 2009 .
  21. ^ Fundamentos del láser por William Thomas Silfvast – Cambridge University Press 1996 Página 397-399
  22. ^ De Young, RJ; Weaver, WR (18 de agosto de 1986). "Láser de bajo umbral bombeado por energía solar utilizando C2F5I". Applied Physics Letters . 49 (7): 369–370. Código Bibliográfico :1986ApPhL..49..369D. doi :10.1063/1.97589.
  23. ^ Yabe, T.; Ohkubo, T.; Uchida, S.; Yoshida, K.; Nakatsuka, M.; Funatsu, T.; Mabuti, A.; Oyama, A.; Nakagawa, K.; Oishi, T.; Daito, K.; Behgol, B.; Nakayama, Y.; Yoshida, M.; Motokoshi, S.; Sato, Y.; Baasandash, C. (25 de junio de 2007). "Láser de bombeo de energía solar económico y de alta eficiencia con lente de Fresnel y medio láser codopado de cromo". Aplica. Física. Lett . 90 (26): 261120. Código bibliográfico : 2007ApPhL..90z1120Y. doi : 10.1063/1.2753119.
  24. ^ "Exposición virtual de láser SPIE: 1980-1989" . Consultado el 24 de septiembre de 2010 .foto 3
  25. ^ Principios de los láseres Por Orazio Svelto – Plenum Press 1998 Página 203
  26. ^ Principios de los láseres Por Orazio Svelto – Plenum Press 1998 Página 442-443
  27. ^ Boyer, K.; Luk, TS; Solem, JC; Rhodes, CK (1988). "Autocanalización por desplazamiento de carga como método de concentración de energía". Actas de la reunión temática de la OSA sobre radiación coherente de longitud de onda corta: generación y aplicaciones, 26-29 de septiembre de 1988, Cape Cod, MA, Falcone, RW y Kirz, J. Eds, (Sociedad Óptica de América) . 2 : 233-235.
  28. ^ Solem, JC; Luk, TS; Boyer, K.; Rhodes, CK (1989). "Autocanalización por desplazamiento de carga de alta intensidad". Actas de la reunión temática sobre física de alta densidad de energía con pulsos láser de subpicosegundos, 11-13 de septiembre de 1989, Snowbird, Utah, (Sociedad Óptica de Estados Unidos) . 17 (LA-UR-89-2051 Laboratorio Nacional de Los Álamos). ISBN 9781557521026.
  29. ^ Solem, JC; Luk, TS; Boyer, K.; Rhodes, CK (1989). "Perspectivas para la amplificación de rayos X con autocanalización por desplazamiento de carga". IEEE Journal of Quantum Electronics . 25 (12): 2423–2430. Bibcode :1989IJQE...25.2423S. doi :10.1109/3.40625.
  30. ^ Boyer, K.; Luk, TS; McPherson, A.; Shi, X.; Solem, JC; Rhodes, CK; Borisov, AB; Borovskij, A.; Shiryaev, O.; Korobkin, V. (1992). "Escalado de deposición de energía de amplificador de rayos X con propagación canalizada" (PDF) . Actas de la 14.ª Conferencia Internacional sobre Láseres '91, San Diego, CA, 9-13 de diciembre de 1991, Duarte, FJ; Harris, DG; Eds. : 9-13. Código Bibliográfico :1992laap.conf....9B.
  31. ^ Borisov, AB; Borovskij, A.; Shiryaev, O.; Korobkin, V.; Prokhorov, A.; Solem, JC; Boyer, K.; Rhodes, CK (1992). "Autocanalización relativista y por desplazamiento de carga de pulsos láser ultracortos intensos en plasmas". Physical Review A . 45 (8): 5830–5845. Bibcode :1992PhRvA..45.5830B. doi :10.1103/PhysRevA.45.5830. PMID  9907685.
  32. ^ Borisov, AB; Borovskij, A.; Korobkin, V.; Prokhorov, A.; Shiryaev, O.; Shi, X.; Luk, TS; McPherson, A.; Solem, JC; Boyer, K.; Rhodes, CK (1992). "Observación de la autocanalización relativista/por desplazamiento de carga de la intensa radiación ultravioleta (248 nm) de subpicosegundos en plasmas". Physical Review Letters . 68 (15): 2309–2312. Bibcode :1992PhRvL..68.2309B. doi :10.1103/PhysRevLett.68.2309. PMID  10045362.
  33. ^ Borisov, AB; Borovskij, A.; Shiryaev, O.; Karpov, VB; Korobkin, V.; Prokhorov, A.; Solem, JC; McPherson, A.; Shi, X.; Luk, TS; Boyer, K.; Rhodes, CK (1992). "Investigación de la autocanalización relativista y por desplazamiento de carga de la intensa radiación ultravioleta subpicosegundo (248 nm) en plasmas". Actas del 3er Coloquio Internacional sobre Láseres de Rayos X, X-Ray Lasers '92, Schliersee, Alemania, 18-22 de mayo de 1992 (Institute of Physics, CRC Press, Brystol, Inglaterra) . 125 : 229. ISBN 9780854984152.
  34. ^ Borisov, AB; Borovskij, A.; Shiryaev, O.; Korobkin, V.; Prokhorov, A.; Solem, JC; Luk, TS; Boyer, K.; Rhodes, CK (1992). Suckewer, Szymon (ed.). "Autocanalización relativista y por desplazamiento de carga de pulsos láser intensos de corta duración en plasmas". Actas de SPIE 1551, Láseres de longitud de onda ultracorta (Sociedad Internacional de Óptica y Fotónica) . Láseres de longitud de onda ultracorta. 1551 : 224–233. Bibcode :1992SPIE.1551..224B. doi :10.1117/12.134824. S2CID  122507905.
  35. ^ Zigler, A.; Borisov, AB; Burkhalter, P.; Nagel, D.; Boyer, K.; Luk, TS; McPherson, A.; Solem, JC; Rhodes, CK (1992). "Generación de radiación de kilovoltios de alta intensidad para la excitación del amplificador de rayos X". Actas de la Conferencia SOQE, diciembre de 1992 (Sociedad de Electrónica Óptica y Cuántica) .
  36. ^ Solem, JC (1992). "Aplicación de láser de rayos X impulsado por electrones de 10 GeV en la investigación de láser de rayos gamma" (PDF) . Actas del taller sobre aplicaciones científicas de fuentes de luz coherentes de longitud de onda corta, Stanford, CA, 21 de octubre de 1992 (Los Alamos National Laboratory Report LAUR-92-3695): 57–64.
  37. ^ Borisov, AB; Borovskij, A.; Korobkin, V.; Prokhorov, A.; Shiryaev, O.; Shi, X.; Luk, TS; McPherson, A.; Solem, JC; Boyer, K.; Rhodes, CK (1993). "Observación de la autocanalización relativista y por desplazamiento de carga de la intensa radiación ultravioleta subpicosegundo en plasmas". Actas de la Decimoctava Conferencia Internacional de Electrónica Cuántica IQEC '92, Viena, Austria, 14-19 de junio de 1992 .
  38. ^ Boyer, K.; Luk, TS; McPherson, A.; Shi, X.; Solem, JC; Rhodes, CK; Borisov, AB; Borovskij, A.; Shiryaev, O.; Korobkin, V. (1992). "Escalado de deposición de energía de amplificador de rayos X con propagación canalizada" (PDF) . Actas de la 14.ª Conferencia Internacional sobre Láseres '91, San Diego, CA, 9-13 de diciembre de 1991, Duarte, FJ; Harris, DG; Eds. : 9-13. Código Bibliográfico :1992laap.conf....9B.
  39. ^ Zigler, A.; Burkhalter, P.; Nagel, D.; Boyer, K.; Luk, TS; McPherson, A.; Solem, JC; Rhodes, CK (1993). "Observación de radiación de kilovoltios de alta intensidad para la excitación del amplificador de rayos X". Actas de la Conferencia Internacional de Electrónica Cuántica, Viena, Austria, 1993 .
  40. ^ Borisov, AB; Korobkin, V.; Karpov, VB; Shiryaev, OB; Shi, X.; Luk, T.; McPherson, A.; Boyer, K.; Solem, JC; Rhodes, CK (1993). "Análisis de estabilidad de la canalización relativista y por desplazamiento de carga de pulsos láser intensos". Actas de Short Wavelength V: Física con pulsos láser intensos, San Diego, CA, 29-31 de marzo de 1993. Corkum, P. y Perry, M. Eds; (Sociedad Óptica de América) : 220.
  41. ^ Borisov, AB; Shi, X.; Karpov, VB; Korobkin, V.; Solem, JC; Shiryaev, OB; McPherson, A.; Boyer, K.; Rhodes, CK (1994). "Autocanalización estable de pulsos ultravioleta intensos en plasma subdenso que produce canales que exceden las 100 longitudes de Rayleigh". Journal of the Optical Society of America B . 11 (10): 1941–1947. Bibcode :1994JOSAB..11.1941B. doi :10.1364/JOSAB.11.001941.
  42. ^ "Principio del láser de bombeo nuclear". Obninsk, Rusia: Instituto de Física e Ingeniería Energética . Consultado el 1 de marzo de 2009 .
  43. ^ "Física de plasmas inducidos por energía nuclear y láseres de bombeo nuclear". Instituto de Física e Ingeniería Energética. Archivado desde el original el 31 de octubre de 2005. Consultado el 19 de enero de 2006 .
  44. ^ Broad, William J. (15 de noviembre de 1983). "Las armas láser de rayos X ganan popularidad". The New York Times .
  45. ^ Walter, Katie (septiembre de 1998). "El láser de rayos X: de lo subterráneo a lo sobremesa". Science & Technology Review . Laboratorio Nacional Lawrence Livermore: 21–3.
Obtenido de "https://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Bombeo_láser&oldid=1177221554"